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  Campo elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Campo elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção cita fontes confiáveis e independentes , mas que não cobrem todo o conteúdo, comprometendo a sua verificabilidade (desde maio de 2013) . Por favor, adicione mais referências inserindo-as no texto . Material sem fontes poderá ser removido . — Encontre ... Campo elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Campo elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia ... predefinição. Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico ... Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito CACHE

Campo elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Campo elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção cita fontes confiáveis e independentes , mas que não cobrem todo o conteúdo, comprometendo a sua verificabilidade (desde maio de 2013) . Por favor, adicione mais referências inserindo-as no texto . Material sem fontes poderá ser removido . — Encontre fontes: Google ( notícias , livros e acadêmico ) Esta página ou secção foi marcada para revisão, devido a inconsistências e/ou dados de confiabilidade duvidosa. Se tem algum conhecimento sobre o tema, por favor verifique e melhore a consistência e o rigor deste artigo. Pode encontrar ajuda no WikiProjeto Física . Se existir um WikiProjeto mais adequado, por favor corrija esta predefinição. Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e Um campo elétrico ( AO 1945 : campo eléctrico) é o campo de força provocado pela ação de cargas elétricas , ( elétrons , prótons ou íons ) ou por sistemas delas. Cargas elétricas colocadas num campo elétrico estão sujeitas à ação de forças elétricas , de atração e repulsão. A equação usada para se calcular a intensidade do vetor campo elétrico ( E ) é dada pela relação entre a força elétrica ( F ) e a carga de prova ( q ): E = F | q | {\displaystyle \mathbf {E} ={\frac {\mathbf {F} }{|q|}}} Unidade no Sistema Internacional de Unidades : [ E ] = N C ( N / C ) {\displaystyle [E]={\frac {N}{C}}\qquad (N/C)} Onde N é a unidade de força (Newton) e C a unidade de carga (Coulomb). Índice 1 História 2 Vetor campo elétrico 3 Campo elétrico devido a uma carga elétrica 4 Campo elétrico uniforme 5 Linhas de força 6 Campo elétrico gerado por uma esfera oca condutora 7 Campo elétrico produzido por cargas pontuais 8 Lei de Gauss no Campo 9 Campo de um plano 10 Campo de um fio retilíneo 11 Campo de uma esfera condutora 12 Campo elétrico induzido 13 Propriedades das linhas de campo elétrico 14 Ver também 15 Referências 16 Bibliografia História [ editar | editar código-fonte ] Os estudos a respeito da eletricidade estática , criadora dos campos eléctricos, remontam ao filósofo grego Tales de Mileto no século VI a.C. O filósofo e estudioso da natureza descreveu o fenômeno que consiste em uma barra de âmbar (seiva petrificada) que atrai pequenos objetos depois de atritada com uma pele de coelho. No cotidiano, é o mesmo que esfregar uma caneta de plástico (material isolante) contra um pano ou o próprio cabelo. Em ambas as situações, o objeto fica eletricamente carregado. A explicação da força entre partículas através da existência de um campo vem desde a época em que foi desenvolvida a teoria da gravitação universal. A dificuldade em aceitar que uma partícula possa afetar outra partícula distante, sem existir nenhum contato entre elas, foi ultrapassada na física clássica com o conceito do campo de força. No caso da força eletrostática, o campo mediador que transmite a força eletrostática foi designado por éter. a luz seria uma onda que se propaga nesse éter lumínico. No século XIX foram realizadas inúmeras experiências para detectar a presença do éter, sem nenhum sucesso. No fim do século chegou-se à conclusão de que não existe tal éter. No entanto, o campo elétrico tem existência física, no sentido de que transporta energia e que pode subsistir até após desaparecerem as cargas que o produzem. Na física quântica a interação elétrica é explicada como uma troca de partículas mediadoras da força, que são as mesmas partículas da luz, os fotões. Cada carga lança alguns fotões que são absorvidos pela outra carga. no entanto, neste artigo falaremos sobre a teoria clássica do campo, onde o campo é como um fluido invisível que arrasta as cargas elétricas. Vetor campo elétrico [ editar | editar código-fonte ] Campo elétrico gerado pela carga Q O campo elétrico em um ponto é uma grandeza vetorial , portanto é representado por um vetor. Para verificarmos a sua presença neste ponto, colocamos neste uma carga de prova positiva. Se esta ficar sujeita a uma força eletrostática , dizemos que a região em que a carga se encontra está sujeita a um campo elétrico. O vetor campo elétrico tem sempre a mesma direção da força a que a carga está sujeita e, no caso da carga ser positiva, o mesmo sentido. Se negativa o oposto. O módulo é calculado da seguinte forma: E → = F → q {\displaystyle {\vec {E}}={\frac {\vec {F}}{q}}} onde, caso a carga seja puntiforme, | F → | = k . | Q | . | q | d 2 {\displaystyle |{\vec {F}}|={\frac {k.|Q|.|q|}{d^{2}}}} ( lei de Coulomb ) O módulo do vetor campo elétrico pode ser definido por: E = F q {\displaystyle E={\frac {F}{q}}} Substituindo F ⇒ E = k . | Q | d 2 {\displaystyle F\Rightarrow E={\frac {k.|Q|}{d^{2}}}} k = 1 4 π ε 0 = 8 , 99 × 10 9 {\displaystyle k={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}=8,99\times 10^{9}} , é a constante eletrostática do meio e ε 0 = 8 , 85 × 10 − 12 {\displaystyle \varepsilon _{0}=8,85\times 10^{-12}} é a constante de permissividade do vácuo . [ 1 ] [ 2 ] Nota-se, por essa expressão, que o campo elétrico gerado por uma carga em um ponto é diretamente proporcional ao seu valor e inversamente proporcional ao quadrado da distância. Campo elétrico devido a uma carga elétrica [ editar | editar código-fonte ] O campo elétrico sempre 'nasce' nas cargas positivas (vetor) e 'morre' nas cargas negativas. Isso explica o sentido do vetor mencionado acima. Quando duas cargas positivas são colocadas próximas uma da outra, o campo elétrico é de afastamento, gerando uma região entre as duas cargas isenta de campo elétrico. O mesmo ocorre para cargas negativas, com a diferença de o campo elétrico ser de aproximação. Já quando são colocadas próximas uma carga positiva e uma negativa, o campo 'nasce' na primeira, e 'morre' na segunda. Na equação: F = K.Q.q/d² , K é a constante eletrostática do meio e não a constante dielétrica. Campo elétrico uniforme [ editar | editar código-fonte ] É definido como uma região em que todos os pontos possuem o mesmo vetor campo elétrico em módulo, direção e sentido. Sendo assim, as linhas de força são paralelas e equidistantes. Para produzir um campo com essas características, basta utilizar duas placas planas e paralelas eletrizadas com cargas de mesmo módulo e sinais opostos. Um capacitor pode ser citado como exemplo de criador de um campo elétrico uniforme. Linhas de força [ editar | editar código-fonte ] As cargas de prova positivas encontram-se em movimento dentro de um campo elétrico. A partir da trajetória dessas cargas, traçam-se linhas que são denominadas linhas de força, que têm as seguintes propriedades: Saem de cargas positivas e chegam nas cargas negativas. As linhas são tangenciadas pelo campo elétrico. Duas linhas de força nunca se cruzam. A intensidade do campo elétrico é proporcional à concentração das linhas de força. Campo elétrico gerado por uma esfera oca condutora [ editar | editar código-fonte ] Quando uma esfera está eletrizada, as cargas em excesso repelem-se mutuamente e por isso migram para a superfície externa da esfera, atingindo o equilíbrio eletrostático. Assim, o campo elétrico dentro da esfera (em equilíbrio eletrostático) é nulo. E i = 0 {\displaystyle E_{i}=0\quad } (No interior da Esfera) E = k ⋅ Q R 2 {\displaystyle E={\frac {k\cdot Q}{R^{2}}}} (superfície exterior próxima da esfera) E = k ⋅ Q ( R + d ) 2 {\displaystyle E={\frac {k\cdot Q}{(R+d)^{2}}}} (distante da esfera), onde R é o raio da esfera. Campo elétrico produzido por cargas pontuais [ editar | editar código-fonte ] A equação para o módulo do campo produzido por uma carga pontual pode ser escrita de forma vetorial. [ 3 ] Se a carga Q estiver na origem, o resultado obtido é: E → = k Q r 2 e → r {\displaystyle {\vec {E}}={\frac {k\,Q}{r^{2}}}{\vec {e}}_{r}} Campos produzidos por duas cargas de 4 nC e 9 nC em alguns pontos (lado esquerdo) e o campo resultante nesses pontos (lado direito) sendo r a distância até a origem, e e → r {\displaystyle {\vec {e}}_{r}} o vetor unitário que aponta na direção radial, afastando-se da carga. Se a carga for negativa, a equação anterior continua válida, dando um vetor que aponta no sentido oposto de e → r {\displaystyle {\vec {e}}_{r}} (campo atrativo). O vetor unitário e → r {\displaystyle {\vec {e}}_{r}} calcula-se dividindo o vetor posição r → {\displaystyle {\vec {r}}} pelo seu módulo, r . Se a carga não estiver na origem mas numa posição r → 1 {\displaystyle {\vec {r}}_{1}} a equação acima pode ser generalizada facilmente, dando o resultado [ 3 ] : E → = k Q ( r → − r → 1 ) | r → − r → 1 | 3 {\displaystyle {\vec {E}}={\frac {k\,Q({\vec {r}}-{\vec {r}}_{1})}{\left|{\vec {r}}-{\vec {r}}_{1}\right|^{3}}}} O campo produzido por um sistema de cargas pontuais obtém-se somando vetorialmente os campos produzidos por cada uma das cargas. Por exemplo o lado esquerdo na figura acima à direita mostra os campos produzidos por duas cargas pontuais de 4 nC e 9 nC em alguns pontos. O lado direito mostra o campo resultante, obtido somando vetorialmente os dois campos. A equação anterior pode ser generalizada para um sistema de n cargas pontuais. Vamos escrever a equação explicitamente, em função das coordenadas cartesianas no plano xy (a generalização para o espaço xyz será evidente). Se as cargas q 1 , q 2 , . . . , q n {\displaystyle q_{1},q_{2},...,q_{n}} estiverem nos pontos ( x 1 , y 1 ) , ( x 2 , y 2 ) , . . . , ( x n , y n ) , {\displaystyle (x_{1},y_{1}),(x_{2},y_{2}),...,(x_{n},y_{n}),} , o resultado é: E → = ∑ i = 1 n [ k q i ( x − x i ) [ ( x − x i ) 2 + ( y − y i ) 2 ] 3 / 2 ] e → x + ∑ i = 1 n [ k q i ( y − y i ) [ ( x − x i ) 2 + ( y − y i ) 2 ] 3 / 2 ] e → y {\displaystyle {\vec {E}}=\sum _{i=1}^{n}{\Bigg [}{\frac {k\,q_{i}\,(x-x_{i})}{[(x-x_{i})^{2}+(y-y_{i})^{2}]^{3/2}}}{\Bigg ]}\,{\vec {e}}_{x}+\sum _{i=1}^{n}{\Bigg [}{\frac {k\,q_{i}\,(y-y_{i})}{[(x-x_{i})^{2}+(y-y_{i})^{2}]^{3/2}}}{\Bigg ]}\,{\vec {e}}_{y}} Lei de Gauss no Campo [ editar | editar código-fonte ] O fluxo elétrico produzido por várias cargas pontuais, através de uma superfície fechada, é igual à soma dos fluxos produzidos por cada uma das cargas. O fluxo das cargas pontuais que estejam fora da superfície fechada será nulo, e o fluxo das cargas que estejam dentro da superfície será 4 π k {\displaystyle 4\,\pi \,k} vezes o valor da carga. Por exemplo, no caso da figura abaixo, unicamente as duas cargas q 1 {\displaystyle q_{1}} e q 2 {\displaystyle q_{2}} produzem fluxo, porque a carga q 3 {\displaystyle q_{3}} encontra-se fora da superfície. O fluxo total é : Φ e = 4 π k ( q 1 + q 2 ) {\displaystyle \Phi _{\mathrm {e} }=4\,\pi \,k\left(q_{1}+q_{2}\right)} O fluxo elétrico através da superfície fechada depende unicamente da carga interna, neste caso q1 + q2. O resultado do exemplo da figura acima pode ser generalizado para qualquer sistema de cargas e qualquer superfície fechada, e é designado de Lei de Gauss : O fluxo através de qualquer superfície fechada é igual à carga total no interior da superfície, multiplicada por 4 π k {\displaystyle 4\,\pi \,k} Em termos matemáticos, a lei de Gauss determina que o fluxo elétrico através de qualquer superfície fechada é: Φ e = 4 π k q int {\displaystyle {\Phi _{\mathrm {e} }=4\,\pi \,k\,q_{\text{int}}}} Se a carga total no interior for positiva, o fluxo será positivo, indicando que há linhas de campo a saírem da superfície. Se a carga interna total for negativa, o fluxo é negativo porque há linhas de campo a entrar na superfície. O fluxo elétrico total à volta de uma carga pontual é diretamente proporcional à carga. Em alguns casos é possível desenhar um número de linhas de campo proporcional à carga, para dar uma ideia mais aproximada do valor do fluxo em diferentes regiões. por exemplo, na figura anterior foram desenhadas 8 linhas de campo a saírem da carga de 4 nC, e 18 linhas a saírem da carga de 9 nC. A lei de Gauss é muito útil para calcular campos elétricos de sistemas com simetria. Campo de um plano [ editar | editar código-fonte ] Cilindro imaginário usado para calcular o campo do plano. Consideremos um plano, com carga distribuída uniformemente. Visto de lado, o plano aparece como um segmento de reta, e as linhas de campo serão semelhantes às linhas representadas no lado direito da figura ao lado. [ 3 ] Nas regiões perto do centro do plano, as linhas de campo são aproximadamente paralelas entre si. Quanto maior for o plano, maior será a região onde as linhas são aproximadamente paralelas. [ 3 ] No caso idealizado de um plano infinito, as linhas serão completamente paralelas e equidistantes, já que a aparência do plano seria a mesma em qualquer ponto. Para calcular o campo elétrico usando a lei de Gauss , imaginamos um cilindro com as tampas paralelas ao plano, como se mostra na figura. Nas paredes laterais do cilindro não existe fluxo elétrico , porque o campo é paralelo à superfície. Em cada uma das tampas circulares do cilindro, o campo é perpendicular e, com módulo constante, devido a que todos os pontos na tampa estão à mesma distância do plano. Assim, o fluxo em cada uma das tampas do cilindro é , A E {\displaystyle A\,E} , em que A é a área da tampa, e o fluxo total através do cilindro é [ 3 ] : Φ e = 2 A E {\displaystyle \Phi _{\mathrm {e} }=2\,A\,E} De acordo com a lei de Gauss , esse fluxo também deverá ser igual a: Φ e = 4 π k Q {\displaystyle \Phi _{\mathrm {e} }=4\,\pi \,k\,Q} Onde Q é a carga na parte do plano que está dentro do cilindro. Igualando as duas últimas equações obtemos o módulo do campo: E p l a n o = 2 π k σ {\displaystyle E_{\mathrm {plano} }=2\,\pi \,k\,\sigma } Em que σ {\displaystyle \sigma } é a carga superficial . nomeadamente, carga por unidade de área: σ = Q A {\displaystyle \sigma ={\frac {Q}{A}}} Campo de um fio retilíneo [ editar | editar código-fonte ] Linhas de campo de um cilindro com carga distribuída uniformemente, e superfície usada para calcular o campo. Consideremos um fio retilíneo, muito comprido, com carga distribuída uniformemente. As linhas de campo deverão ser nas direções radiais. Imaginemos uma superfície fechada que é um cilindro de raio R e altura L , com eixo sobre o fio, como mostra a figura abaixo. [ 3 ] Nas tampas circulares do cilindro o fluxo é nulo, porque o campo é paralelo à superfície. na parede lateral do cilindro, o campo é perpendicular e com módulo constante. [ 3 ] Assim, o fluxo total será: Φ e = 2 π R L E {\displaystyle \Phi _{\mathrm {e} }=2\,\pi \,R\,L\,E} onde E é o módulo do campo à distância R do fio. De acordo com a lei de Gauss, esse fluxo deverá ser também igual a: Φ e = 4 π k Q {\displaystyle \Phi _{\mathrm {e} }=4\,\pi \,k\,Q} onde Q é a carga do fio que está dentro do cilindro S . Igualando as duas equações anteriores, obtemos o módulo do campo: E fio = 2 k λ R {\displaystyle {E_{\text{fio}}={\frac {2\,k\,\lambda }{R}}}} em que λ {\displaystyle \lambda } é a carga linear (carga por unidade de comprimento): λ = Q / L {\displaystyle \lambda =Q/L} Campo de uma esfera condutora [ editar | editar código-fonte ] Numa esfera condutora, com carga Q e raio a , a força repulsiva entre as cargas do mesmo sinal, faz com que as cargas se distribuam em forma uniforme, na superfície da esfera. Existe assim simetria esférica, e as linhas de campo deverão apontar na direção radial. [ 3 ] Para calcular o campo, imaginamos uma esfera de raio r ,concêntrica com a esfera condutora. [ 3 ] Na superfície dessa esfera, o campo será perpendicular, e com módulo constante E . consequentemente o fluxo será: Φ e = 4 π r 2 E {\displaystyle \Phi _{\mathrm {e} }=4\,\pi \,r^{2}\,E} Segundo a lei de Gauss, o fluxo através da esfera de raio r será nulo, se r < a {\displaystyle r<a} , ou igual a 4 π k Q {\displaystyle 4\,\pi \,k\,Q} se r > a {\displaystyle r>a} . Portanto, o campo elétrico é nulo, no interior da esfera. Fora da esfera o campo é: E = k Q r 2 {\displaystyle E={\frac {k\,Q}{r^{2}}}} Que é idêntico ao campo produzido por uma carga Q concentrada no centro da esfera. [ 3 ] Campo elétrico induzido [ editar | editar código-fonte ] Um campo magnético variável no tempo induz um campo elétrico, e um campo elétrico variável induz um campo magnético. O campo elétrico induzido é proporcional à derivada do fluxo magnético, e o campo magnético induzido é proporcional à derivada do fluxo elétrico. Quando um campo é uniforme, o fluxo através de uma superfície é maior se a superfície for perpendicular ao campo. isso implica que o campo induzido é perpendicular ao campo variável. [ 3 ] Campo elétrico induzido por um campo magnético uniforme mas variável(esquerda) e campo magnético induzido por um campo elétrico uniforme ,mas variável (direita). A figura ao lado mostra o campo elétrico induzido por um campo magnético uniforme mas variável, e o campo magnético induzido por um campo elétrico uniforme e variável. No primeiro caso, devido ao sinal negativo , o campo elétrico induzido é no sentido oposto ao obtido com a regra da mão direita em relação à derivada do campo magnético. como o campo magnético está a diminuir, a derivada do campo aponta para baixo e a regra da mão direita indica rotação no sentido horário. portanto, as linhas do campo induzido estão orientadas no sentido anti-horário. O sinal positivo do último termo implica que as linhas do campo magnético induzido seguem a regra da mão direita em relação ao aumento do campo elétrico. No caso do campo elétrico variável no lado direito da figura , como o campo está a diminuir, a derivada do campo elétrico aponta para baixo, e a regra da mão direita indica que o campo magnético induzido é no sentido horário. [ 3 ] Propriedades das linhas de campo elétrico [ editar | editar código-fonte ] Linhas de campo elétrico perto de uma carga negativa (esquerda) e de uma carga positiva (direita). O campo elétrico pode ser representado por vetores que indicam o valor do campo em vários pontos do espaço, como foi feito na figura acima. O problema com essa representação é que o campo varia rapidamente com a distância, o que faz com que o vetor seja muito grande em alguns pontos e muito pequeno em outros pontos. A representação usando linhas de campo é mais conveniente. As linhas de campo seguem a direção do campo. Em cada ponto numa dessas curvas, o campo é tangente à curva e no sentido indicado pelas setas. As linhas de campo elétrico têm várias propriedades: Perto de uma carga pontual positiva há linhas a sair em todas as direções e perto de uma carga negativa há linhas a entrarem em todas as direções . Duas linhas de campo nunca se podem cruzar. no ponto de cruzamento o campo teria duas direções diferentes, que não é possível. A matriz jacobiana correspondente ao campo elétrico é sempre simétrica. Isso implica que os valores próprios dessa matriz serão sempre reais e nunca complexos. Assim, os únicos pontos de equilíbrio que podem existir num campo elétrico são nós e pontos de sela. Campo elétrico criado por um dipolo (esquerda) e por um sistema de 7 cargas no segmento de reta entre x = - 3 e x = 3. Um nó pode ser atrativo ou repulsivo. Se for atrativo, será um ponto onde existe uma carga pontual negativa. se for repulsivo, será um ponto onde existe uma carga pontual positiva. Os pontos de sela são pontos onde o campo é nulo, mas não existe nenhuma carga nesse ponto. Outro exemplo são as linhas de campo de um dipolo elétrico, formado por duas cargas iguais mas de sinais opostos. Se admitirmos que as duas cargas estão localizadas nos pontos ( 1, 0) e (1, 0), o campo desenha-se assim: O resultado aparece no lado esquerdo acima à direita Uma distribuição contínua de cargas pode ser aproximada por uma série de cargas pontuais. Por exemplo, se existirem cargas distribuídas uniformemente no segmento do eixo dos x entre x = - 3 e x = 3, podemos admitir um sistema de cargas pontuais, equidistantes, sobre o segmento entre x = - 3 e x = 3. Com 7 cargas pontuais, o gráfico obtido é apresentado no lado direito da figura ao lado. Ver também [ editar | editar código-fonte ] Lei de Coulomb Linhas de força Potencial elétrico Referências ↑ YOUNG, H.D.. FREEDMAN, R.A (2009). Física . 3 12 ed. São Paulo: Pearson. p. 411. ISBN 978-85-88639-34-8 !CS1 manut: Nomes múltiplos: lista de autores ( link ) ↑ «Electric constant» (em inglês). National Institute of Standards and Technology . Consultado em 27 de maio de 2013 Parâmetro desconhecido |search_for= ignorado ( ajuda ) ↑ a b c d e f g h i j k l [ Eletricidade e Magnetismo . Porto: Jaime E. Villate, 20 de março de 2013. 221 págs]. Creative Commons Atribuição-Partilha (versão 3.0) ISBN 978-972-99396-2-4. Acesso em 15 jun. 2013. Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Erro de citação: Código <ref> inválido. o nome 'Villate' é definido mais de uma vez com conteúdos diferentes Bibliografia [ editar | editar código-fonte ] Tipler, Paul A. - Física (4a Edição), Vol 2. Editora LTC R. P Feynman, R. B. Leighton e M. Sands, Lições de Física, vol. II, cap.6-7 , Bookman Companhia Editora Ltda (2008). Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Campo_elétrico&oldid=50543167 ' Categorias : Eletromagnetismo Eletricidade Grandezas físicas Categorias ocultas: !Páginas com erros em referências !CS1 manut: Nomes múltiplos: lista de autores !Páginas com citações usando parâmetros sem suporte !CS1 inglês-fontes em língua (en) !Artigos que carecem de notas de rodapé desde maio de 2013 !Artigos a revisar sobre Física !Artigos a revisar Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Noutros projetos Wikimedia Commons Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Alemannisch አማርኛ العربية অসমীয়া Azərbaycanca تۆرکجه Беларуская Беларуская (тарашкевіца)‎ Български বাংলা Bosanski Català کوردی Čeština Dansk Deutsch Ελληνικά English Esperanto Español Eesti Euskara Estremeñu فارسی Suomi Français Nordfriisk Gaeilge Galego ગુજરાતી עברית हिन्दी Hrvatski Kreyòl ayisyen Magyar Հայերեն Bahasa Indonesia Íslenska Italiano 日本語 ქართული Қазақша 한국어 Limburgs Lietuvių Latviešu Македонски മലയാളം Монгол मराठी Bahasa Melayu مازِرونی Nederlands Norsk nynorsk Norsk ଓଡ଼ିଆ ਪੰਜਾਬੀ Polski Piemontèis پنجابی Română Русский Sicilianu Scots Srpskohrvatski / српскохрватски Simple English Slovenčina Slovenščina ChiShona Shqip Српски / srpski Basa Sunda Svenska தமிழ் ไทย Tagalog Türkçe Татарча/tatarça Українська اردو Oʻzbekcha/ўзбекча Tiếng Việt Wolof 中文 Bân-lâm-gú 粵語 Editar ligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 16h15min de 21 de novembro de 2017. 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https://pt.wikipedia.org/wiki/Eletricidade
  Eletricidade – Wikipédia, a enciclopédia livre Eletricidade Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa A eletricidade em uma de suas manifestações naturais mais imponentes: o relâmpago. A eletricidade é um termo geral que abrange uma variedade de fenômenos resultantes da presença e do fluxo de carga elétrica. [ 1 ] Esses incluem muitos fenômenos facilmente reconhecíveis, ... também denominada coulomb (C). [ 3 ] Campo elétrico : efeito produzido por uma carga no espaço que ... /m). ou newton por coulomb (N/C), ambas equivalentes. [ 4 ] Potencial elétrico : capacidade de uma ... energia elétrica. Tal conexão garante o acesso do usuário de 'eletricidade' ao campo elétrico ... . [ 8 ] Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo CACHE

Eletricidade – Wikipédia, a enciclopédia livre Eletricidade Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa A eletricidade em uma de suas manifestações naturais mais imponentes: o relâmpago. A eletricidade é um termo geral que abrange uma variedade de fenômenos resultantes da presença e do fluxo de carga elétrica. [ 1 ] Esses incluem muitos fenômenos facilmente reconhecíveis, tais como relâmpagos , eletricidade estática , e correntes elétricas em fios elétricos. Além disso, a eletricidade engloba conceitos menos conhecidos, como o campo eletromagnético e indução eletromagnética . [ 2 ] A palavra deriva do termo em neolatim 'ēlectricus' , que por sua vez deriva do latim clássico 'electrum' , 'amante do âmbar ', termo esse cunhado a partir do termo grego ήλεκτρον ( elétrons ) no ano de 1600 e traduzido para o português como âmbar. O termo remonta às primeiras observações mais atentas sobre o assunto, feitas esfregando-se pedaços de âmbar e pele. No uso geral, a palavra 'eletricidade' se refere de forma igualmente satisfatória a uma série de efeitos físicos. Em um contexto científico, no entanto, o termo é muito geral para ser empregado de forma única, e conceitos distintos contudo a ele diretamente relacionados são usualmente melhor identificados por termos ou expressões específicos. Alguns conceitos importantes com nomenclatura específica que dizem respeito à eletricidade são: Carga elétrica : propriedade das partículas subatômicas que determina as interações eletromagnéticas dessas. Matéria eletricamente carregada produz, e é influenciada por, campos eletromagnéticos. Unidade SI ( Sistema Internacional de Unidades ): ampère segundo (A.s), unidade também denominada coulomb (C). [ 3 ] Campo elétrico : efeito produzido por uma carga no espaço que a contém, o qual pode exercer força sobre outras partículas carregadas. Unidade SI: volt por metro (V/m). ou newton por coulomb (N/C), ambas equivalentes. [ 4 ] Potencial elétrico : capacidade de uma carga elétrica de realizar trabalho ao alterar sua posição. A quantidade de energia potencial elétrica armazenada em cada unidade de carga em dada posição. Unidade SI: volt (V). o mesmo que joule por coulomb (J/C). [ 5 ] Corrente elétrica : quantidade de carga que ultrapassa determinada secção por unidade de tempo. Unidade SI: ampère (A). o mesmo que coulomb por segundo (C/s). [ 6 ] Potência elétrica : quantidade de energia elétrica convertida por unidade de tempo. Unidade SI: watt (W). o mesmo que joules por segundo (J/s). [ 7 ] Energia elétrica : energia armazenada ou distribuída na forma elétrica. Unidade SI: a mesma da energia , o joule (J). Eletromagnetismo : interação fundamental entre o campo magnético e a carga elétrica, estática ou em movimento. [ 1 ] [ 2 ] O uso mais comum da palavra 'eletricidade' atrela-se à sua acepção menos precisa, contudo. Refere-se a: Energia elétrica (referindo-se de forma menos precisa a uma quantidade de energia potencial elétrica ou, então, de forma mais precisa, à energia elétrica por unidade de tempo) que é fornecida comercialmente pelas distribuidoras de energia elétrica. Em um uso flexível contudo comum do termo, 'eletricidade' pode referir-se à 'fiação elétrica', situação em que significa uma conexão física e em operação a uma estação de energia elétrica. Tal conexão garante o acesso do usuário de 'eletricidade' ao campo elétrico presente na fiação elétrica, e, portanto, à energia elétrica distribuída por meio desse. Embora os primeiros avanços científicos na área remontem aos séculos XVII e XVIII , os fenômenos elétricos têm sido estudados desde a antiguidade . Contudo, antes dos avanços científicos na área, as aplicações práticas para a eletricidade permaneceram muito limitadas, e tardaria até o final do século XIX para que os engenheiros fossem capazes de disponibilizá-la ao uso industrial e residencial, possibilitando assim seu uso generalizado. A rápida expansão da tecnologia elétrica nesse período transformou a indústria e a sociedade da época. A extraordinária versatilidade da eletricidade como fonte de energia levou a um conjunto quase ilimitado de aplicações, conjunto que em tempos modernos certamente inclui as aplicações nos setores de transportes, aquecimento, iluminação, comunicações e computação. A energia elétrica é a espinha dorsal da sociedade industrial moderna, e deverá permanecer assim no futuro. [ 8 ] Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e Índice 1 História 1.1 Descargas elétricas e raios catódicos 2 Conceitos 2.1 Carga elétrica 2.2 Campo elétrico 2.3 Potencial elétrico 2.4 Potência elétrica 2.5 Circuito elétrico 2.6 Condutores e isolantes elétricos 3 A eletricidade e o mundo natural 3.1 Efeitos fisiológicos 4 Ver também 5 Referências 6 Bibliografia 7 Ligações externas História [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: História da eletricidade Thales , o pioneiro pesquisador da eletricidade Muito tempo antes de qualquer conhecimento científico sobre a eletricidade, as pessoas já estavam cientes dos choques desferidos pelo peixe-elétrico . No Antigo Egito , remontando ao ano de 2750 a.C , havia textos que referiam-se a esse peixe como o 'Trovão do Nilo', descrevendo-o como o protetor de todos os outros peixes. Encontra-se o peixe-elétrico também retratado em documentos e estudos antigos realizados por naturalistas, médicos, ou simples interessados que viveram na Grécia Antiga , no Império Romano e na região da civilização islâmica . [ 9 ] Vários escritores antigos, como Caio Plínio Segundo e Scribonius Largus , atestaram ciência do efeito anestesiante dos choque elétricos do peixe-gato e da arraia elétrica , e de que os choques elétricos podem viajar ao longo de certos objetos condutores de eletricidade. [ 10 ] Na época, os pacientes que sofriam de gota e de dor de cabeça eram aconselhados a tocar o peixe-elétrico na esperança de que os poderosos choques elétricos desferidos por esse animal pudessem curá-los. [ 11 ] As primeiras referências relacionadas de forma ora remota ora mais próxima à identidade elétrica do raio e à existência de outras fontes distintas de eletricidade são possivelmente as encontradas junto aos árabes , que seguramente já empregavam antes do século XV a palavra ( raad ), raio em seu idioma, a fim de se fazer referência às arraias elétricas. [ 12 ] Nas culturas antigas ao longo de todo o Mediterrâneo sabia-se que determinados objetos, a exemplo pedaços de âmbar , ganham a propriedade de atrair pequenos e leves objetos, tais como penas , após atritados com pele de gato ou similar. Por volta de 600 a.C. Tales de Mileto fez uma série de observações sobre eletricidade estática , as quais levou-o a acreditar que o atrito era necessário para produzir magnetismo no âmbar. em visível contraste com o que se observa em minerais tais como magnetita , que não precisam de fricção. [ 13 ] [ 14 ] Thales enganou-se ao acreditar que a atração era devida a um efeito magnético e não a um efeito elétrico, havendo a ciência evidenciado de forma correta a ligação que Thales esboçou fazer entre eletricidade e magnetismo somente milênios mais tarde ( experiência de Ørsted , 1820 d.C). Em acordo com uma teoria controversa, os habitantes da região de Parthia, nordeste do atual Irã , conheciam a galvanoplastia , baseando-se tal afirmação na descoberta de 1936 da bateria de Bagdá , artefato que de fato, embora certamente incerta a natureza elétrica do mesmo, em muito se assemelha a uma célula galvânica . [ 15 ] Benjamin Franklin desenvolveu uma grande pesquisa sobre a eletricidade no século XVIII, que é documentado por Joseph Priestley em (1767) no livro History and Present Status of Electricity , com quem Franklin trocou correspondências. A eletricidade permaneceria pouco mais do que uma curiosidade intelectual por milênios, pelo menos até 1600, quando o cientista inglês William Gilbert publicou um estudo cuidadoso sobre magnetismo e eletricidade, o ' De Magnete ', entre outros distinguindo de forma pertinente o efeito da pedra-imã e o da eletricidade estática produzida ao se esfregar o âmbar com outro material [ 13 ] . Foi ele quem cunhou a palavra neolatina 'electricus' ('de âmbar' ou 'como âmbar', de ήλεκτρον [ elektron ], a palavra grega para 'âmbar') para referir-se à propriedade do âmbar e de outros corpos atraírem pequenos objetos depois de friccionados. [ 16 ] Esta associação deu origem às palavras inglesa 'electric' e 'electricity', que fez sua primeira aparição na imprensa nas páginas de Pseudodoxia Epidemica , obra de Thomas Browne , em 1646. [ 17 ] . Também encontram-se ai as raízes das palavras portuguesas elétrico e eletricidade. Outros trabalhos seguiram-se, sendo esses conduzidos por pessoas como Otto von Guericke , Robert Boyle , Stephen Gray e Charles Du Fay . No século XVIII , Benjamin Franklin realizou uma ampla pesquisa sobre a eletricidade, inclusive vendendo seus bens para financiar seu trabalho. É a ele atribuído o ato de, em junho de 1752 , ter prendido uma chave de metal próximo à barbela de uma pipa e, com a chave atada à linha umedecida, tê-la feito voar em uma tempestade ameaçadora. [ 18 ] É incerto se Franklin pessoalmente realizou de fato esse experimento, mas o ato é popularmente atribuído a ele. Uma sucessão de faíscas saltando de uma segunda chave atada à linha para o dorso da sua mão teria então mostrado-lhe de maneira contundente que o raio tem, de fato, uma natureza elétrica. [ 19 ] Michael Faraday formou a base da tecnologia de motores elétricos. Em 1791 , Luigi Galvani publicou sua descoberta da bioeletricidade , demonstrando que é por meio da eletricidade que as células nervosas passam sinais para os músculos. [ 20 ] A pilha voltaica de Alessandro Volta , ou simplesmente bateria, datada de 1800 e feita a partir de camadas alternadas de zinco e cobre, forneceu aos cientistas uma fonte mais confiável e estável de energia elétrica do que as antigas máquinas eletrostáticas . [ 20 ] A advento do eletromagnetismo , união da eletricidade e do magnetismo, é creditada à dupla Hans Christian Ørsted e André-Marie Ampère , seus trabalhos remontando aos anos 1819 e 1820. Michael Faraday inventou o motor elétrico em 1821, e Georg Ohm analisou matematicamente o circuito elétrico em 1827 . [ 20 ] A eletricidade e o magnetismo (e também a luz) foram definitivamente unidos por James Clerk Maxwell , em particular na obra ' On Physical Lines of Force ', entre 1861 e 1862. [ 21 ] Embora o rápido progresso científico sobre a eletricidade remonte a séculos anteriores e ao início do século XIX , foi nas décadas vindouras do século XIX que deram-se os maiores progresso na engenharia elétrica. Através dos estudos de Nikola Tesla , Galileo Ferraris , Oliver Heaviside , Thomas Edison , Ottó Bláthy , Ányos Jedlik , Sir Charles Parsons , Joseph Swan , George Westinghouse , Werner von Siemens , Alexander Graham Bell e Lord Kelvin , a eletricidade transformou-se de uma curiosidade científica a uma ferramenta essencial para a vida moderna, ou seja, transformou-se na força motriz da Segunda Revolução Industrial . [ 22 ] Descargas elétricas e raios catódicos [ editar | editar código-fonte ] Tubo de raios catódicos usado por Thomson na determinação da razão carga-massa do elétron. Durante a descoberta da eletricidade um enigma ainda pairava sobre tipos de radiação existentes, uma delas chamada de radiação de raios catódicos , emitida por superfícies metálicas quando uma voltagem é aplicada entre o cátodo e o ânodo . [ 23 ] Havia duas correntes de pensamento acerca da natureza dos raios catódicos: uma delas acreditava que se tratava de partículas. a outra acreditava que fossem um fenômeno ondulatório que dependia do meio. A interferência ondulatória era apoiada pela observação de que os raios catódicos podiam atravessar folhas de metal sem serem defletidos. O conflito sobre a dualidade onda-partícula, como veremos, vai reaparecer mais tarde, em outro contexto. Em 1885, J. H. Geissler (1815-1879) inventou uma bomba que permitia extrair o ar de um tubo de vidro até uma pressão da ordem de 10 4 {\displaystyle 10^{4}} vez a pressão atmosférica. Essa bomba foi usada entre 1858 e 1859 numa série de experimentos para estudar a condução de eletricidade em gases a pressões muito baixas. Esses experimentos foram feitos por J. Plucker (1801-1868). No seu arranjo experimental, duas placas de metal dentro de um tubo de gás eram conectadas através de fios a uma fonte de alta tensão. No entanto, esse “vácuo' não era perfeito, e os cientistas foram levados a hipóteses errôneas sobre a natureza dos raios catódicos, como mais tarde se aprendeu tratar-se de efeitos do gás residual dentro do tubo. É nesse ponto que J. J. Thomson entra na história. O ingrediente fundamental que lhe permitiu a descoberta da natureza dos raios catódicos – os elétrons - foi o desenvolvimento de bombas a vácuo 10 vezes mais eficientes do que as anteriores ( p tubo ∼ 10 5 P a ) {\displaystyle (p{\text{tubo}}\sim 10^{5}Pa)} . [ 23 ] Conceitos [ editar | editar código-fonte ] Carga elétrica [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Carga elétrica A carga elétrica é a propriedade dos entes físicos fundamentais, certamente das partículas subatômicas , que dá origem e interage via forças eletromagnéticas , uma das quatro forças fundamentais na natureza. A carga na matéria extensa origina-se no átomo , sendo os portadores de carga mais conhecidos o elétron e o próton . A carga elétrica obedece a uma lei de conservação , o que significa dizer que a quantidade líquida total de carga no interior de um sistema isolado sempre permanece constante, sendo a carga total essencialmente independente de qualquer mudança que ocorra no interior do sistema. [ 24 ] No interior do sistema, carga pode ser transferida entre corpos, quer pelo contato direto, quer passando através de um material condutor como um fio, ou mesmo através de portadores de carga movendo-se livremente no vácuo. [ 25 ] A expressão tradicional ' eletricidade estática ' se refere à presença de carga, ou melhor, de um desequilíbrio de cargas em um corpo, o que é geralmente causado quando se tem materiais quimicamente diferentes esfregados entre si, o que leva à transferência de cargas de um para o outro. Uma pequena quantidade de carga elétrica em um eletroscópio de folhas é capaz de provocar notória repulsão das folhas do eletroscópio. A presença de carga dá origem à força eletromagnética: cargas exercem força uma sobre a outra, efeito certamente conhecido, embora não compreendido, já na antiguidade. [ 26 ] Uma pequena esfera condutora suspensa por um fio isolante pode ser carregada através do toque de um bastão de vidro previamente carregado devido ao atrito com um tecido de algodão. Se um pêndulo similar é carregado pelo mesmo bastão de vidro, encontra-se que este irá repelir aquele: as cargas agem de forma a separar os pêndulos. Dois pêndulos carregados via bastão de borracha também repelir-se-ão mutuamente. Entretanto, se um pêndulo for carregado via bastão de vidro, e o outro for carregado via bastão de borracha, os pêndulos, quando aproximados, atrair-se-ão mutuamente. Esse fenômeno foi investigado no século XVIII por Charles-Augustin de Coulomb , que deduziu que as cargas apresentam-se em duas formas distintas. Suas descobertas levam ao bem conhecido axioma: objetos carregados com cargas similares se repelem, objetos carregados com cargas opostas se atraem. A força atua sobre as cargas propriamente ditas, do qual segue que as cargas têm a tendência de se distribuir de forma a mais uniforme ou conveniente possível sobre superfícies condutoras. A magnitude da força eletrostática, quer atrativa quer repulsiva, é dada pela Lei de Coulomb , que a relaciona ao produto das cargas e retrata a relação inversa empiricamente observada dessa com o quadrado da distância que separa as cargas. A força eletromagnética é muito forte, sendo subjugada apenas pela força de interação forte (força nuclear). contudo, ao contrário desta última, que atua entre partículas separadas por não mais que alguns angstroms (1 angstrom = 1 x 10 −10 m), a força eletromagnética é uma força de longo alcance, ou seja, uma força que atual a qualquer distância, embora o faça certamente de forma muito mais fraca quanto maior for a separação. Em comparação com a muito mais fraca força gravitacional , a força eletromagnética que repele dois elétrons próximos mostra-se 10 +42 vezes maior do que a força de atração gravitacional que um exerce sobre o outro mantida a mesma separação. As cargas do próton e do elétron são opostas em sinal, implicando que uma quantidade de carga pode ser ou positiva ou negativa. Por convenção e por razões históricas, a carga associada a um elétron é considerada a negativa, e a carga associada a um próton, positiva, um costume que originou-se com os trabalhos de Benjamin Franklin . [ 27 ] A quantidade de carga é usualmente representada pelo símbolo Q e expressa em coulombs. cada elétron transportando a mesma carga fundamental cujo valor é aproximadamente -1,6022x10 −19 coulomb. O próton tem carga igual em módulo contudo oposta em sinal, +1,6022x10 −19 coulomb. Não apenas partículas de matéria possuem carga mas também as partículas de antimatéria, cada partícula carregando uma carga de igual valor mas de sinal oposto ao da carga da sua correspondente antipartícula. [ 28 ] Cargas elétricas podem ser medidas de diferentes formas, um dos mais antigos instrumentos sendo o eletroscópio de folhas, que embora ainda em uso em demonstrações escolares, já há muito foi substituído pelo eletrômetros (coulombímetros) eletrônicos. Campo elétrico [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Campo elétrico O conceito de campo foi introduzido por Michael Faraday ainda no século XIX , contudo sua adoção inicialmente como ferramenta matemática para o tratamento dos problemas correlatos tornou-se tão frutífera que hoje é praticamente impossível conceber-se um tratamento mais aprofundado em eletricidade, magnetismo ou eletromagnetismo sem que se lance mão do mesmo. As equações de Maxwell são todas escritas em função dos campos elétricos e magnéticos. Em termos do campo aqui pertinente, o campo eletrostático, sabe-se que toda carga elétrica cria no espaço que a contém um campo elétrico, e qualquer carga elétrica imersa em um campo que não o campo por ela mesmo criado encontrar-se-á solicitada por uma força elétrica em virtude do mesmo. O campo elétrico age entre dois corpos carregados de uma maneira similar à ação do campo gravitacional entre duas massas, e assim como este, estende-se até o infinito, exibindo contudo uma relação com o inverso do quadrado da distância, de forma que, se a distância aumentar, muito menor será seu efeito. e associado, muito menor será também a interação entre as cargas envolvidas. Embora as semelhanças sejam significativas, há entretanto uma importante diferença entre os campos eletrostáticos e os gravitacionais: a gravidade sempre implica atração entre as massas , contudo a interação entre um campo e a carga pode expressar atração ou repulsão entre as cargas elétricas. Como os grandes corpos massivos no universo, a exemplo os planetas ou estrelas, quase sempre não têm carga elétrica, os campos elétricos a estes devidos valem zero, de forma que a força gravitacional é de longe a força dominante ao considerarem-se dimensões astronômicas, mesmo sendo esta muito mais fraca do que a força elétrica. Os movimentos dos corpos celestes são devidos essencialmente à gravidade que geram e que neles agem. As linhas do campo emanando de uma carga elétrica positiva sobre um plano condutor O campo eletrostático geralmente varia no espaço, e o seu módulo em um dado ponto é definido como a força por unidade de carga elétrica (newtons por coulomb) que seria experimentada por uma carga elétrica puntiforme de valor negligenciável quando colocada no referido ponto. [ 29 ] Esta carga elétrica hipotética, nomeada carga de prova, deve ser feita extremamente pequena a fim de se prevenir que o campo elétrico por ela criado venha a perturbar a distribuição de cargas responsável pelo campo o qual deseja-se determinar, e deve ser feita estacionária a fim de se prevenir eventuais influências de campos magnéticos uma vez que esses últimos atuam apenas sobre cargas elétricas em movimento. A definição de campo elétrico faz-se de forma dependente do conceito de força, essa uma grandeza vetorial . Tem-se pois, em acordo com a definição, que o campo elétrico configura-se como um campo vetorial, tendo o vetor campo elétrico associado a cada ponto em particular uma direção e uma módulo (valor) característicos também particulares. O estudo das cargas elétricas estacionárias e dos campos elétricos criados por essas é denominado eletrostática . A mais usual representação e um campo vetorial é a representação por linhas . Uma representação direta seria a representação do campo de vetores, onde desenham-se os respectivos vetores campo elétrico em um número suficientemente grande de pontos do espaços a ponto de tornar o diagrama representativo o necessário contudo não confuso. A representação por linhas emerge naturalmente desse último ao observar-se que os vetores dispõem-se no diagrama vetorial no caso de problemas físicos notoriamente de forma a sugestionar um padrão de linhas contínuas. Verificou-se que esse padrão de linhas sugerido poderia ser utilizado para representar um campo vetorial tão bem como o padrão por vetores, com a vantagem de ser de representação mais nítida e fácil. Nesse padrão, as linhas são usualmente, no caso elétrico ou gravitacional, denominadas 'linhas de força'. A nomenclatura não é contudo a mais adequada ao caso da representação por linhas do campo magnético. Na representação por linhas verifica-se que duas linhas nunca se cruzam. que o vetor campo em um dado ponto é tangente à linha que passa pelo respectivo ponto. que as linhas são orientadas de forma condizente com os vetores. que o módulo de um vetor é proporcional à densidade espacial de linhas em sua vizinhança imediata. Quando propostos, os campos não apresentavam existência real, esse permeando todos os pontos do espaço mesmo os pontos entre linhas em qualquer representação por linhas. Os campos elétricos que emanam das cargas elétricas estacionárias têm as seguintes propriedades: as linhas de campo iniciam-se em cargas positivas e terminam em cargas negativas. as linhas de campo eletrostático deve encontrar as superfícies de quaisquer bons condutores elétricos em ângulo reto. e obviamente, elas nunca devem se cruzar. [ 30 ] Um condutor oco carrega todas as suas cargas em sua superfície. O campo por elas determinado é zero em todos os pontos internos ao corpo. [ 31 ] Esse é o princípio de funcionamento da gaiola de Faraday . uma blindagem condutora isola todos o seu interior de efeitos eletrostáticos externos. Os princípios da eletrostática mostram-se importantes em projetos de equipamentos para trabalho sobre alta tensão elétrica . Há um valor finito de campo elétrico admissível para cada meio diferente. Além desse limite, ocorre uma rutura dielétrica acompanhada de arco elétrico entre as partes carregadas envolvidas. A exemplo, para o ar confinado entre pequenas frestas campos elétricos superiores a 30 quilovolts por centímetro levam à rutura dielétrica. Para grandes espaçamentos a tensão de rutura é um pouco menor, da ordem de 1kV por centímetro. [ 32 ] A forma mais natural de se visualizar tal situação é observar os raios, usualmente provocados por tensões elétricas tão grandes quanto 100 megavolts, implicando dissipações de energias usualmente da ordem de 250 kWh. [ 33 ] A intensidade do campo elétrico é consideravelmente afetada nas proximidades de objetos condutores, sendo particularmente intenso nas proximidades de extremidades pontiagudas. Esse princípio é explorado nos para-raios , onde as pontas em sua extremidade elevada atuam de forma a encorajar os raios a atingi-los em detrimento das estruturas abaixo. [ 34 ] Potencial elétrico [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: potencial elétrico Potência elétrica [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Potência elétrica Circuito elétrico [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Circuito elétrico Um circuito elétrico básico. O gerador de tensão V na direção esquerda de um Circuito elétrico I em torno do circuito, na entrega de energia elétrica dentro do resistor R . Para o resistor,a corrente volta para o gerador,completando o circuito. Um circuito elétrico é uma interconexão de componentes elétricos de tal forma que a carga elétrica é feita fluir ao longo de um caminho fechado (um circuito), geralmente com o objetivo de transferir-se energia e executar alguma tarefa útil. Há componentes elétricos os mais variados, encontrando-se em um circuito elétrico não raro peças como resistores , capacitores , indutores , transformadores e interruptores . Os circuitos eletrônicos usualmente contêm componentes ativos, geralmente semicondutores , os quais caracterizam-se pelo funcionamento não-linear e demandam análise mais avançada. Os componentes elétricos mais simples são chamados passivos ou lineares: embora possam armazenar temporariamente energia, eles não constituem fontes da mesma, e apresentam respostas lineares aos estímulos elétricos aos quais são aplicados. [ 35 ] O resistor é o componente mais simples entre os passivos: como o nome sugere, o resistor limita a corrente que pode fluir através do circuito. Transforma toda a energia elétrica que recebe em energia térmica, essa transferida ao ambiente que o cerca via calor . Ao passo que o nome resistor designa geralmente o componente em si, a resistência elétrica é uma propriedade dos resistores que busca mensurar o efeito resistivo. Mostra-se diretamente relacionada à oposição e à forma como os portadores de carga elétrica se movem no interior de um condutor ou semicondutor: nos metais, por exemplo, a resistência é principalmente atribuída às colisões entre os elétrons e os íons. Impurezas e imperfeições na estrutura contribuem em muito para o aumento da resistência a ponto de justificar o processo de purificação pelo qual os metais são submetidos antes da confecção de estruturas condutoras como os fios ou barramentos elétricos. A Lei de Ohm é uma lei básica da teoria do circuito. Estabelece que a corrente que se fará presente em um resistor é diretamente proporcional à diferença de potencial entre os terminais do mesmo. A resistência de muitas estruturas materiais é relativamente constante em uma faixa de temperaturas e correntes. sendo em tais condições denominados 'ôhmicos'. A unidade de resistência elétrica, o ohm , assim nomeada em honra a Georg Ohm , é simbolizada pela letra grega Ω. 1 Ω é a resistência de um resistor que desenvolve entre seus terminais uma diferença de potencial de um volt quando submetido a uma corrente de um ampère (ou vice-versa). [ 35 ] O capacitor é um dispositivo capaz de armazenar carga elétrica bem como energia elétrica no campo elétrico resultante. Conceitualmente, ele é composto por duas placas condutoras paralelas separadas por uma fina camada isolante. Na prática, são compostos por duas lâminas finas de metal separadas por uma lâmina de material isolante, todas enroladas juntas de forma a aumentar a área de superfície por unidade de volume e, portanto, a capacitância . A unidade de capacitância é, em homenagem a Michael Faraday , o farad , e à unidade é dada o símbolo 'F': um farad é a capacitância de um capacitor que desenvolve em seus terminais uma diferença de potencial de um volt quando nele encontra-se armazenada uma carga elétrica de um coulomb (ou vice-versa). A capacitância de um capacitor é determinada através da razão entre a carga que esse armazena e a tensão elétrica em seus terminais, do que decorre a igualdade: 1F = 1C/1V. Um capacitor ligado a uma fonte de tensão constante permite inicialmente a presença de uma corrente intensa durante o processo inicial de acúmulo de carga. essa corrente entretanto decai gradualmente à medida que o capacitor acumula carga e a tensão elétrica em seus terminais aumenta, e eventualmente anula-se após o tempo necessário à carga completa do capacitor, situação onde a tensão em seus terminais iguala-se à da fonte. Um capacitor, portanto, não permite em tais situações a existência de correntes estacionárias (correntes contantes). ao contrário, as proíbe. [ 35 ] O indutor é um condutor , geralmente uma bobina ou enrolamento de fio encapado, que armazena energia no campo magnética que surge em resposta à corrente que faz-se fluir através dele. Quando a corrente altera-se o campo magnético também altera-se, e há nesse momento, em consequência da lei da indução de Faraday, a indução de uma tensão elétrica entre os terminais do indutor. Verifica-se que a tensão induzida é proporcional à taxa de variação da corrente, sendo tanto maior quanto mais rápido se der a mudança na corrente. A constante de proporcionalidade é a chamada indutância do indutor. A unidade de indutância é henry , assim nomeada em homenagem a Joseph Henry , um contemporâneo de Faraday. Um henry é a indutância de um indutor que desenvolve uma diferença de potencial de um volt entre seus terminais quando a corrente entre os mesmos varia à taxa de um ampère por segundo. [ 35 ] O comportamento elétrico do indutor é em vários aspectos inverso ao do capacitor: ao passo que os capacitores opõem-se às mudanças repentinas na tensão entre seus terminais mas em nada limitam as correntes neles, os indutores opõem-se às mudanças repentinas na corrente, mas em nada limitam as tensões entre seus terminais. Dadas as características complementares, a união de um capacitor e de um indutor produz um circuito elétrico ressonante, o conhecido circuito LC , no qual observa-se a troca constante de energia entre o indutor e o capacitor e vice-versa. A tensão e a corrente no circuito alteram-se continuamente em um padrão senoidal cujo período depende dos valores da capacitância e da indutância dos componentes envolvidos. O acréscimo de uma parcela resistiva leva ao também bem estudado circuito RLC , no qual oscilações amortecidas são observadas. Condutores e isolantes elétricos [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Corrente elétrica Ver também: Supercondutividade Conforme antes definido, chama-se corrente elétrica o fluxo ordenado de elétrons em uma determinada seção. A corrente contínua tem um fluxo constante, enquanto a corrente alternada tem um fluxo de média zero, ainda que não tenha valor nulo todo o tempo. Esta definição de corrente alternada implica que o fluxo de elétrons muda de direção continuamente. O fluxo de cargas elétricas pode gerar-se no vácuo ou em meio material adequado, caso no qual o material é então caracterizado como um condutor elétrico , mas não existe ou mostra-se completamente desprezível nos materiais ditos isolantes . Em um fio, há a presença dos dois tipos de materiais: a capa do fio encerra em seu interior, visto ser os metais por definição bons condutores de eletricidade, tipicamente um metal dúctil, a exemplo o cobre ou o alumínio , ao passo que a capa em si, dadas as funções práticas inerentes esperadas, é feita de material pertencente à classe dos bons isolantes elétricos. Sobre materiais isolantes há de se ressalvar que na prática não há isolante elétrico perfeito. Os materiais isolantes são aqueles cujas estruturas químicas implicam todos os portadores de carga fortemente presos em suas posições, de forma que portadores de carga não podem mover-se livremente através das estruturas desses materiais. São tipicamente compostos covalentes , onde os elétrons encontram-se fortemente ligados aos respectivos orbitais de ligação ou aos orbitais mais internos aos átomos da molécula , ou ainda sólidos iônicos, onde algo similar ocorre, não se encontrando, contudo, orbitais ligantes nesse caso. Embora quando sujeitos a um campo elétrico moderado a localidade dos portadores de carga na estrutura material isolante se preserve, sob intensos campos elétricos as forças associadas podem ser suficientes para superar as forças que mantêm os elétrons ligados aos núcleos ou moléculas, caso no qual há uma ruptura súbita na capacidade isolante do material. Este ioniza-se e, em um processo quase instantâneo, deixa de ser isolante, tornando-se um bom condutor elétrico mesmo que por um curto intervalo de tempo. O campo elétrico limite acima do qual o material isolante torna-se condutor é conhecido como rigidez dielétrica do material. A origem dos raios durante tempestades fundamenta-se basicamente no princípio citado. As nuvens acumulam cargas elétricas até que a rigidez dielétrica do ar úmido seja atingida. No momento em que o material se torna condutor, as cargas fluem em um processo de avalanche entre o solo e a nuvem, ou entre nuvens, dando então origem ao efeito visual e sonoro característicos do fenômeno. A eletricidade e o mundo natural [ editar | editar código-fonte ] Efeitos fisiológicos [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Choque elétrico A aplicação de uma tensão elétrica ao corpo humano leva a uma corrente elétrica através dos tecidos , e embora a relação entre ambas as grandezas não seja linear, quanto maior a tensão, maior a corrente . Embora o limiar de percepção mostre-se significativamente dependente da frequência da fonte elétrica e do caminho da corrente através do corpo, sob certas condições uma corrente tão baixa quanto a de alguns microamperes já mostra-se perceptível através do efeito eletrovibratório que provoca. Se a corrente for suficientemente alta, ela poderá facilmente induzir a contração muscular , a fibrilação do coração e queimaduras significativas nos tecidos. A ausência de qualquer sinal visível de que um condutor encontra-se eletricamente energizado torna a eletricidade particularmente perigosa. A dor causada por um choque elétrico pode ser intensa, levando-a a ser empregada várias vezes como método de tortura. À morte causada por choque elétrico dá-se o nome de eletrocussão . Embora venha tornando-se cada vez mais rara em dias recentes, a eletrocussão ainda é uma forma de execução penal empregada em várias jurisdições ao redor do mundo. Ver também [ editar | editar código-fonte ] Canhão de Gauss Canhão elétrico Carga elétrica Circuito elétrico Corrente elétrica Distribuição de energia elétrica Eletromagnetismo Eletrônica Eletrostática Energia elétrica Energia eólica Energia nuclear Energia potencial elétrica Energia solar fotovoltaica Hidroelétrica Lei de Ampère Leis de Kirchoff Magnetismo Potência elétrica Tensão elétrica Referências ↑ a b Gaspar 2005 , p. 15. ↑ a b Gaspar 2005 , p. 399. ↑ Gaspar 2005 , p. 401. ↑ Gaspar 2005 , p. 414. ↑ Gaspar 2005 , p. 425. ↑ Gaspar 2005 , p. 439. ↑ Gaspar 2005 , p. 449. ↑ Jones, D.A., «Electrical engineering: the backbone of society», Proceedings of the IEE: Science, Measurement and Technology , 138 (1): 1–10 ↑ Moller, Peter. 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ISBN 9971509210 Ligações externas [ editar | editar código-fonte ] Outros projetos Wikimedia também contêm material sobre este tema: Definições no Wikcionário Livros e manuais no Wikilivros Imagens e media no Commons Categoria no Commons Cursos na Wikiversidade Commons Commons Wikilivros Wikcionário Wikiversidade Centro da Memória da Eletricidade no Brasil (em português ) Museu da Eletricidade (Portugal) (em português ) Infopédia (em português ) Como Tudo Funciona (em português ) Brasil Escola (em português ) Mundo Educação (em português ) Fisica.net (em português ) A Hitória da Eletricidade , documentário produzido pela BBC , com versão dublada em português, exibido pela TV Escola . Portal da física Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Eletricidade&oldid=50865998 ' Categoria : Eletricidade Categorias ocultas: !Páginas com erros CS1: datas !Páginas que usam referências com parâmetros depreciadas !Páginas com referências sem URL e com acessodata !CS1 manut: Uso explícito de et al. !Páginas com erros ISBN !CS1 inglês-fontes em língua (en) Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Noutros projetos Wikimedia Commons Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Afrikaans Akan Alemannisch አማርኛ Aragonés العربية ܐܪܡܝܐ مصرى অসমীয়া Asturianu Azərbaycanca Башҡортса Žemaitėška Беларуская Беларуская (тарашкевіца)‎ Български भोजपुरी Bahasa Banjar Bamanankan বাংলা Brezhoneg Bosanski Буряад Català Mìng-dĕ̤ng-ngṳ̄ کوردی Čeština Cymraeg Dansk Deutsch Thuɔŋjäŋ Ελληνικά English Esperanto Español Eesti Euskara Estremeñu فارسی Suomi Võro Føroyskt Français Nordfriisk Furlan Frysk Gaeilge 贛語 Gàidhlig Galego Avañe'ẽ गोंयची कोंकणी / Gõychi Konknni עברית हिन्दी Hrvatski Magyar Հայերեն Interlingua Bahasa Indonesia Ido Íslenska Italiano ᐃᓄᒃᑎᑐᑦ/inuktitut 日本語 Patois Basa Jawa ქართული Қазақша ಕನ್ನಡ 한국어 Kurdî Kernowek Latina Luganda Limburgs Lingála Lietuvių Latviešu Malagasy Македонски മലയാളം मराठी Bahasa Melayu Mirandés မြန်မာဘာသာ Эрзянь Napulitano नेपाल भाषा Nederlands Norsk nynorsk Norsk Nouormand Sesotho sa Leboa Occitan ଓଡ଼ିଆ Ирон ਪੰਜਾਬੀ Polski پنجابی پښتو Runa Simi Română Русский Русиньскый Sicilianu Scots سنڌي Srpskohrvatski / српскохрватски සිංහල Simple English Slovenčina Slovenščina Soomaaliga Shqip Српски / srpski Sesotho Seeltersk Basa Sunda Svenska Kiswahili தமிழ் తెలుగు ไทย Tagalog Setswana Türkçe Xitsonga Татарча/tatarça ئۇيغۇرچە / Uyghurche Українська اردو Oʻzbekcha/ўзбекча Vepsän kel’ Tiếng Việt Winaray Wolof ייִדיש Yorùbá 中文 Bân-lâm-gú 粵語 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 11h57min de 28 de dezembro de 2017. 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  Carga elétrica – Wikipédia, a enciclopédia livre Carga elétrica Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção cita fontes confiáveis e independentes , mas que não cobrem todo o conteúdo, comprometendo a sua verificabilidade (desde abril de 2017) . Por favor, adicione mais referências inserindo-as no texto . Material sem fontes poderá ser removido . — ... campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História ... Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância ... 3 Campo elétrico 4 Carga por indução 5 Referências 6 Ver também Lei de Coulomb [ editar | editar CACHE

Carga elétrica – Wikipédia, a enciclopédia livre Carga elétrica Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção cita fontes confiáveis e independentes , mas que não cobrem todo o conteúdo, comprometendo a sua verificabilidade (desde abril de 2017) . Por favor, adicione mais referências inserindo-as no texto . Material sem fontes poderá ser removido . — Encontre fontes: Google ( notícias , livros e acadêmico ) Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e sabor em física de partículas Números quânticos de sabor: Isospin : I ou I 3 Charme : C estranheza (física) : S superioridade (física) : T inferioridade : B ′ Números quânticos relatados: Número bariônico : B Número leptônico : L Isospin fraco : T or T 3 Carga elétrica : Q Carga X : X Combinações: Hipercarga : Y Y = ( B + S + C + B ′ + T ) Y = 2 ( Q − I 3 ) Hipercarga fraca : Y W Y W = 2 ( Q − T 3 ) X + 2 Y W = 5 ( B − L ) Mistura de sabores Matrix CKM Matrix PMN Complementaridade de sabor Esta caixa: ver • editar Carga elétrica ( AO 1945 : carga eléctrica) é uma propriedade física fundamental que determina as interações eletromagnéticas . Esta carga está armazenada em grande quantidade nos corpos ao nosso redor, mas a percepção dela não ocorre facilmente. Convenciona-se a existência de dois tipos de carga, a positiva e a negativa, que, em equilíbrio, são imperceptíveis. Quando há tal igualdade ou equilíbrio de cargas num corpo, diz-se que está eletricamente neutro, ou seja, está sem nenhuma carga líquida para interagir com outros corpos. Um corpo está carregado eletricamente quando possui uma pequena quantidade de carga desequilibrada ou carga líquida. Objetos carregados eletricamente interagem exercendo forças , de atração ou repulsão, uns sobre os outros. A unidade de medida da grandeza carga elétrica no Sistema Internacional de Unidades é o coulomb , representado por C, que recebeu este nome em homenagem ao físico francês Charles Augustin de Coulomb . [ 1 ] Entre partículas elétricas existem forças gravitacionais de atração devido às suas massas e forças elétricas devidas às suas cargas elétricas. Nesse caso, as forças gravitacionais podem ser desprezadas, visto que a massa de uma partícula é ínfima. A força gravitacional só é perceptível quando há a interação entre corpo de massas de grandes proporções, como a Terra e a Lua , por exemplo. Os átomos são constituídos por prótons , elétrons e nêutrons . Os prótons e os elétrons possuem cargas elétricas iguais em módulo, enquanto que os nêutrons e os fótons são eletricamente neutros. Por mera convenção define-se que os prótons possuem uma carga elétrica elementar de uma unidade positiva, representada por +e, e também que os elétrons têm uma carga elétrica negativa, expressa por -e. Quantização da carga . Nas colisões entre partículas a altas energias são produzidas muitas outras novas partículas, diferentes dos eletrões, protões e neutrões. Todas as partículas observadas têm sempre uma carga que é um múltiplo inteiro da carga elementar e = 1.602 × 10 − 19 C {\displaystyle e=1.602\times 10^{-19}C} Assim, a carga de qualquer objeto é sempre um múltiplo inteiro da carga elementar. Nas experiências de eletrostática, as cargas produzidas são normalmente equivalentes a um número muito elevado de cargas elementares. Por tanto, nesse caso é uma boa aproximação admitir que a carga varia continuamente e não de forma discreta. Conservação da carga . Em qualquer processo, a carga total inicial é igual à carga final. No caso dos fenómenos em que existe transferência de eletrões entre os átomos, isso é claro que tenha que ser assim. No caso da criação de novas partículas não teria que ser assim, mas de facto em todos os processos observados nos raios cósmicos, e nos aceleradores de partículas, existe sempre conservação da carga. se uma nova partícula for criada, com carga negativa, será criada uma outra partícula com carga positiva. Índice 1 Lei de Coulomb 2 Força entre cargas 3 Campo elétrico 4 Carga por indução 5 Referências 6 Ver também Lei de Coulomb [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Lei de Coulomb Essa lei estabelece que 'a força de atração ou repulsão entre dois corpos carregados é diretamente proporcional ao produto de suas cargas e inversamente proporcional ao quadrado da distância'. [ 2 ] Pela lei de Coulomb , duas cargas elétricas pontuais de 1 coulomb separadas de um metro exercem uma sobre a outra uma força de 9 × 10 9 N , isto é, aproximadamente o peso de 900 000 toneladas . O coulomb é, portanto, uma unidade de ordem de grandeza elevada para exprimir quantidades de cargas estáticas e utilizam-se geralmente seus sub-múltiplos microcoulomb (μC) ou nanocoulomb (nC). Outras unidades de medida de carga elétrica, usadas em situações especiais, são: Carga elementar (e). Ampère-hora (Ah). Abcoulomb (AbC). Statcoulomb (StC). Força entre cargas [ editar | editar código-fonte ] Duas cargas pontuais, separadas por uma distância r. No século XVIII Benjamin Franklin descobriu que as cargas elétricas colocadas na superfície de um objeto metálico podem produzir forças elétricas elevadas nos corpos no exterior do objeto, mas não produzem nenhuma força nos corpos colocados no interior. No século anterior Isaac Newton já tinha demonstrado de forma analítica que a força gravítica produzida por uma casca oca é nula no seu interior. Esse resultado é consequência da forma como a força gravítica entre partículas diminui em função do quadrado da distância. [ 3 ] Concluiu então Franklin que a força elétrica entre partículas com carga deveria ser também proporcional ao inverso do quadrado da distância entre as partículas. No entanto, uma diferença importante entre as forças elétrica e gravítica é que a força gravítica é sempre atrativa, enquanto que a força elétrica pode ser atrativa ou repulsiva: A força elétrica entre duas cargas com o mesmo sinal é repulsiva. A força elétrica entre duas cargas com sinais opostos é atrativa. Vários anos após o trabalho de Franklin, Charles de Coulomb fez experiências para estudar com precisão o módulo da força eletrostática entre duas cargas pontuais. Uma carga pontual é uma distribuição de cargas numa pequena região do espaço. A lei de Coulomb estabelece que o módulo da força elétrica entre duas cargas pontuais é diretamente proporcional ao valor absoluto de cada uma das cargas, e inversamente proporcional à distância ao quadrado F = k | q 1 | | q 2 | K r 2 {\displaystyle F={\frac {k|q_{1}||q_{2}|}{K\.r^{2}}}} onde r {\displaystyle r} é a distância entre as cargas, q 1 {\displaystyle q_{1}} e q 2 {\displaystyle q_{2}} são as cargas das duas partículas, k {\displaystyle k} é uma constante de proporcionalidade designada de constante de Coulomb , e K {\displaystyle K} é a constante dielétrica do meio que existir entre as duas cargas. A constante dielétrica do vácuo é exatamente igual a 1, e a constante do ar é muito próxima desse valor. assim, se entre as cargas existir ar, K {\displaystyle K} pode ser eliminada na equação. [ 4 ] No sistema internacional de unidades , o valor da constante de Coulomb é: k = 9 × 10 9 N ⋅ m 2 C 2 {\displaystyle k=9\times 10^{9}\ \mathrm {\frac {N\cdot m^{2}}{C^{2}}} } Outros meios diferentes do ar têm constantes dielétricas K sempre maiores que o ar. consequentemente, a força elétrica será mais fraca se as cargas pontuais forem colocadas dentro de um meio diferente do ar. [ 4 ] Campo elétrico [ editar | editar código-fonte ] Uma forma diferente de explicar a força eletrostática entre duas partículas com carga consiste em admitir que cada carga elétrica cria à sua volta um campo que atua sobre outras partículas com carga. Se colocarmos uma partícula com carga q 0 {\displaystyle q_{0}} num ponto onde existe um campo elétrico, o resultado será uma força elétrica F → {\displaystyle {\vec {F}}} . o campo elétrico E → {\displaystyle {\vec {E}}} define-se como a força por unidade de carga: [ 5 ] E → = F → q 0 {\displaystyle {\vec {E}}={\frac {\vec {F}}{q_{0}}}} Consequentemente, o campo elétrico num ponto é um vetor que indica a direção e o sentido da força elétrica que sentiria uma carga unitária positiva colocada nesse ponto. Campo elétrico produzido por uma carga pontual positiva Q e representação do campo usando linhas de campo. De forma inversa, se soubermos que num ponto existe um campo elétrico E → {\displaystyle {\vec {E}}} , podemos calcular facilmente a força elétrica que atua sobre uma partícula com carga q {\displaystyle q} , colocada nesse sítio: a força será F → = q E → {\displaystyle {\vec {F}}=q\,{\vec {E}}} . Precisamos apenas de conhecer o campo para calcular a força. não temos de saber quais são as cargas que deram origem a esse campo. [ 4 ] No sistema SI, o campo elétrico tem unidades de newton sobre coulomb (N/C). Como vimos, a força elétrica produzida por uma carga pontual positiva Q {\displaystyle Q} sobre uma segunda carga de prova q 0 {\displaystyle q_{0}} positiva é sempre uma força repulsiva, com módulo que diminui proporcionalmente ao quadrado da distância. Assim, O campo elétrico produzido por uma carga pontual positiva Q {\displaystyle Q} são vetores com direção e sentido a afastar-se da carga, como se mostra no lado esquerdo da figura ao lado. Uma forma mais conveniente de representar esse campo vetorial consiste em desenhar alguma linhas de campo, como foi feito no lado direito da figura anterior. Em cada ponto, a linha de campo que passa por esse ponto aponta na direção do campo. O módulo do campo é maior nas regiões onde as linhas de campo estão mais perto umas das outras. [ 4 ] Para calcular o valor do campo elétrico produzido pela carga pontual Q {\displaystyle Q} num ponto, coloca-se uma carga de prova q 0 {\displaystyle q_{0}} nesse ponto e divide-se a força elétrica pela carga q 0 {\displaystyle q_{0}} . Usando a lei de Coulomb , obtemos o módulo do campo elétrico produzido pela carga Q {\displaystyle Q} : E = k | Q | r 2 {\displaystyle E={\frac {k\,|Q|}{r^{2}}}} onde r {\displaystyle r} é a distância desde a carga Q {\displaystyle Q} , que produz o campo, até o ponto onde se calcula o campo. O sinal da carga Q {\displaystyle Q} indicará se o campo é repulsivo ( Q > 0 ) {\displaystyle (Q>0)} ou atrativo ( Q < 0 ) {\displaystyle (Q<0)} . O campo elétrico criado por uma única carga pontual é muito fraco para ser observado. Os campos que observamos mais facilmente são criados por muitas cargas. seria preciso somar vetorialmente todos os campos de cada carga para obter o campo total. [ 4 ] As linhas de campo elétrico produzidas por um sistema de muitas cargas já não serão retas, como na figura anterior, mas poderão ser curvas. Carga por indução [ editar | editar código-fonte ] Procedimento usado para carregar dois condutores com cargas iguais mas de sinais opostos. Um método usado para carregar dois condutores isolados, ficando com cargas idênticas mas de sinais opostos, é o método de carga por indução ilustrado na figura. Os dois condutores isolados são colocados em contato. A seguir aproxima-se um objeto carregado, como se mostra na figura abaixo. O campo elétrico produzido pelo objeto carregado induz uma carga de sinal oposto no condutor que estiver mais próximo, e uma carga do mesmo sinal no condutor que estiver mais afastado. [ 4 ] A seguir, separam-se os dois condutores mantendo o objeto carregado na mesma posição. Finalmente, retira-se o objeto carregado, ficando os dois condutores carregados com cargas opostas. em cada condutor as cargas distribuem-se pela superfície, devido à repulsão entre elas, mas as cargas dos dois condutores já não podem recombinar-se por não existir contato entre eles. Na máquina de Wimshurst, usa-se esse método para separar cargas de sinais opostos. Os condutores que entram em contato são duas pequenas lâminas metálicas diametralmente opostas sobre um disco isolador, quando passam por duas escovas metálicas ligadas a uma barra metálica. [ 4 ] As duas lâminas permanecem em contato apenas por alguns instantes, devido a que o disco roda. Se no momento em que duas das lâminas de um disco entram em contato uma lâmina do disco oposto estiver carregada, essa carga induzirá cargas de sinais opostos nas duas lâminas que entraram em contato. Essas cargas opostas induzidas em duas regiões do disco induzem também cargas no disco oposto, porque nesse disco também há uma barra que liga temporariamente as lâminas diametralmente opostas. Em cada disco, após induzirem cargas no disco oposto, as cargas saltam para dois coletores ligados a duas garrafas metálicas. uma das garrafas armazena carga positiva e a outra carga negativa. Quando as cargas acumuladas nas garrafas forem elevadas produz-se uma descarga elétrica entre as pontas de duas barras ligadas às garrafas, ficando descarregadas. Essa descarga elétrica é um pequeno trovão com uma faísca bastante luminosa. [ 4 ] Os dois discos rodam em sentidos opostos e as duas barras que estabelecem o contato em cada disco e os dois coletores estão colocados de forma a que na rotação de cada lâmina no disco, primeiro seja induzida uma carga que a seguir induz carga oposta no disco oposto e logo passe para o coletor, ficando descarregada e pronta para iniciar outro ciclo. A cada ciclo as cargas induzidas aumentam, porque cada lâmina é induzida pelas cargas de várias lâminas no disco oposto. Para iniciar o processo basta com que uma das lâminas tenha acumulado alguma pequena carga por contato com outro corpo como, por exemplo, o ar à volta. A localização inicial dessa lâmina com carga determinará qual das garrafas acumula carga positiva e qual negativa. [ 4 ] Referências ↑ http://scienceworld.wolfram.com/physics/Charge.html Charge -- from Eric Weisstein's World of Physics ↑ http://www.physnet.org/modules/pdf_modules/m114.pdf Coulomb's Law ↑ TIPLER, Paul A. (1978). Física . 1 . Rio de Janeiro: Guanabara Dois. p. 389-394 ↑ a b c d e f g h i Villate, Jaime E. (2012). Física 2, Eletricidade e Magnetismo (PDF) . 1 1ª ed. Porto, Portugal: [s.n.] ISBN 978-972-99396-2-4 . Consultado em 8 de julho de 2013 ↑ WALKER, Jearl (2009). Fundamentos de física: eletromagnetismo . 3 . Rio de Janeiro: LTC. p. 24. ISBN 978-85-216-1607-8 Ver também [ editar | editar código-fonte ] O wikilivro Eletromagnetismo tem uma página intitulada Cargas elétricas Lei de Coulomb Linhas de força Potencial elétrico Campo Elétrico v • e Física de partículas Elementar Férmions Quarks u · d · c · s · t · b · u · d · c · s · t · b Léptons e − · e + · μ − · μ + · τ − · τ + · ν e · ν e · ν μ · ν μ · ν τ · ν τ Bósons Gauge γ · g · W ± · Z Escalar H 0 Outras Fantasma de Faddeev–Popov Hipotéticas S-partículas Gauginos Gluino · Gravitino Outras Axino · Chargino · Higgsino · Neutralino · Sfermion Outras A 0 · Dilaton · G · J · m · Táquion · X · Y · W' · Z' · Neutrino estéril Composta Hádrons Bárions / Híperons N ( p · n ) · Δ · Λ · Σ · Ξ · Ω Mésons / Quarkónio π · ρ · η · η′ · φ · ω · J/ψ · ϒ · θ · K · B · D · T Outros Núcleo atómico · Átomos · Diquarks · Átomos exóticos ( Positrónio · Tauônio · Muónio · Ónio ) · Superátomos · Moléculas Hipotéticas Hádrons exóticos Bárions exóticos Dibárion · Pentaquark · Skyrmion Mésons exóticos Glueball · Tetraquark Outras Molécula mesônica · Pomeron Quase-partículas Sóliton de Davydov · Excíton · Elétron-buraco · Magnon · Fônon · Plasmaron · Plasmon · Polariton · Polaron · Roton · Trion Listas Lista de partículas · Lista de quasipartículas · Lista de bárions · Lista de mésons · Cronologia da descoberta de partículas Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Carga_elétrica&oldid=50489760 ' Categorias : Grandezas físicas Eletromagnetismo Eletricidade Leis de conservação Categoria oculta: !Artigos que carecem de notas de rodapé desde abril de 2017 Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Noutros projetos Wikimedia Commons Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Afrikaans አማርኛ العربية Asturianu تۆرکجه Boarisch Беларуская Беларуская (тарашкевіца)‎ Български বাংলা Bosanski Català Cebuano کوردی Čeština Cymraeg Dansk Deutsch Ελληνικά English Esperanto Español Eesti Euskara فارسی Suomi Français Nordfriisk Gaeilge 贛語 Galego עברית हिन्दी Hrvatski Magyar Հայերեն Interlingua Bahasa Indonesia Íslenska Italiano 日本語 ქართული Qaraqalpaqsha Қазақша ភាសាខ្មែរ ಕನ್ನಡ 한국어 Kurdî Latina Limburgs Lietuvių Latviešu Олык марий Македонски മലയാളം Монгол मराठी Bahasa Melayu مازِرونی नेपाली नेपाल भाषा Nederlands Norsk nynorsk Norsk ਪੰਜਾਬੀ Polski Piemontèis پنجابی Runa Simi Română Русский Scots Srpskohrvatski / српскохрватски Simple English Slovenčina Slovenščina Soomaaliga Shqip Српски / srpski Basa Sunda Svenska Kiswahili தமிழ் ไทย Türkmençe Tagalog Türkçe Татарча/tatarça Українська اردو Vèneto Tiếng Việt Winaray Wolof Yorùbá 中文 Bân-lâm-gú 粵語 Editar ligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 00h01min de 16 de novembro de 2017. 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07h53 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 25/04/2012 - 06h53 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 24/04/2012 - 07h29 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 23/04/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 20/04/2012 - 07h53 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 19/04/2012 - 07h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 18/04/2012 - 07h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 17/04/2012 - 07h05 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 16/04/2012 - 07h29 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 13/04/2012 - 07h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 12/04/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 11/04/2012 - 07h09 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 10/04/2012 - 06h57 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 09/04/2012 - 07h05 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 05/04/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 04/04/2012 - 07h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 03/04/2012 - 07h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 02/04/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 31/03/2012 - 07h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 30/03/2012 - 07h21 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 29/03/2012 - 07h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 28/03/2012 - 07h05 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 27/03/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 26/03/2012 - 06h57 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 24/03/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 23/03/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 22/03/2012 - 07h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 21/03/2012 - 07h05 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 20/03/2012 - 06h45 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 19/03/2012 - 06h57 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 17/03/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 16/03/2012 - 07h37 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 16/03/2012 - 07h29 Passeata reúne mais de 15 mil trabalhadores em Educação 14/03/2012 - 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07h29 Trio Elétrico Jacaré Independente do Pantanal participa do Desfile Country em Bela Vista 26/08/2010 - 07h21 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 25/08/2010 - 07h21 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 24/08/2010 - 07h25 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 23/08/2010 - 07h21 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 21/08/2010 - 07h21 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 20/08/2010 - 07h21 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 19/08/2010 - 07h21 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 18/08/2010 - 07h21 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 17/08/2010 - 07h45 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 16/08/2010 - 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11h21 Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 10/07/2010 - 07h25 Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 07/07/2010 - 14h45 Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 07/07/2010 - 14h37 Jacaré Independente e prefeitura: Barrakech supera expectativa e reúne mais de 500 pessoas 07/07/2010 - 14h29 Trio Jacaré Independente e Prefeitura de Aquidauana comandam a Carreata da Vitória 07/07/2010 - 14h25 Copa do Mundo: Prefeitura de Aquidauana, rádio Independente, shopping Barrakesh e trio elétrico fazem a carreata da vitória do Brasil 05/05/2010 - 08h13 Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 11/03/2010 - 08h13 Carnaval 2010: Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 13/02/2010 - 16h09 Carnaval 2010: Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 25/04/2009 - 09h00 Preterido em Aquidauana, Trio Elétrico Independente é sucesso em Campo Grande 01/01/2009 - 07h00 Carnaval 2009: Alugue o trio elétrico Jacaré Independente 19/07/2008 - 15h33 Alugue o Trio Elétrico Independente Untitled Document ® 2009 CPN - Central Pantaneira de Notícias PantanalNEWS - Marca registrada 1998-2009 Todos os direitos reservados. 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  Corrente elétrica – Wikipédia, a enciclopédia livre Corrente elétrica Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática ... , a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de ... de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da ... Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica ... deslocamento de cargas dentro de um condutor, quando existe uma diferença de potencial elétrico entre CACHE

Corrente elétrica – Wikipédia, a enciclopédia livre Corrente elétrica Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e Corrente elétrica é o fluxo ordenado de partículas portadoras de carga elétrica ou é o deslocamento de cargas dentro de um condutor, quando existe uma diferença de potencial elétrico entre as extremidades. Tal deslocamento procura restabelecer o equilíbrio desfeito pela ação de um campo elétrico ou outros meios (reações químicas, atrito, luz, etc.) [ 1 ] . Sabe-se que, microscopicamente, as cargas livres estão em movimento aleatório devido à agitação térmica. Apesar desse movimento desordenado, ao estabelecermos um campo elétrico na região das cargas, verifica-se um movimento ordenado que se apresenta superposto ao primeiro. Esse movimento recebe o nome de movimento de deriva das cargas livres. Raios são exemplos de corrente elétrica, bem como o vento solar , porém a mais conhecida, provavelmente, é a do fluxo de elétrons ( português brasileiro ) ou eletrões ( português europeu ) através de um condutor elétrico , geralmente metálico . A intensidade I da corrente elétrica é definida como a razão entre o módulo da quantidade de carga ΔQ que atravessa certa secção transversal (corte feito ao longo da menor dimensão de um corpo) do condutor em um intervalo de tempo Δt . I = lim Δ t → 0 | Δ Q | Δ t = d Q d t {\displaystyle I=\lim _{\Delta t\to 0}{\frac {|\Delta Q|}{\Delta t}}={\frac {dQ}{dt}}} A unidade padrão no SI para medida de intensidade de corrente é o ampère (A). A corrente elétrica é também chamada informalmente de amperagem . Embora seja um termo válido na linguagem coloquial, a maioria dos engenheiros eletricistas repudia o seu uso por confundir a grandeza física (corrente eléctrica) com a unidade que a medirá (ampère). A corrente elétrica, designada por I , é o fluxo das cargas de condução dentro de um material. A intensidade da corrente é a taxa de transferência da carga, igual à carga dQ transferida durante um intervalo infinitesimal dt dividida pelo tempo. Índice 1 Conceito de corrente elétrica 1.1 Corrente contínua 1.2 Corrente alternada 2 Sentido da corrente 3 Transferência de Cargas 4 A velocidade de deriva 5 Densidade de corrente 6 Métodos de medição 7 Lei de Ohm 8 Referências 9 Ver também Conceito de corrente elétrica [ editar | editar código-fonte ] Denominamos corrente elétrica a todo movimento ordenado de partículas eletrizadas. Para que esses movimentos ocorram é necessário haver tais partículas − íons ou elétrons − livres no interior dos corpos. Corpos que possuem partículas eletrizadas livres em quantidades razoáveis são denominados condutores, pois essa característica permite estabelecer corrente elétrica em seu interior. Nos metais existe grande quantidade de elétrons livres, em movimento desordenado. Quando se cria, de alguma maneira, um ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ) no interior de um corpo metálico, esses movimentos passam a ser ordenados no sentido oposto ao do vetor campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ), constituindo a corrente elétrica . Nas soluções eletrolíticas existe grande quantidade de cátions e ânions livres, em movimento é desordenado. Quando se cria, de alguma maneira, um campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ) no interior de uma solução eletrolítica, esses movimentos passam a ser ordenados: o movimento dos cátions, no sentido do vetor campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ), e o dos ânions, no sentido oposto. Essa ordenação constitui a corrente elétrica. Nos gases ionizados existe grande quantidade de cátions e elétrons livres, em movimento desordenado. Quando se cria, de alguma maneira, um campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ) no interior de um gás ionizado, esses movimentos passam a ser ordenados: o movimento dos cátions, no sentido do vetor campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ), e o dos elétrons, no sentido oposto. Essa ordenação constitui a corrente elétrica. Tipos de corrente contínua Com a finalidade de facilitar o estudo das leis que regem os fenômenos ligados às correntes elétricas, costumamos adotar um sentido convencional para a corrente elétrica [ 2 ] , coincidente com o sentido do vetor campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ) que a produziu. Consequentemente, esse sentido será o mesmo do movimento das partículas eletrizadas positivamente e oposto ao das partículas eletrizadas negativamente. Corrente contínua [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Corrente contínua Corrente contínua (CC ou DC - do inglês direct current) é o fluxo ordenado de cargas elétricas no mesmo sentido. Esse tipo de corrente é gerado por baterias de automóveis ou de motos (6, 12 ou 24V), pequenas baterias (geralmente de 9V), pilhas (1,2V e 1,5V), dínamos , células solares e fontes de alimentação de várias tecnologias, que retificam a corrente alternada para produzir corrente contínua. Corrente alternada [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Corrente alternada Forma de onda da corrente alternada. Corrente alternada ( CA ou AC - do inglês alternating current ) é uma corrente elétrica cujo sentido varia no tempo, ao contrário da corrente contínua cujo sentido permanece constante ao longo do tempo. A forma de onda usual em um circuito de potência CA é senoidal por ser a forma de transmissão de energia mais eficiente. Entretanto, em certas aplicações, diferentes formas de ondas são utilizadas, tais como triangular ou ondas quadradas. Enquanto a fonte de corrente contínua é constituída pelos pólos positivo e negativo, a de corrente alternada é composta por fases (e, muitas vezes, pelo fio neutro). Sentido da corrente [ editar | editar código-fonte ] De acordo com a lei de Ampère , uma corrente elétrica produz um campo magnético . No início da história da eletricidade definiu-se o sentido da corrente elétrica como sendo o sentido do fluxo de cargas positivas [ 3 ] , ou seja, as cargas que se movimentam do pólo positivo para o pólo negativo. Naquele tempo nada se conhecia sobre a estrutura dos átomos . Não se imaginava que em condutores sólidos as cargas positivas estão fortemente ligadas aos núcleos dos átomos e, portanto, não pode haver fluxo macroscópico de cargas positivas em condutores sólidos. No entanto, quando a física subatômica estabeleceu esse fato, o conceito anterior já estava arraigado e era amplamente utilizado em cálculos e representações para análise de circuitos . Esse sentido continua a ser utilizado até os dias de hoje e é chamado sentido convencional da corrente. Em qualquer tipo de condutor, este é o sentido contrário ao fluxo líquido das cargas negativas ou o sentido do campo elétrico estabelecido no condutor. Na prática qualquer corrente elétrica pode ser representada por um fluxo de portadores positivos sem que disso decorram erros de cálculo ou quaisquer problemas práticos. O sentido real da corrente elétrica depende da natureza do condutor . A corrente elétrica não é exclusividade dos meios sólidos - ela pode ocorrer também nos gases e nos líquidos . Nos sólidos, as cargas cujo fluxo constitui a corrente real são os elétrons livres . Nos líquidos, os portadores de corrente são íons positivos e íons negativos. Nos gases, são íons positivos, íons negativos e elétrons livres. A corrente elétrica que se estabelece nos condutores eletrolíticos e nos condutores gasosos (como a que surge em uma lâmpada fluorescente ) é denominada corrente iônica . [ 2 ] O sentido real é o sentido do movimento de deriva das cargas elétricas livres (portadores). Esse movimento se dá no sentido contrário ao do campo elétrico se os portadores forem negativos (caso dos condutores metálicos), e no mesmo sentido do campo, se os portadores forem positivos. Mas existem casos em que verificamos cargas se movimentando nos dois sentidos. Isso acontece quando o condutor apresenta os dois tipos de cargas livres (condutores iônicos, por exemplo). Nesses casos, não são só os portadores de carga negativa que entram em movimento, mas também os portadores de carga positiva: os íons também entram em movimento. Por exemplo: se, numa solução iônica , são colocados dois eletrodos ligados a uma bateria , um eletrodo adquire carga positiva, e outro, carga negativa. Com isso, o movimento dos íons negativos e dos elétrons se dará no sentido do eletrodo positivo, enquanto o movimento dos íons positivos ocorrerá no sentido do eletrodo negativo. O mesmo ocorre em meio gasoso, no caso dos gases ionizados. A intensidade I da corrente elétrica também é determinada pela mesma equação apresentada acima. A diferença é que, nesse caso, a quantidade de carga elétrica será dada pela soma de cargas positivas e negativas. Transferência de Cargas [ editar | editar código-fonte ] Fio metálico a conduzir uma corrente I de B para A . Por convenção, usa-se o sentido da transferência de cargas positivas para definir o sentido da corrente elétrica. Assim, se as cargas de condução forem eletrões, como acontece num metal, o sentido da corrente será oposto ao sentido do movimento dos eletrões. Por exemplo, o fio metálico na figura transporta corrente elétrica de B para A. Num determinado intervalo de tempo, a carga dos eletrões transportados de A para B é − Δ Q {\displaystyle -\Delta Q} . isso implica que a carga dos protões que se combinaram com os eletrões em B foi Δ Q {\displaystyle \Delta Q} , e essa é também a carga dos protões que ficaram em A após a partida dos eletrões. [ 4 ] Consequentemente, é equivalente considerar que houve transporte de carga − Δ Q {\displaystyle -\Delta Q} de A para B, ou transporte de carga Δ Q {\displaystyle \Delta Q} de B para A. A corrente I é definida no sentido do transporte da carga positiva. A carga total transferida durante um intervalo de tempo é o integral da corrente I , nesse intervalo: Q = ∫ t 1 t 2 I d t {\displaystyle Q=\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}{\mathit {I}}\.dt} No sistema internacional de unidades a unidade usada para medir a corrente elétrica é o ampere, designado pela letra A, que equivale à transferência de uma carga de um coulomb cada segundo: 1 A = 1 C / s {\displaystyle 1\.A=1\.C/s} A velocidade de deriva [ editar | editar código-fonte ] Ao estabelecermos um campo elétrico em um condutor verificamos, superposto ao movimento aleatório das cargas livres, um movimento de deriva dessas cargas. Em metais, condutores mais conhecidos, temos elétrons como portadores de carga livres. Essas partículas oscilam aleatoriamente a velocidades médias da ordem de 10 5 a 10 6 m/s. No entanto o movimento de deriva se dá a uma taxa da ordem de 10 -3 m/s (na situação de máxima densidade de corrente). Ou seja, quando temos a máxima densidade de corrente permitida pelas normas técnicas a velocidade de deriva dos elétrons livres é cerca de 2 mm/s [ 5 ] . Densidade de corrente [ editar | editar código-fonte ] A corrente elétrica φ se relaciona com a densidade de corrente elétrica j através da fórmula ϕ = j ⋅ A {\displaystyle \phi =j\cdot A} onde, no SI , φ é a corrente medida em ampères j é a 'densidade de corrente' medida em ampères por metro quadrado A é a área pela qual a corrente circula, medida em metros quadrados A densidade de corrente é definida como: j = ∫ i n i ⋅ x i ⋅ u i {\displaystyle j=\int _{i}n_{i}\cdot x_{i}\cdot \mathbf {u_{i}} } onde n é a densidade de partículas (número de partículas por unidade de volume) x é a massa, carga, ou outra característica na qual o fluxo poderia ser medido u é a velocidade média da partícula em cada volume Densidade de corrente é de importante consideração em projetos de sistemas elétricos. A maioria dos condutores elétricos possuem uma resistência positiva finita, fazendo-os então dissipar potência na forma de calor. A densidade de corrente deve permanecer suficientemente baixa para prevenir que o condutor funda ou queime, ou que a isolação do material caia. Em superconductores , corrente excessiva pode gerar um campo magnético forte o suficiente para causar perda espontânea da propriedade de supercondução. Métodos de medição [ editar | editar código-fonte ] Para medir a corrente, pode-se utilizar um amperímetro . Apesar de prático, isto pode levar a uma interferência demasiada no objeto de medição, como por exemplo, desmontar uma parte de um circuito que não poderia ser desmontada. Como toda corrente produz um campo magnético associado, podemos tentar medir este campo para determinar a intensidade da corrente. O efeito Hall , a bobina de Rogowski e sensores podem ser de grande valia neste caso. Lei de Ohm [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Lei de Ohm Para componentes eletrônicos que obedecem à lei de Ohm , a relação entre a tensão ( V ) dada em volts aplicada ao componente e a corrente elétrica que passa por ele é constante. Esta razão é chamada de resistência elétrica e vale a equação: [ 6 ] I = V R {\displaystyle I={\frac {V}{R}}} Referências ↑ CREDER, Hélio. Instalações Elétricas. 10ª ed. São Paulo: Livros Técnicos e Científicos Editora Ltda., 1989, p.17 ↑ a b NORMANDO, Célio. VASCONCELOS, Vasco. Introdução ao estudo da eletrodinâmica ↑ BÍSQUOLO, Paulo Augusto. «Corrente elétrica: o movimento ordenado de elétrons em condutores» . UOL Educação, 30 de março de 2006 . Consultado em 31 de outubro de 2015 ↑ Eletricidade e Magnetismo . Porto: Jaime E. Villate, 25 de outubro de 2015. 221 pp Creative Commons Atribuição-Partilha (versão 3.0) ISBN 978-972-99396-2-4. Acesso em 11 jun. 2013. ↑ «Velocidade Média dos Elétrons» . Feira de Ciências — O Imperdível Mundo da Física Clássica . Consultado em 14 de janeiro de 2012 ↑ «Eletrodinâmica — Lei de Ohm» . Instituto de Física da Universidade de São Paulo . Consultado em 14 de janeiro de 2012 Ver também [ editar | editar código-fonte ] Conexão elétrica Densidade de corrente elétrica Corrente alternada Corrente contínua Carga elétrica Tensão elétrica Portal da eletrônica Portal da física Portal da química Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Corrente_elétrica&oldid=50955059 ' Categorias : Eletromagnetismo Grandezas físicas Eletricidade Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Noutros projetos Wikimedia Commons Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Afrikaans Alemannisch Aragonés العربية Asturianu Azərbaycanca تۆرکجه Boarisch Беларуская Беларуская (тарашкевіца)‎ Български বাংলা Bosanski Буряад Català Нохчийн کوردی Čeština Cymraeg Dansk Deutsch Ελληνικά English Esperanto Español Eesti فارسی Suomi Français Gaeilge Galego עברית हिन्दी Hrvatski Kreyòl ayisyen Magyar Հայերեն Interlingua Bahasa Indonesia Ido Íslenska Italiano 日本語 ქართული Qaraqalpaqsha Қазақша ಕನ್ನಡ 한국어 Kurdî Latina Limburgs Lietuvių Latviešu Malagasy Македонски മലയാളം Монгол मराठी Bahasa Melayu မြန်မာဘာသာ नेपाली Nederlands Norsk nynorsk Norsk Occitan ଓଡ଼ିଆ ਪੰਜਾਬੀ Polski Piemontèis پنجابی Runa Simi Română Русский Sicilianu Scots Srpskohrvatski / српскохрватски Simple English Slovenčina Slovenščina ChiShona Shqip Српски / srpski Basa Sunda Svenska Kiswahili Ślůnski தமிழ் తెలుగు ไทย Tagalog Türkçe Татарча/tatarça ئۇيغۇرچە / Uyghurche Українська اردو Oʻzbekcha/ўзбекча Vèneto Tiếng Việt Winaray Wolof მარგალური ייִדיש Yorùbá 中文 Bân-lâm-gú 粵語 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 17h16min de 7 de janeiro de 2018. Este texto é disponibilizado nos termos da licença Creative Commons - Atribuição - Compartilha Igual 3.0 Não Adaptada (CC BY-SA 3.0) . pode estar sujeito a condições adicionais. Para mais detalhes, consulte as condições de uso . Política de privacidade Sobre a Wikipédia Avisos gerais Programadores Declaração sobre cookies Versão móvel



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  Corrente elétrica – Wikipédia, a enciclopédia livre Corrente elétrica Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática ... , a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de ... de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da ... Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica ... deslocamento de cargas dentro de um condutor, quando existe uma diferença de potencial elétrico entre CACHE

Corrente elétrica – Wikipédia, a enciclopédia livre Corrente elétrica Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e Corrente elétrica é o fluxo ordenado de partículas portadoras de carga elétrica ou é o deslocamento de cargas dentro de um condutor, quando existe uma diferença de potencial elétrico entre as extremidades. Tal deslocamento procura restabelecer o equilíbrio desfeito pela ação de um campo elétrico ou outros meios (reações químicas, atrito, luz, etc.) [ 1 ] . Sabe-se que, microscopicamente, as cargas livres estão em movimento aleatório devido à agitação térmica. Apesar desse movimento desordenado, ao estabelecermos um campo elétrico na região das cargas, verifica-se um movimento ordenado que se apresenta superposto ao primeiro. Esse movimento recebe o nome de movimento de deriva das cargas livres. Raios são exemplos de corrente elétrica, bem como o vento solar , porém a mais conhecida, provavelmente, é a do fluxo de elétrons ( português brasileiro ) ou eletrões ( português europeu ) através de um condutor elétrico , geralmente metálico . A intensidade I da corrente elétrica é definida como a razão entre o módulo da quantidade de carga ΔQ que atravessa certa secção transversal (corte feito ao longo da menor dimensão de um corpo) do condutor em um intervalo de tempo Δt . I = lim Δ t → 0 | Δ Q | Δ t = d Q d t {\displaystyle I=\lim _{\Delta t\to 0}{\frac {|\Delta Q|}{\Delta t}}={\frac {dQ}{dt}}} A unidade padrão no SI para medida de intensidade de corrente é o ampère (A). A corrente elétrica é também chamada informalmente de amperagem . Embora seja um termo válido na linguagem coloquial, a maioria dos engenheiros eletricistas repudia o seu uso por confundir a grandeza física (corrente eléctrica) com a unidade que a medirá (ampère). A corrente elétrica, designada por I , é o fluxo das cargas de condução dentro de um material. A intensidade da corrente é a taxa de transferência da carga, igual à carga dQ transferida durante um intervalo infinitesimal dt dividida pelo tempo. Índice 1 Conceito de corrente elétrica 1.1 Corrente contínua 1.2 Corrente alternada 2 Sentido da corrente 3 Transferência de Cargas 4 A velocidade de deriva 5 Densidade de corrente 6 Métodos de medição 7 Lei de Ohm 8 Referências 9 Ver também Conceito de corrente elétrica [ editar | editar código-fonte ] Denominamos corrente elétrica a todo movimento ordenado de partículas eletrizadas. Para que esses movimentos ocorram é necessário haver tais partículas − íons ou elétrons − livres no interior dos corpos. Corpos que possuem partículas eletrizadas livres em quantidades razoáveis são denominados condutores, pois essa característica permite estabelecer corrente elétrica em seu interior. Nos metais existe grande quantidade de elétrons livres, em movimento desordenado. Quando se cria, de alguma maneira, um ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ) no interior de um corpo metálico, esses movimentos passam a ser ordenados no sentido oposto ao do vetor campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ), constituindo a corrente elétrica . Nas soluções eletrolíticas existe grande quantidade de cátions e ânions livres, em movimento é desordenado. Quando se cria, de alguma maneira, um campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ) no interior de uma solução eletrolítica, esses movimentos passam a ser ordenados: o movimento dos cátions, no sentido do vetor campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ), e o dos ânions, no sentido oposto. Essa ordenação constitui a corrente elétrica. Nos gases ionizados existe grande quantidade de cátions e elétrons livres, em movimento desordenado. Quando se cria, de alguma maneira, um campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ) no interior de um gás ionizado, esses movimentos passam a ser ordenados: o movimento dos cátions, no sentido do vetor campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ), e o dos elétrons, no sentido oposto. Essa ordenação constitui a corrente elétrica. Tipos de corrente contínua Com a finalidade de facilitar o estudo das leis que regem os fenômenos ligados às correntes elétricas, costumamos adotar um sentido convencional para a corrente elétrica [ 2 ] , coincidente com o sentido do vetor campo elétrico ( E → {\displaystyle {\vec {E}}} ) que a produziu. Consequentemente, esse sentido será o mesmo do movimento das partículas eletrizadas positivamente e oposto ao das partículas eletrizadas negativamente. Corrente contínua [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Corrente contínua Corrente contínua (CC ou DC - do inglês direct current) é o fluxo ordenado de cargas elétricas no mesmo sentido. Esse tipo de corrente é gerado por baterias de automóveis ou de motos (6, 12 ou 24V), pequenas baterias (geralmente de 9V), pilhas (1,2V e 1,5V), dínamos , células solares e fontes de alimentação de várias tecnologias, que retificam a corrente alternada para produzir corrente contínua. Corrente alternada [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Corrente alternada Forma de onda da corrente alternada. Corrente alternada ( CA ou AC - do inglês alternating current ) é uma corrente elétrica cujo sentido varia no tempo, ao contrário da corrente contínua cujo sentido permanece constante ao longo do tempo. A forma de onda usual em um circuito de potência CA é senoidal por ser a forma de transmissão de energia mais eficiente. Entretanto, em certas aplicações, diferentes formas de ondas são utilizadas, tais como triangular ou ondas quadradas. Enquanto a fonte de corrente contínua é constituída pelos pólos positivo e negativo, a de corrente alternada é composta por fases (e, muitas vezes, pelo fio neutro). Sentido da corrente [ editar | editar código-fonte ] De acordo com a lei de Ampère , uma corrente elétrica produz um campo magnético . No início da história da eletricidade definiu-se o sentido da corrente elétrica como sendo o sentido do fluxo de cargas positivas [ 3 ] , ou seja, as cargas que se movimentam do pólo positivo para o pólo negativo. Naquele tempo nada se conhecia sobre a estrutura dos átomos . Não se imaginava que em condutores sólidos as cargas positivas estão fortemente ligadas aos núcleos dos átomos e, portanto, não pode haver fluxo macroscópico de cargas positivas em condutores sólidos. No entanto, quando a física subatômica estabeleceu esse fato, o conceito anterior já estava arraigado e era amplamente utilizado em cálculos e representações para análise de circuitos . Esse sentido continua a ser utilizado até os dias de hoje e é chamado sentido convencional da corrente. Em qualquer tipo de condutor, este é o sentido contrário ao fluxo líquido das cargas negativas ou o sentido do campo elétrico estabelecido no condutor. Na prática qualquer corrente elétrica pode ser representada por um fluxo de portadores positivos sem que disso decorram erros de cálculo ou quaisquer problemas práticos. O sentido real da corrente elétrica depende da natureza do condutor . A corrente elétrica não é exclusividade dos meios sólidos - ela pode ocorrer também nos gases e nos líquidos . Nos sólidos, as cargas cujo fluxo constitui a corrente real são os elétrons livres . Nos líquidos, os portadores de corrente são íons positivos e íons negativos. Nos gases, são íons positivos, íons negativos e elétrons livres. A corrente elétrica que se estabelece nos condutores eletrolíticos e nos condutores gasosos (como a que surge em uma lâmpada fluorescente ) é denominada corrente iônica . [ 2 ] O sentido real é o sentido do movimento de deriva das cargas elétricas livres (portadores). Esse movimento se dá no sentido contrário ao do campo elétrico se os portadores forem negativos (caso dos condutores metálicos), e no mesmo sentido do campo, se os portadores forem positivos. Mas existem casos em que verificamos cargas se movimentando nos dois sentidos. Isso acontece quando o condutor apresenta os dois tipos de cargas livres (condutores iônicos, por exemplo). Nesses casos, não são só os portadores de carga negativa que entram em movimento, mas também os portadores de carga positiva: os íons também entram em movimento. Por exemplo: se, numa solução iônica , são colocados dois eletrodos ligados a uma bateria , um eletrodo adquire carga positiva, e outro, carga negativa. Com isso, o movimento dos íons negativos e dos elétrons se dará no sentido do eletrodo positivo, enquanto o movimento dos íons positivos ocorrerá no sentido do eletrodo negativo. O mesmo ocorre em meio gasoso, no caso dos gases ionizados. A intensidade I da corrente elétrica também é determinada pela mesma equação apresentada acima. A diferença é que, nesse caso, a quantidade de carga elétrica será dada pela soma de cargas positivas e negativas. Transferência de Cargas [ editar | editar código-fonte ] Fio metálico a conduzir uma corrente I de B para A . Por convenção, usa-se o sentido da transferência de cargas positivas para definir o sentido da corrente elétrica. Assim, se as cargas de condução forem eletrões, como acontece num metal, o sentido da corrente será oposto ao sentido do movimento dos eletrões. Por exemplo, o fio metálico na figura transporta corrente elétrica de B para A. Num determinado intervalo de tempo, a carga dos eletrões transportados de A para B é − Δ Q {\displaystyle -\Delta Q} . isso implica que a carga dos protões que se combinaram com os eletrões em B foi Δ Q {\displaystyle \Delta Q} , e essa é também a carga dos protões que ficaram em A após a partida dos eletrões. [ 4 ] Consequentemente, é equivalente considerar que houve transporte de carga − Δ Q {\displaystyle -\Delta Q} de A para B, ou transporte de carga Δ Q {\displaystyle \Delta Q} de B para A. A corrente I é definida no sentido do transporte da carga positiva. A carga total transferida durante um intervalo de tempo é o integral da corrente I , nesse intervalo: Q = ∫ t 1 t 2 I d t {\displaystyle Q=\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}{\mathit {I}}\.dt} No sistema internacional de unidades a unidade usada para medir a corrente elétrica é o ampere, designado pela letra A, que equivale à transferência de uma carga de um coulomb cada segundo: 1 A = 1 C / s {\displaystyle 1\.A=1\.C/s} A velocidade de deriva [ editar | editar código-fonte ] Ao estabelecermos um campo elétrico em um condutor verificamos, superposto ao movimento aleatório das cargas livres, um movimento de deriva dessas cargas. Em metais, condutores mais conhecidos, temos elétrons como portadores de carga livres. Essas partículas oscilam aleatoriamente a velocidades médias da ordem de 10 5 a 10 6 m/s. No entanto o movimento de deriva se dá a uma taxa da ordem de 10 -3 m/s (na situação de máxima densidade de corrente). Ou seja, quando temos a máxima densidade de corrente permitida pelas normas técnicas a velocidade de deriva dos elétrons livres é cerca de 2 mm/s [ 5 ] . Densidade de corrente [ editar | editar código-fonte ] A corrente elétrica φ se relaciona com a densidade de corrente elétrica j através da fórmula ϕ = j ⋅ A {\displaystyle \phi =j\cdot A} onde, no SI , φ é a corrente medida em ampères j é a 'densidade de corrente' medida em ampères por metro quadrado A é a área pela qual a corrente circula, medida em metros quadrados A densidade de corrente é definida como: j = ∫ i n i ⋅ x i ⋅ u i {\displaystyle j=\int _{i}n_{i}\cdot x_{i}\cdot \mathbf {u_{i}} } onde n é a densidade de partículas (número de partículas por unidade de volume) x é a massa, carga, ou outra característica na qual o fluxo poderia ser medido u é a velocidade média da partícula em cada volume Densidade de corrente é de importante consideração em projetos de sistemas elétricos. A maioria dos condutores elétricos possuem uma resistência positiva finita, fazendo-os então dissipar potência na forma de calor. A densidade de corrente deve permanecer suficientemente baixa para prevenir que o condutor funda ou queime, ou que a isolação do material caia. Em superconductores , corrente excessiva pode gerar um campo magnético forte o suficiente para causar perda espontânea da propriedade de supercondução. Métodos de medição [ editar | editar código-fonte ] Para medir a corrente, pode-se utilizar um amperímetro . Apesar de prático, isto pode levar a uma interferência demasiada no objeto de medição, como por exemplo, desmontar uma parte de um circuito que não poderia ser desmontada. Como toda corrente produz um campo magnético associado, podemos tentar medir este campo para determinar a intensidade da corrente. O efeito Hall , a bobina de Rogowski e sensores podem ser de grande valia neste caso. Lei de Ohm [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Lei de Ohm Para componentes eletrônicos que obedecem à lei de Ohm , a relação entre a tensão ( V ) dada em volts aplicada ao componente e a corrente elétrica que passa por ele é constante. Esta razão é chamada de resistência elétrica e vale a equação: [ 6 ] I = V R {\displaystyle I={\frac {V}{R}}} Referências ↑ CREDER, Hélio. Instalações Elétricas. 10ª ed. São Paulo: Livros Técnicos e Científicos Editora Ltda., 1989, p.17 ↑ a b NORMANDO, Célio. VASCONCELOS, Vasco. Introdução ao estudo da eletrodinâmica ↑ BÍSQUOLO, Paulo Augusto. «Corrente elétrica: o movimento ordenado de elétrons em condutores» . UOL Educação, 30 de março de 2006 . Consultado em 31 de outubro de 2015 ↑ Eletricidade e Magnetismo . Porto: Jaime E. Villate, 25 de outubro de 2015. 221 pp Creative Commons Atribuição-Partilha (versão 3.0) ISBN 978-972-99396-2-4. Acesso em 11 jun. 2013. ↑ «Velocidade Média dos Elétrons» . Feira de Ciências — O Imperdível Mundo da Física Clássica . Consultado em 14 de janeiro de 2012 ↑ «Eletrodinâmica — Lei de Ohm» . Instituto de Física da Universidade de São Paulo . Consultado em 14 de janeiro de 2012 Ver também [ editar | editar código-fonte ] Conexão elétrica Densidade de corrente elétrica Corrente alternada Corrente contínua Carga elétrica Tensão elétrica Portal da eletrônica Portal da física Portal da química Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Corrente_elétrica&oldid=50955059 ' Categorias : Eletromagnetismo Grandezas físicas Eletricidade Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Noutros projetos Wikimedia Commons Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Afrikaans Alemannisch Aragonés العربية Asturianu Azərbaycanca تۆرکجه Boarisch Беларуская Беларуская (тарашкевіца)‎ Български বাংলা Bosanski Буряад Català Нохчийн کوردی Čeština Cymraeg Dansk Deutsch Ελληνικά English Esperanto Español Eesti فارسی Suomi Français Gaeilge Galego עברית हिन्दी Hrvatski Kreyòl ayisyen Magyar Հայերեն Interlingua Bahasa Indonesia Ido Íslenska Italiano 日本語 ქართული Qaraqalpaqsha Қазақша ಕನ್ನಡ 한국어 Kurdî Latina Limburgs Lietuvių Latviešu Malagasy Македонски മലയാളം Монгол मराठी Bahasa Melayu မြန်မာဘာသာ नेपाली Nederlands Norsk nynorsk Norsk Occitan ଓଡ଼ିଆ ਪੰਜਾਬੀ Polski Piemontèis پنجابی Runa Simi Română Русский Sicilianu Scots Srpskohrvatski / српскохрватски Simple English Slovenčina Slovenščina ChiShona Shqip Српски / srpski Basa Sunda Svenska Kiswahili Ślůnski தமிழ் తెలుగు ไทย Tagalog Türkçe Татарча/tatarça ئۇيغۇرچە / Uyghurche Українська اردو Oʻzbekcha/ўзбекча Vèneto Tiếng Việt Winaray Wolof მარგალური ייִדיש Yorùbá 中文 Bân-lâm-gú 粵語 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 17h16min de 7 de janeiro de 2018. 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https://pt.wikipedia.org/wiki/Piezoeletricidade
  Piezoeletricidade – Wikipédia, a enciclopédia livre Piezoeletricidade Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção cita fontes confiáveis e independentes , mas que não cobrem todo o conteúdo, comprometendo a sua verificabilidade (desde setembro de 2015) . Por favor, adicione mais referências inserindo-as no texto . Material sem fontes poderá ser removido ... estado elétrico ( forças de Coulomb ) em materiais cristalinos ( cerâmicos , polímeros ). O efeito ... efeito piezoelétrico reverso (a geração interna de uma tensão mecânica resultante de um campo elétrico ... lado, esses mesmos cristais mudam cerca de 0,1% da sua dimensão estática quando um campo elétrico ... polarização espontânea, sem estresse mecânico devido a um momento de dipolo elétrico permanente. Se o momento de dipolo puder ser revertido por meio da aplicação de um campo elétrico externo, então o material CACHE

Piezoeletricidade – Wikipédia, a enciclopédia livre Piezoeletricidade Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção cita fontes confiáveis e independentes , mas que não cobrem todo o conteúdo, comprometendo a sua verificabilidade (desde setembro de 2015) . Por favor, adicione mais referências inserindo-as no texto . Material sem fontes poderá ser removido . — Encontre fontes: Google ( notícias , livros e acadêmico ) Piezoeletricidade é a capacidade de alguns cristais gerarem tensão elétrica por resposta a uma pressão mecânica . O termo piezoeletricidade provém do grego piezein , que significa apertar/pressionar. Referente à geração de corrente elétrica , juntou-se a designação eletricidade, de modo que piezoeletricidade é interpretado como a produção de energia elétrica devido à compressão sobre determinados materiais. Índice 1 Mecanismo 2 Cristais 3 Descrição matemática 4 Aplicações 4.1 Sensores piezoelétricos 4.2 Padrão de frequência 4.3 Sonar 5 História 6 Ver também 7 Referências 8 Bibliografia 9 Ligações externas Mecanismo [ editar | editar código-fonte ] Um disco piezoelétrico gera uma diferença de potencial quando deformado. O efeito piezoelétrico é entendido como a interação eletromecânica linear entre a força mecânica e o estado elétrico ( forças de Coulomb ) em materiais cristalinos ( cerâmicos , polímeros ). O efeito piezoelétrico é um processo reversível em que os materiais exibem o efeito piezoelétrico direto (a geração interna de carga elétrica resultante de uma força mecânica aplicada), mas também exibem o efeito piezoelétrico reverso (a geração interna de uma tensão mecânica resultante de um campo elétrico aplicado). Por exemplo, os cristais de titanato zirconato de chumbo irão gerar piezoeletricidade mensurável quando a sua estrutura estática é deformada por cerca de 0,1% da dimensão inicial. Por outro lado, esses mesmos cristais mudam cerca de 0,1% da sua dimensão estática quando um campo elétrico externo é aplicado ao material. Como exemplo, o efeito piezoelétrico inverso é usado na produção de ondas de ultrassom . [ 1 ] Cristais [ editar | editar código-fonte ] Utilizando argumentos referentes à simetria , o efeito piezoelétrico não existe em materiais que apresentam simetria central, e desta forma, podem ser polarizados , ou seja, a piezoeletricidade pode ser explicada pela assimetria de polarização iônica. Porém, elementos puros, tais como selênio (Se) e telúrio (Te) também exibem a propriedade de piezoeletricidade. Nestes casos, a polarização elétrica induzida é atribuída à distribuição eletrônica , que é alterada pela ação externa. Considerando as trinta e duas classes de cristais catalogadas, 21 não são centrossimétricas (não possuem centro de simetria). vinte destes exibem piezoeletricidade direta. dez destes representam as classes de cristal polares, que mostram uma polarização espontânea, sem estresse mecânico devido a um momento de dipolo elétrico permanente. Se o momento de dipolo puder ser revertido por meio da aplicação de um campo elétrico externo, então o material é considerado ferroelétrico . Para cristais polares, para os quais o momento de dipolo P diferente de zero se mantém sem se aplicar uma carga mecânica, o efeito piezoelétrico manifesta-se alterando a magnitude ou a direção do vetor momento de dipolo ou ambos. Para os cristais não-polares, mas piezoelétricos, a polarização diferente de zero é apenas induzida pela aplicação de uma carga mecânica. Para eles, a tensão pode ser imaginada para transformar o material a partir de uma classe de cristal não polar (P = 0) para uma polar, para a qual P ≠ 0. A maioria dos cristais não possui propriedades piezoelétricas. O mais importante cristal natural que possui esta propriedade é o quartzo . Além deste, pela facilidade de sintetização , os cristais utilizados são cerâmicas à base de, por exemplo, titanato de bário ou zirconato de chumbo . [ 2 ] Descrição matemática [ editar | editar código-fonte ] A piezoelectricidade é uma combinação de efeitos do comportamento elétrico do material: [ 3 ] D = ε E + e S {\displaystyle D=\varepsilon E+eS\.} Nessa equação, D é o deslocamento elétrico , ε é a permissividade elétrica , E representa o campo elétrico, 'e' representa a constante de stress e S é a tensão longitudinal aplicada. Quando a aplicação de uma força F, o centro de equilíbrio das cargas positivas e negativas é deslocado, causando a polarização do material, e o consequente deslocamento de corrente. Similarmente, considerações para o caso quando um campo elétrico E é aplicado mostram que um termo referente a stress adicional, -eE, aparece. Tem-se então a Lei de Hooke , T = cS: T = c S − e E {\displaystyle T=cS-eE\.} Se as cargas de moléculas positivas e negativas possuem magnitudes diferentes, há uma polarização espontânea. Se uma molécula possui um momento de dipolo, este material exibe uma polarização iônica. Já no caso onde há somente um tipo de elemento, mas este é polarizável, temos o efeito de polarização eletrônica. A piezoeletricidade apresenta relação entre propriedades elétricas (E, D) e mecânicas (S, T). O modelo de um sólido piezoelétrico apresenta quatro diferentes relações entre variáveis. Assumimos que T = T ( S , E ) {\displaystyle T=T(S,E)} e D = D ( S , E ) {\displaystyle D=D(S,E)} . Assim, utilizando a expansão de Taylor , temos T = ( ∂ T ∂ S ) + ( ∂ T ∂ E ) {\displaystyle T=\left({\frac {\partial T}{\partial S}}\right)+\left({\frac {\partial T}{\partial E}}\right)} D = ( ∂ D ∂ S ) + ( ∂ T ∂ E ) {\displaystyle D=\left({\frac {\partial D}{\partial S}}\right)+\left({\frac {\partial T}{\partial E}}\right)} onde todos os outros efeitos, tais como magnéticos e térmicos, assim como termos não-lineares, são ignorados. Considerando o caso onde ao campo elétrico é aplicado sobre o material piezoelétrico (ao se colocar um material piezoelétrico num campo elétrico externo, as cargas elétricas da rede cristalina interagem com o mesmo e produzem tensões mecânicas), os segundos termos das equações acima enunciam o stress ou a tensão elétrica no material. Se o material não está confinado mecanicamente, a tensão será uma força de reação a força imposta pelo stress. Desta forma, a tensão altera a relação D e E, e assim a medição das propriedades elétricas dependentes das propriedades mecânicas. Do mesmo modo, uma tensão elétrica alterará a medição de propriedades mecânicas dependentes das propriedades elétricas. Em ambos os casos, isso demonstra a essência do acoplamento piezoelétrico. Para uma análise mais detalhada, deve-se comparar diferentes materiais piezoelétricos para identificar sua performance. Fatores como a eficiência do acoplamento a vibrações mecânicas, vibrações com campos elétricos externos, direção de aplicação do campo elétrico externo e demais, são resultados a serem considerados. Num material piezoelétrico também interessam os seguintes coeficientes: Coeficiente de acoplamento eletro-mecânico: K 2 {\displaystyle K^{2}} é definido como a variação de energia mecânica convertida em carga pela energia mecânica aplicada ao cristal, ou de modo similar, a energia elétrica convertida em energia mecânica pela energia elétrica aplicada ao cristal. Coeficiente Dielétrica: esta grandeza relaciona a quantidade de carga que uma das faces do cristal pode armazenar em relação à carga total armazenada, e que pode ser dissipada como corrente real. Existem duas constantes dielétricas: uma é a constante para o cristal livre e outra para o cristal bloqueado: ε l ( 1 − K 2 ) = ε b {\displaystyle \varepsilon _{l}(1-K^{2})=\varepsilon _{b}} Aplicações [ editar | editar código-fonte ] Cerâmicas piezoelétricas são utilizadas para converter sinais elétricos em ondas sonoras O fenômeno piezoelétrico é encontrado em aplicações úteis, como a produção e detecção de som, a geração de tensões elevadas, geração de frequências eletrônicas, microbalanças e concentração ultrafina de conjuntos ópticos. É também a base de uma série de técnicas científicas instrumentais com resolução atômica (microscopia de varredura de sonda), e os usos cotidianos, como atuando como fonte de ignição para isqueiros de faísca elétrica, microfones, e as famosas 'pílulas' ou cápsulas de guitarra (embora sejam utilizadas em guitarras acústicas, baixos, violoncelos e outros), que representam uma espécie de microfone. O projeto mais arrojado. porém, refere-se à utilização do materiais piezoelétricos em ruas e estradas, onde a pressão causada pela movimentação dos carros podem ser usados para gerar eletricidade de forma barata. As transformações que ocorrem em cada material: Exemplos de transformações mecânico-elétrica Medidor de pressão . Microfone . Isqueiro elétrico. Alarme antifurto. Agulha do toca-discos . Exemplos de transformações elétrico-mecânicas Ultrassom . Nebulizadores . Aparelhos elétricos contra mosquitos . Alto-falantes . Sensores piezoelétricos [ editar | editar código-fonte ] Piezoelétricos são utilizados como captadores de som Os sensores piezoelétricos mensuram determinados parâmetros físicos, que estão na forma de tensão mecânica ou variações de cargas elétricas. Estes são utilizados para se medir pressão cardíaca e registrar os batimentos cardíacos, emitir ou recepcionar ultrassons a fim de visualizar órgãos humanos através da conversão da energia proveniente das ondas emitidas pelo funcionamento dos órgãos que faz vibrar uma lâmina de material piezoelétrico. Resumidamente, quando se aplica tensão mecânica, há o aparecimento de um potencial elétrico. quando a tensão aplicada for de natureza elétrica, temos uma deformação física. O princípio de funcionamento de um sensor piezoelétrico reside no fato de que dada dimensão física, pela ação de uma força, é deformada. Dependendo da concepção de um sensor, 'modos' diferentes de polarização sobre o elemento piezoelétrico podem ser usados (eles podem ser comprimidos transversalmente, longitudinalmente, ou pela ação de cisalhamento). A detecção de variações de pressão sob a forma de ondas sonoras é a aplicação mais comum do sensor. Por exemplo, Microfone piezoelétricos, onde ondas sonoras batem no material piezoelétrico, criando uma tensão que varia. Captadores piezoelétricos funcionam pelo mesmo princípio em guitarras electro-acústicas. Sensores piezoelétricos mais acurados são utilizados com som de alta freqüência (acima de 20000 Hz) em transdutores de ultrassom para imagens médicas. Cada transdutor possui uma freqüência de ressonância natural, tal que quanto menor a espessura do cristal que o compõem, maior será a sua frequência de vibração e melhor será o sinal que este gerará ou será capaz de emitir. Para várias técnicas de detecção, o sensor pode atuar tanto como um sensor ou então como captador, sendo então preferencialmente chamado transdutor (termo preferido para descrever quando o dispositivo funciona com ambas aplicações). A maioria dos dispositivos piezoelétricos têm esta propriedade de reversibilidade, sendo que desta forma, materiais piezoelétricos são indiscriminadamente chamadas transdutores. Transdutores de ultrassom, por exemplo, pode projetam ondas de ultrassom no corpo humano, recebem a reverberação desta onda, com frequência diferente da emitida, convertendo-a em sinal elétrico (tensão). A carga induzida q {\displaystyle q} num material piezo é proporcional a força f {\displaystyle f} aplicada. q = k f {\displaystyle q=kf} onde k {\displaystyle k} é uma constante piezoelétrica, com unidade Coulomb por Newton. Os materiais piezoelétricos possuem resistência muito elevada, mas não infinita. Se uma deflexão for aplicada sobre o material, uma corrente infinitesimal seguirá por um circuito, preservando o sinal elétrico gerado pelo piezoelétrico, sendo que a voltagem gerada pode ser mensurada ou ativar outro sensor piezoelétrico deste circuito. Deve-se ressaltar que o sinal decai exponencialmente pela resistência do material piezo somado a resistência externa do circuito. [ 4 ] Padrão de frequência [ editar | editar código-fonte ] Materiais piezoelétricos são empregados em relógios como osciladores. Um cristal de quartzo, que utiliza uma combinação dos efeitos de piezoeletricidade direta e inversa para gerar uma série regular de impulsos elétricos cronometrado, que marcam o tempo. O cristal de quartzo (como qualquer material elástico) tem uma frequência natural definida com precisão (devido a sua forma e tamanho), e este é utilizado para estabilizar a frequência de uma tensão elétrica periódica aplicada ao cristal. O mesmo princípio é aplicado em todos os transmissores e receptores de rádio, e em computadores onde ele cria um pulso de clock. Ambos costumam usar multiplicadores de frequência para atingir faixas gigahertz. Sonar [ editar | editar código-fonte ] Pelos estudos de Leonardo DaVinci no século XV, temos uma descrição simplista, porém clara, da ação de um sonar: 'Se você estiver no meio do oceano, e parar seu navio, posicionando um longo tubo em direção ao fundo do mar e colocando a outra extremidade próxima de seu ouvido, você ouvirá navios a grande distância de você.' Qualquer outra descrição difere somente em detalhes. O estudo da natureza das ondas sonoras na água e o modo como elas se propagam permitiu com que se construíssem sistemas acústicos para observação e mapeamento de solos embaixo d'água. Sensores capazes de identificar a energia de ondas acústicas embaixo d'água são chamados Hidrofone , feitos a partir de materiais piezoelétricos. Os sonares funcionam pela propagação de ondas acústicas (criadas através de sinais digitais eletrônicos) sendo que ele também recebe a volta o sinal acústico que emitiu. Construído com materiais piezoelétricos, este utiliza da energia das ondas para fazer vibrar (sonar) uma película fina que converte a energia proveniente das ondas reverberadas novamente em pulsos elétricos, mas agora com outras intensidades, que são então decodificados em um computador, tratadas, e gerar imagens de regiões abaixo d'água. O método acústico na fabricação de sonares, o qual não envolve transformações eletroacústicas, representa o método mais rudimentar (baseado na descrição de DaVinci), sendo que este foi amplamente utilizado durante a Primeira Guerra Mundial. Virtualmente, todos os sistemas de sonares, os quais a energia é restrita a forma acústica são utilizados ainda para localizar um alvo quando este é uma fonte primária de som. Neste caso, capta-se apenas a energia proveniente da propagação destas ondas, para então transformá-las em sinas elétricos (através de materiais piezoelétricos) a serem interpretados. Sonares eletroacústicos são muito mais utilizados, com uma gama maior de aplicações. Porém, para operar, o sonar eletroacústico deve estar parado, muito próximo do local a ser mapeado. Além disso, para ser interpretado, o som deve estar na faixa audível. quando a energia acústica é convertida em energia elétrica, uma vasta gama de equipamentos deve ser aplicada para criar um sinal com características específicas mais convenientes para que os dados possam ser lidos. Neste momento, transdutores como microfones, alto-falantes e fones-de-ouvido (que são excelentes sistemas quando utilizados com deslocamento de massas de ar) se mostram ineficientes com a energia das camadas de água, uma vez que a impedância acústica específica da água (magnitude da resposta a um estímulo) é 4000 vezes maior do que a do ar. Os sonares eletroacústico são então sistemas muito sensíveis, e desta forma, também são muito suscetíveis a distúrbios e interferências na recepção do sinal. Este tipo de sonar, portanto, ainda é muito estudado e muitos materiais piezoelétricos são testado para que se consiga a melhor relação entre as dificuldades apresentadas por mares e oceanos e pela tecnologia empregada. História [ editar | editar código-fonte ] Descoberto e realizado pelos irmãos Pierre e Jacques Curie na França, em 1880, o efeito piezoelétrico é apresentado em cristais. Os irmãos Curie, no entanto, não previram o efeito piezoelétrico inverso. O efeito inverso foi matematicamente deduzido de princípios fundamentais da termodinâmica por Gabriel Lippmann em 1881. Os Curie imediatamente confirmaram a existência do efeito inverso, o que evidenciou de forma quantitativa a reversibilidade completa de eletro-mecânico para as deformações em cristais piezoelétricos. Nas décadas seguintes, a piezoeletricidade permaneceu como sendo uma curiosidade de laboratório. Mais trabalho foi feito para explorar e definir as estruturas cristalinas que tinham a propriedade de gerar corrente elétrica. Isso culminou no ano de 1910, com a publicação do livro de Woldemar Voigt Lehrbuch der Kristallphysik (Textbook no Crystal Física), que descreve 20 classes de cristais naturais capazes de gerar corrente quando submetidos a pressão mecânica, e rigorosamente definidas as constantes piezoelétricas usando análise tensorial. Ver também [ editar | editar código-fonte ] Cristal piezoelétrico Transdutor Referências ↑ Albernaz, Pedro Luiz Mangabeira. Quem Ouve Bem Vive Melhor . [S.l.: s.n.] p. 140 ↑ Padilha, Angelo Fernando (1997). Materiais de engenharia . [S.l.: s.n.] p. 271 ↑ Rezende, Sergio Machado (2004). Materiais e Dispositivos Eletrônicos . [S.l.: s.n.] p. 474 ↑ ULABY, FAWWAZ T. Eletromagnetismo para Engenheiros . [S.l.: s.n.] p. 188 Bibliografia [ editar | editar código-fonte ] Ristic, Velimir M.. Principles of acoustic devices. New York: John Wiley & Sons, 1983. Taylor, R.F. Schultz, J.S. Chemical and Biological Sensors. University of Pittsburgh, 1997. Rosen, Carol Z.. Hiremath, Basavaraj V.. Newnham, Robert. Piezoeletricity. American Institute of Physics. 1992. Horton, J.Warren.. Fundamentals of Sonar. United States Naval Institute. Anapolis, Maryland. 1957. Nepomuceno, Lauro X.. Tecnologia Ultrassônica. Centro brasileiro de pesquisas físicas. 1972. Ligações externas [ editar | editar código-fonte ] - Alunos Mecatrónica UEVORA - O que é piezoletricidade? Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Piezoeletricidade&oldid=50185112 ' Categorias : Física da matéria condensada Eletricidade Categoria oculta: !Artigos que carecem de notas de rodapé desde setembro de 2015 Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Noutros projetos Wikimedia Commons Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Afrikaans العربية Беларуская Български Bosanski Català Čeština Dansk Deutsch Ελληνικά English Esperanto Español Eesti فارسی Suomi Français Gaeilge Galego עברית हिन्दी Hrvatski Magyar Հայերեն Bahasa Indonesia Italiano 日本語 한국어 Latviešu Македонски Bahasa Melayu Nederlands Norsk nynorsk Norsk Occitan Polski Română Русский Scots Srpskohrvatski / српскохрватски Simple English Slovenčina Slovenščina Српски / srpski Svenska தமிழ் Türkçe Українська Tiếng Việt 中文 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 12h58min de 19 de outubro de 2017. 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Elétrico Consulte Retrovisor Bongo 2000 a 2011 Manual R$: 320,00 Retrovisor C3 2004 a 2007 Manual R$: 180,00 Retrovisor C3 2008 a 2011 Elétrico- L. direito Consulte Retrovisor C3 2008 a 2011 Elétrico Consulte Retrovisor Celta 2000 a 2005 Com Controle R$: 170,00 Retrovisor Celta e Prisma 2007 a 2011 com Controle Consulte Retrovisor Cerato 2009 a 2011 Elétrico c/ Pisca Consulte Retrovisor Civic 1992 a 1995 - 2 Portas Elétrico Consulte Retrovisor Civic 1992 a 1995 - 4 Portas Manual Consulte Retrovisor Civic 1996 a 2000 Elétrico Consulte Retrovisor Civic 2001 a 2006 Elétrico R$: 380,00 Retrovisor Classe A 1997 a 2006 Elétrico Consulte Retrovisor Clio 2000 a 2011 Manual R$: 170,00 Retrovisor Corolla 1993 a 1997 R$: 210,00 Retrovisor Corolla 1998 a 2002 Elétrico R$: 260,00 Retrovisor Corolla 2003 a 2008 Elétrico R$: 210,00 Retrovisor Corolla 2009 a 2012 c/ Pisca R$: 323,00 Retrovisor Dakota 1997 a 2005 Elétrico R$: 250,00 Retrovisor Doblo 2002 a 2009 Manual R$: 168,00 Retrovisor Doblo 2010 a 2012 sem Pisca Manual Consulte Retrovisor Ducato 1994 a 2004 Manual R$: 210,00 Retrovisor Ducato 2005 a 2011 R$: 240,00 Retrovisor Ecosport 2004 a 2011 Elétrico R$: 190,00 Retrovisor Escort Zetec 1997 a 2004 Elétrico Consulte Retrovisor Fiat Uno Fire 2001 a 2004 2 Portas com Controle R$: 79,00 Retrovisor Fiat Uno Fire 2001 a 2004 4 Portas com Controle R$: 110,00 Retrovisor Fiat Uno Fire 2005 a 2010 2 Portas com Controle R$: 110,00 Retrovisor Fiat Uno Fire 2005 a 2010 4 Portas com Controle R$: 190,00 Retrovisor Fiesta 1994 a 1995 Manual R$: 185,00 Retrovisor Fiesta 2003 a 2011 Manual R$: 105,00 Retrovisor Fit 2003 a 2006 R$: 199,00 Retrovisor Fit 2007 a 2008 Elétrico c/ Pisca R$: 200,00 Retrovisor Focus 1999 a 2003 Regulagem Manual R$: 159,00 Retrovisor Focus 2004 a 2008 Elétrico R$: 213,00 Retrovisor Focus 2004 a 2008 Manual R$: 160,00 Retrovisor Fox 2003 a 2010 R$: 139,00 Retrovisor Frontier 2002 a 2007 Manual Consulte Retrovisor Fusion 2007 a 2009 c/ Desembaçador Consulte Retrovisor Gol G5 2009 a 2012 Elétrico R$: 124,00 Retrovisor Gol G5 2009 a 2012 Manual R$: 120,00 Retrovisor Golf 1993 a 1998 Manual R$: 175,00 Retrovisor Golf 1999 a 2007 Elétrico R$: 225,00 Retrovisor Grand Cherokee 1993 a 1996 Elétrico Consulte Retrovisor Grand Cherokee 1997 a 1998 Elétrico R$: 380,00 Retrovisor Grand Cherokee 1999 a 2003 Elétrico R$: 350,00 Retrovisor Hilux Pickup 1992 a 2001 Cromado R$: 350,00 Retrovisor Hilux Pickup e Sw4 2005 a 2011 Cromado R$: 222,00 Retrovisor Ibiza e Cordoba 2000 a 2004 Manual R$: 255,00 Retrovisor Idea 2006 a 2010 Manual R$: 89,00 Retrovisor Ka 1997 a 2007 Regulagem Manual R$: 79,00 Retrovisor Kangoo 1999 a 2002 Manual R$: 155,00 Retrovisor Kangoo 2003 a 2008 Manual R$: 128,00 Retrovisor L200 Triton Cromado 2008 a 2012 Elétrico R$: 255,00 Retrovisor Logan e Sandero 2007 a 2010 Controle Cabo ELETRICO R$: 178,00 Retrovisor Logan e Sandero 2007 a 2010 Elétrico R$: 79,00 Retrovisor Logan e Sandero 2007 a 2010 Fixo R$: 163,00 Retrovisor Master 2004 a 2011 Manual R$: 311,00 Retrovisor Megane 1997 a 1999 Elétrico R$: 259,00 Retrovisor Megane 2000 a 2005 Elétrico R$: 250,00 Retrovisor Meriva 2002 a 2011 Elétrico R$: 133,00 Retrovisor Meriva 2002 a 2011 Manual R$: 99,00 Retrovisor Mondeo 1993 a 2001 Elétrico R$: 179,00 Retrovisor New Civic 2007 a 2011 c/ Pisca - Elétrico COM PISCA R$: 450,00 Retrovisor Pajero Gls 1992 a 1997 Cromado Elétrico R$: 400,00 Retrovisor Pajero Gls 1992 a 1997 Elétrico Preto R$: 370,00 Retrovisor Palio e Strada 2004 a 2007 - Modelo 2 Portas R$: 120,00 Retrovisor Peugeot 106 1996 a 2003 Elétrico Consulte Retrovisor Peugeot 106 1996 a 2003 Manual Consulte Retrovisor Peugeot 206 1999 a 2011 Elétrico R$: 121,00 Retrovisor Peugeot 206 1999 a 2011 Manual R$: 105,00 Retrovisor Picasso 2000 a 2011 Elétrico R$: 210,00 Retrovisor Polo 2003 a 2006 Elétrico R$: 140,00 Retrovisor Polo 2003 a 2006 Manual R$: 99,00 Retrovisor Polo Classic 1997 a 2002 Elétrico Consulte Retrovisor Polo Classic 1997 a 2002 Manual Consulte Retrovisor Punto 2007 a 2011 Elétrico R$: 190,00 Retrovisor Punto 2007 a 2011 Manual R$: 187,00 Retrovisor Ranger 1998 a 2004 Elétrico Consulte Retrovisor Ranger 2005 a 2009 Elétrico Cromado R$: 310,00 Retrovisor Ranger 2005 a 2009 Manual Consulte Retrovisor S10 e Blazer 1996 a 2004 Elétrico R$: 189,00 Retrovisor S10 e Blazer 1996 a 2004 Manual ELETRICO R$: 189,00 Retrovisor Santa Fé 2007 a 2009 c/ Desembaçador R$: 380,00 Retrovisor Santana e Quantum 1999 a 2004 com Controle Consulte Retrovisor Scenic 1997 a 2000 Elétrico R$: 121,00 Retrovisor Scenic 2001 a 2009 Elétrico Consulte Retrovisor Sentra 2007 a 2011 Elétrico (Não Retratil) R$: 289,00 Retrovisor Sprinter 1995 a 2002 Manual R$: 240,00 Retrovisor Sprinter 2003 a 2011 Elétrico R$: 255,00 Retrovisor Tida 2007 a 2008 Elétrico R$: 255,00 Retrovisor Tigra 1994 a 1999 Elétrico Consulte Retrovisor Tucson 2006 a 2011 Elétrico R$: 230,00 Retrovisor Twingo 1994 a 1999 Manual Consulte Retrovisor Twingo 2000 a 2004 Elétrico Consulte Retrovisor Vectra 1997 a 2005 Elétrico R$: 220,00 Retrovisor Vectra 1997 a 2005 Manual Consulte Retrovisor Vitara e Sidekick 1990 a 1997 Elétrico Móvel - Modelo 2 portas R$: 310,00 Retrovisor Xantia 1993 a 1997 Elétrico Consulte Retrovisor Xantia 1993 a 1997 Manual Consulte Retrovisor Xsara 1997 a 2000 Manual R$: 270,00 Retrovisor Zafira 2001 a 2011 Elétrico R$: 220,00 Não encontrou a peça desejada? 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Liquidificador Mondial Dinâmico Premium L-35 com 3 Velocidades 500W - Preto De: R$ 78,08 Por: R$ 59,90 em até 3X de R$ 19,97 sem juros Fritadeira sem Óleo Britânia Air Fry Pro Saúde - Preta De: R$ 335,88 Por: R$ 259,90 em até 9X de R$ 28,88 sem juros Máquina de Costura Elgin JX-2011 Decora Mais - Branca / Verde Por: R$ 649,90 em até 9X de R$ 72,21 sem juros Fritadeira Air Fry Saúde Inox PH3,2L Philco - Preta De: R$ 395,88 Por: R$ 299,90 em até 9X de R$ 33,32 sem juros Aspirador de Pó Philco Upright 2000W De: R$ 436,48 Por: R$ 369,90 em até 9X de R$ 41,10 sem juros Panificadora Britânia Multi Pane - Branco De: R$ 362,38 Por: R$ 279,90 em até 9X de R$ 31,10 sem juros Cafeteira Nespresso Inissia Preparo de Espresso e Longo, 19 Bar de Pressão – Preta De: R$ 549,91 Por: R$ 449,90 em até 9X de R$ 49,99 sem juros Mixer Oster com Faca Elétrica e Miniprocessador 2619 - Branco De: R$ 271,28 Por: R$ 179,90 em até 8X de R$ 22,49 sem juros Liquidificador Arno Clic'Lav Top LN72 com 5 Velocidades 600W - Preto De: R$ 229,88 Por: R$ 129,90 em até 7X de R$ 18,56 sem juros Destaques e Novidades veja mais Departamento Liquidificador Philco PH800 com 4 Velocidades e 800W - Vermelho Por: R$ 108,90 em até 5X de R$ 21,78 sem juros Grill Philco Maxx Grill - Preto De: R$ 254,00 Por: R$ 199,90 em até 9X de R$ 22,21 sem juros Forno Elétrico Britânia 6 Litros com Timer e Controle de Temperatura - Prata/Preto De: R$ 141,48 Por: R$ 97,00 em até 5X de R$ 19,40 sem juros Liquidificador Philco PH Touch com 3 Velocidades e 800W - Vermelho De: R$ 131,88 Por: R$ 89,90 em até 5X de R$ 17,98 sem juros Grill Britânia Plus - Preto De: R$ 131,89 Por: R$ 94,90 em até 5X de R$ 18,98 sem juros Liquidificador Philco Inox Glass com 4 Velocidades e 800W - Preto/Inox De: R$ 221,71 Por: R$ 169,90 em até 8X de R$ 21,24 sem juros Extrator de Frutas Mondial Profissional E-10 Bivolt - 250W De: R$ 194,90 Por: R$ 129,90 em até 7X de R$ 18,56 sem juros Ferro a Vapor Black + Decker X5000P com Base Antiaderente - Branco / Pink De: R$ 139,99 Por: R$ 42,90 em até 2X de R$ 21,45 sem juros Multiprocessador Philco All in One PR Citrus 800W - Preto Por: R$ 249,90 em até 9X de R$ 27,77 sem juros Ferro a Vapor Britânia FB181 - Azul De: R$ 69,90 Por: R$ 67,90 em até 3X de R$ 22,63 sem juros Bebedouro Polar Eletrônico SV3300 Natural/Gelada - Prata De: R$ 216,90 Por: R$ 169,00 em até 9X de R$ 18,78 sem juros Liquidificador Philco PH 900W 12 Velocidades - Branco De: R$ 182,20 Por: R$ 119,90 em até 7X de R$ 17,13 sem juros Outlet veja mais Departamento Aspirador de Pó Philco Smart Turbo 1800 - Vermelho De: R$ 394,15 Por: R$ 339,90 em até 9X de R$ 37,77 sem juros Batedeira Philips Walita RI7000 com 3 Velocidades, Tigela de 3,9L e 250W de Potência – Preta Por: R$ 156,09 em até 6X de R$ 26,02 sem juros Batedeira Arno Facilita SX15 com Tigela de 4L - Branca De: R$ 119,90 Por: R$ 94,90 em até 5X de R$ 18,98 sem juros Liquidificador Arno Optimix Plus LN27 - Branco De: R$ 117,88 Por: R$ 99,90 em até 4X de R$ 24,98 sem juros Aspirador de Pó Britânia Faciclean 1640 1200W - Branco/Verde De: R$ 206,88 Por: R$ 179,90 em até 9X de R$ 19,99 sem juros Batedeira Philips Walita Viva Collection Mixer RI7205 com Giro Automático - 400W De: R$ 299,99 Por: R$ 270,49 em até 4X de R$ 67,62 sem juros Ferro a Vapor Philips Walita FeatherLight RI1418 - Azul Por: R$ 99,99 em até 5X de R$ 20,00 sem juros Top Grill Britânia 1200W - Preto De: R$ 235,88 Por: R$ 199,90 em até 9X de R$ 22,21 sem juros Mixer Philips Walita Daily RI1602 com 250W - Preto Por: R$ 99,90 em até 11X de R$ 10,14 com juros de 1,89% a.m. e 25,19% a.a. Total a prazo: R$ 111,54 Multiprocessador Philco Master Kitchen - Preto De: R$ 461,54 Por: R$ 329,90 em até 9X de R$ 36,66 sem juros Bebedouro Cadence Pure Vita Plus BEB201 Natural/Gelada - Branco Por: R$ 629,90 em até 12X de R$ 52,49 sem juros Batedeira Philco Paris Inox 350W - Branca De: R$ 189,90 Por: R$ 139,90 em até 8X de R$ 17,49 sem juros Cafeteiras veja mais Departamento Cafeteira Expresso Três Corações Mimo 15 Bar - Vermelha De: R$ 419,88 Por: R$ 329,90 em até 9X de R$ 36,66 sem juros Cafeteira Philco Ph30 Thermo - Aço Escovado/Preto De: R$ 752,29 Por: R$ 149,90 em até 8X de R$ 18,74 sem juros Cafeteira Expresso Arno Dolce Gusto Mini Me Automática - Vermelha De: R$ 452,90 Por: R$ 299,90 em até 9X de R$ 33,32 sem juros Cafeteira Nespresso Expert C80 - Preto De: R$ 899,90 Por: R$ 699,90 em até 9X de R$ 77,77 sem juros Moedor De Café Di Grano Mdr302 150W Com Lâminas Em Aço Inox E Pintura Metalizada-Cadence Por: R$ 109,98 em até 12X de R$ 10,33 com juros de 1,89% a.m. e 25,19% a.a. Total a prazo: R$ 123,96 Máquina de Café Expresso Multibebidas TRES Modo S04 – Vermelho De: R$ 449,90 Por: R$ 379,90 em até 9X de R$ 42,21 sem juros Cafeteira Elétrica Mondial Pratic C-25 até 14 Cafés - Preta De: R$ 90,80 Por: R$ 49,90 em até 2X de R$ 24,95 sem juros Cafeteira Nespresso Essenza Mini D30 - Vermelha De: R$ 402,38 Por: R$ 329,90 em até 9X de R$ 36,66 sem juros Cafeteira Elétrica Mondial Bella Aroma II C 09 - Preta De: R$ 73,99 Por: R$ 54,90 em até 3X de R$ 18,30 sem juros Cafeteira Expresso Arno Dolce Gusto Genio 2 Automática - Preta De: R$ 719,88 Por: R$ 499,90 em até 9X de R$ 55,54 sem juros Moedor de Café Cadence Di Grano MDR302 - Marrom Por: R$ 114,90 em até 12X de R$ 10,79 com juros de 1,89% a.m. e 25,19% a.a. Total a prazo: R$ 129,48 Máquina de Café Expresso Multibebidas TRES Modo S04 – Preto De: R$ 429,90 Por: R$ 379,90 em até 9X de R$ 42,21 sem juros Aspirador de Pó e Acessórios veja mais Departamento Aspirador de Pó Philco PH Rapid 1000 N com 1000W de Potência - Vermelho De: R$ 361,87 Por: R$ 129,90 em até 7X de R$ 18,56 sem juros Aspirador de Pó Philco Easy Clean Turbo PR 1800W - Preto De: R$ 329,00 Por: R$ 249,90 em até 9X de R$ 27,77 sem juros Aspirador de Pó Mondial Next 1500 AP-12 – Vermelho De: R$ 199,90 Por: R$ 119,90 em até 7X de R$ 17,13 sem juros Aspirador de Pó Philco Ciclone Force 1.000W – Preto/Laranja De: R$ 227,79 Por: R$ 159,90 em até 8X de R$ 19,99 sem juros Aspirador de Pó Britânia Dust Off BRD700 - 700W De: R$ 131,88 Por: R$ 109,90 em até 6X de R$ 18,32 sem juros Aspirador de Pó Philco Easy Clean 1.000W - Verde De: R$ 399,90 Por: R$ 299,90 em até 9X de R$ 33,32 sem juros Aspirador de Pó Philco Hepa Max 1680 Branco/Laranja – 1400W De: R$ 273,38 Por: R$ 179,90 em até 9X de R$ 19,99 sem juros Aspirador de Pó Electrolux Easybox EASY1 1600W - Preto De: R$ 461,89 Por: R$ 339,90 em até 9X de R$ 37,77 sem juros Aspirador de Pó e Água Electrolux Flex FLEXN - 1400w De: R$ 349,90 Por: R$ 279,90 em até 9X de R$ 31,10 sem juros Aspirador de Pó Britânia Faciclean 1480N - Branco/Azul De: R$ 172,38 Por: R$ 139,90 em até 8X de R$ 17,49 sem juros Aspirador de Pó Electrolux AirSpeed 200W - Preto/Azul De: R$ 188,68 Por: R$ 159,90 em até 8X de R$ 19,99 sem juros Aspirador de Pó Philco PH1410 1400W - Preto/Azul De: R$ 235,88 Por: R$ 129,90 em até 7X de R$ 18,56 sem juros Grill e Sanduicheiras veja mais Departamento Grill Mondial Redondo Smart Grill G-04 De: R$ 197,40 Por: R$ 109,90 em até 6X de R$ 18,32 sem juros Sanduicheira e Grill Mondial Mac Inox S-11 De: R$ 94,37 Por: R$ 54,90 em até 3X de R$ 18,30 sem juros Grill Mondial Express G-06 Preto c/ Grelhas Duplas e Bandeja Coletora De: R$ 99,90 Por: R$ 79,90 em até 4X de R$ 19,98 sem juros Sanduicheira e Grill Mondial Premium S-07 De: R$ 115,00 Por: R$ 65,90 em até 3X de R$ 21,97 sem juros Grill Mondial Cook & Grill 40 Premium G-03 De: R$ 264,38 Por: R$ 179,90 em até 9X de R$ 19,99 sem juros Grill Cadence Grelha Fácil Plus GRL297 De: R$ 175,08 Por: R$ 145,90 em até 8X de R$ 18,24 sem juros Sanduicheira e Grill Britânia Crome 2P De: R$ 102,37 Por: R$ 64,90 em até 3X de R$ 21,63 sem juros Grill Britânia Multi Grill - Preto De: R$ 149,90 Por: R$ 115,90 em até 6X de R$ 19,32 sem juros Sanduicheira Fast Grill e Sandwich Mondial S-12 com 750W de Potência - Preta De: R$ 65,88 Por: R$ 54,90 em até 3X de R$ 18,30 sem juros Sanduicheira Ultra S-13 Preta - Mondial Por: R$ 49,00 em até 5X de R$ 10,36 com juros de 1,89% a.m. e 25,19% a.a. Total a prazo: R$ 51,80 Grill Britânia Saúde Inox c/ Luz Sinalizadora - Preto/Cinza De: R$ 149,38 Por: R$ 109,90 em até 6X de R$ 18,32 sem juros Grill Britânia Mega 2 - Cinza/Preto De: R$ 227,79 Por: R$ 149,90 em até 8X de R$ 18,74 sem juros Bebedouros e Purificadores veja mais Departamento Purificador de Água Consul CPC30AB - Branco De: R$ 378,35 Por: R$ 229,00 em até 3X de R$ 76,33 sem juros Purificador de Água Electrolux PA21G Bivolt - Branco De: R$ 765,82 Por: R$ 649,00 em até 7X de R$ 92,71 sem juros Bebedouro de Água Electrolux Bivolt BE11B – Branco De: R$ 435,85 Por: R$ 309,00 em até 5X de R$ 61,80 sem juros Purificador de Água Electrolux PA26G Bivolt - Prata De: R$ 898,80 Por: R$ 679,00 em até 9X de R$ 75,44 sem juros Purificador de Água Latina PA335 com Sistema de Refrigeração Eletrônico Bivolt – Branco De: R$ 447,35 Por: R$ 379,00 em até 4X de R$ 94,75 sem juros Purificador de Água Latina PA355 com Sistema de Refrigeração por Compressor – Branco De: R$ 557,60 Por: R$ 479,00 em até 5X de R$ 95,80 sem juros Purificador de Água Latina 010742 PN535 – Fume Claro De: R$ 154,80 Por: R$ 119,00 em até 12X de R$ 11,18 com juros de 1,89% a.m. e 25,19% a.a. Total a prazo: R$ 134,16 Bebedouro de Água Electrolux Bivolt WD10E – Branco De: R$ 412,85 Por: R$ 399,00 em até 4X de R$ 99,75 sem juros Purificador de Água Consul Facilite CPB35 Bivolt - Prata De: R$ 895,85 Por: R$ 799,00 em até 9X de R$ 88,78 sem juros Bebedouro Esmaltec EGM30 – Branco De: R$ 629,33 Por: R$ 459,00 em até 5X de R$ 91,80 sem juros Bebedouro Latina BR335 Sistema Eletrônico Bivolt – Branco De: R$ 435,85 Por: R$ 379,00 em até 4X de R$ 94,75 sem juros Bebedouro Britânia Aqua Sistema Eletrônico Bivolt – Branco De: R$ 347,99 Por: R$ 229,00 em até 2X de R$ 114,50 sem juros Fritadeiras veja mais Departamento Fritadeira Air Fryer Mondial AF-03 – Preta De: R$ 534,11 Por: R$ 279,90 em até 9X de R$ 31,10 sem juros Fritadeira Air Fryer Ultra AF-10 - Preto/Prata De: R$ 389,40 Por: R$ 279,90 em até 4X de R$ 69,98 sem juros R$ 265,90 Mais 5% de desconto em 1x no Cartão ou Boleto. (Exceto para retirada em loja em 1 dia) Fritadeira Air Fryer Mondial Grand Family 5L AF-17 - Preto/Prata De: R$ 517,38 Por: R$ 429,90 em até 9X de R$ 47,77 sem juros Fritadeira Air Fryer Mondial AF-16 - Preto/Prata De: R$ 329,89 Por: R$ 269,90 em até 9X de R$ 29,99 sem juros Fritadeira sem Óleo Britânia Air Fry 3,2L - Preta Por: R$ 226,03 em até 3X de R$ 75,34 sem juros Fritadeira sem Óleo Cadence Perfect Fryer - Preta De: R$ 349,00 Por: R$ 249,90 em até 9X de R$ 27,77 sem juros Fritadeira Elétrica Óleo Mondial Big Fry FT-07 - Preta De: R$ 227,79 Por: R$ 159,90 em até 9X de R$ 17,77 sem juros Fritadeira Sem Óleo Midea Liva 4 Litros – Branco/Preto De: R$ 402,38 Por: R$ 319,90 em até 4X de R$ 79,98 sem juros Fritadeira Air Fryer Mondial Family Digital Touch 3,2L AF-19 - Preto/Prata Por: R$ 549,99 em até 7X de R$ 78,57 sem juros Fritadeira Elétrica Philco Air Fry Saúde - Preta De: R$ 383,88 Por: R$ 319,90 em até 9X de R$ 35,54 sem juros Fritadeira Air Fryer Mondial Inox Red Premium AF-14 - Vermelho / Inox De: R$ 449,90 Por: R$ 359,90 em até 9X de R$ 39,99 sem juros Fritadeira Air Fry Saúde PH3L Philco Inox - Vermelha De: R$ 399,24 Por: R$ 329,90 em até 9X de R$ 36,66 sem juros Batedeiras veja mais Departamento Batedeira Arno Planetária Deluxe SX80 com 8 Velocidades - Branca De: R$ 459,88 Por: R$ 299,90 em até 9X de R$ 33,32 sem juros Batedeira Planetária Oster Perform com 8 Velocidades - Branca/Vermelha De: R$ 460,08 Por: R$ 389,90 em até 9X de R$ 43,32 sem juros Batedeira Mondial Prática Black B-12 com 3 Velocidades - Preta De: R$ 81,29 Por: R$ 69,90 em até 4X de R$ 17,48 sem juros Batedeira Mondial Due Cake Inox Premium NB04 com 4 Velocidades - Preta De: R$ 119,88 Por: R$ 112,62 em até 5X de R$ 22,52 sem juros Batedeira Philco Paris com 4 Velocidades - Branca De: R$ 137,90 Por: R$ 89,90 em até 5X de R$ 17,98 sem juros Batedeira Philco Paris 350W - Vermelha De: R$ 162,92 Por: R$ 139,90 em até 8X de R$ 17,49 sem juros Batedeira Mondial Ultra 150W com 3 Velocidades Por: R$ 38,07 em até 3X de R$ 13,17 com juros de 1,89% a.m. e 25,19% a.a. Total a prazo: R$ 39,51 Batedeira Planetária Arno Deluxe Inox SX8401 com 8 Velocidades - Branca De: R$ 499,90 Por: R$ 449,90 em até 9X de R$ 49,99 sem juros Batedeira Planetária Cadence BAT500 com 8 Velocidades e 400W de Potência - Branco De: R$ 307,89 Por: R$ 259,90 em até 9X de R$ 28,88 sem juros Batedeira KitchenAid Stand Mixer– Vermelha De: R$ 2.184,88 Por: R$ 1.999,90 em até 10X de R$ 199,99 sem juros Batedeira Britânia Bellagio Cristal Neve com 4 Velocidades - Vermelha De: R$ 218,38 Por: R$ 119,90 em até 7X de R$ 17,13 sem juros Batedeira Britânia Perola N - 200W De: R$ 91,88 Por: R$ 79,90 em até 4X de R$ 19,98 sem juros Panelas Elétricas veja mais Departamento Panela de Pressão Elétrica Britânia Digital 5L - Aço Escovado Por: R$ 169,39 em até 2X de R$ 84,70 sem juros Panela Elétrica de Arroz Philco PH5 Visor Glass - Preto De: R$ 129,75 Por: R$ 99,90 em até 5X de R$ 19,98 sem juros Panela Elétrica Britânia Super Chef Ceramic Multifunção - Vinho De: R$ 179,00 Por: R$ 139,90 em até 7X de R$ 19,99 sem juros Panela Elétrica Mondial Bianca Rice 4 PE-05 - 1 L De: R$ 95,88 Por: R$ 79,90 em até 4X de R$ 19,98 sem juros Panela de Pressão Elétrica Philco 4 Litros - Aço Escovado De: R$ 299,90 Por: R$ 229,90 em até 9X de R$ 25,54 sem juros Panela Elétrica de Arroz Philco PH10 Visor Glass – Vermelho De: R$ 159,90 Por: R$ 119,90 em até 6X de R$ 19,98 sem juros Panela Elétrica Mondial Pratic Rice & Vegetables Cooker Premium PE-01 De: R$ 148,12 Por: R$ 104,90 em até 6X de R$ 17,48 sem juros Panela Elétrica Mondial Cooker PE-02 - 1,2 L De: R$ 124,88 Por: R$ 99,90 em até 5X de R$ 19,98 sem juros Panela Elétrica Britânia PA10 Prime 700W – Branca De: R$ 122,12 Por: R$ 99,90 em até 5X de R$ 19,98 sem juros Panela Elétrica Mondial Quadrada PE-03 De: R$ 244,33 Por: R$ 149,90 em até 8X de R$ 18,74 sem juros Panela de Pressão Elétrica Mondial PE 34 Pratic Cook 5L - Inox De: R$ 329,89 Por: R$ 269,90 em até 9X de R$ 29,99 sem juros Panela de Pressão Elétrica Arno PP01 com 5L - Inox De: R$ 351,89 Por: R$ 289,90 em até 9X de R$ 32,21 sem juros Forno Elétrico veja mais Departamento Forno Elétrico Philco 46L Multifunção com 1500w de Potência – 46 Litros De: R$ 469,31 Por: R$ 289,00 em até 3X de R$ 96,33 sem juros Forno Elétrico Fischer Gourmet Grill bancada 44 Litros - Branco De: R$ 588,82 Por: R$ 499,00 em até 6X de R$ 83,17 sem juros Forno Elétrico Fischer 44L Hot Grill Line com 1750w de Potência Branco - 44 Litros De: R$ 458,85 Por: R$ 379,00 em até 6X de R$ 63,17 sem juros Forno Elétrico Mondial Pratic Cook 6 Litros 424001 FR09 – Preto De: R$ 272,00 Por: R$ 119,90 em até 7X de R$ 17,13 sem juros Forno Bancada Elétrico Electrolux FB54X - Inox Por: R$ 1.099,00 em até 12X de R$ 91,58 sem juros Forno Elétrico Philco 36L Multifunção com 1500w de Potência - 36 Litros De: R$ 325,17 Por: R$ 241,99 em até 2X de R$ 121,00 sem juros Forno Elétrico Oster Compact de 10 Litros e 1.000W – Vermelho De: R$ 199,00 Por: R$ 172,08 em até 9X de R$ 19,12 sem juros Forno elétrico Fischer Hot Grill Bancada 44 Litros - Branco Por: R$ 469,00 em até 6X de R$ 78,17 sem juros Forno Elétrico Black+Decker FT140 14 Litros Tostador com Bandeija e Pegador - Preto De: R$ 321,88 Por: R$ 279,90 em até 9X de R$ 31,10 sem juros Forno Elétrico Mueller Sapore 44 Litros com Grill e Timer Sonoro 1750W – Inox Por: R$ 559,90 em até 12X de R$ 46,66 sem juros Forno Elétrico Fischer Gourmet Grill Bancada 44 Litros - Prata De: R$ 571,32 Por: R$ 529,00 em até 6X de R$ 88,17 sem juros Forno Elétrico Britânia 10 Litros com Timer e Controle de Temperatura 800W - Preto De: R$ 159,90 Por: R$ 129,90 em até 7X de R$ 18,56 sem juros ATENDIMENTO SOBRE O PONTOFRIO POLÍTICA DE PRIVACIDADE SITE SEGURO Dúvidas Atendimento para Internet ou Televendas Atendimento para Loja Física Nota Fiscal Paulista Como pagar Prepare-se para a BlackFriday 2017 Sobre a entrega Política de Troca e Devolução Política e Privacidade Termos e Condições de Uso Quantidade de itens por pedido Serviços Lista de Casamento Retira Rápido Revelação Digital Seguro de Garantia Estendida Original Pontofrio Atacado Entrega Agendada Palavras mais Buscadas Institucional Conheça o Pontofrio Sobre o Pontofrio.com Relação com Investidores Mapa do Site Nossas Lojas Ponto Premium Trabalhe conosco Programa de Afiliados Via Varejo Ads Televendas 3004-6688 Para comprar ou tirar dúvidas sobre produtos e preços, é só ligar. 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  Momento do dipolo elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Momento do dipolo elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Este artigo ou secção contém fontes no fim do texto , mas que não são citadas no corpo do artigo , o que compromete a confiabilidade das informações. (desde julho de 2016) Por favor, melhore este artigo inserindo fontes no corpo do texto quando ... Momento do dipolo elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Momento do dipolo elétrico Origem ... quando necessário. Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de CACHE

Momento do dipolo elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Momento do dipolo elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Este artigo ou secção contém fontes no fim do texto , mas que não são citadas no corpo do artigo , o que compromete a confiabilidade das informações. (desde julho de 2016) Por favor, melhore este artigo inserindo fontes no corpo do texto quando necessário. Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e Em física , o momento do dipolo elétrico é a medida da polaridade de um sistema de cargas elétricas . O momento do dipolo elétrico para uma distribuição discreta de cargas pontuais é simplesmente a soma vetorial dos produtos da carga pela posição vetorial de cada carga. p → = ∑ i q i x → i {\displaystyle {\vec {p}}=\sum _{i}q_{i}{\vec {x}}_{i}} Esta definição discreta também pode ser dada em uma forma contínua utilizando-se a densidade da carga, ρ {\displaystyle \rho } , no lugar da carga, q {\displaystyle q} . p → = ∫ ρ ( x → ) x → d V {\displaystyle {\vec {p}}=\int \rho ({\vec {x}}){\vec {x}}dV} O momento do dipolo é normalmente utilizado em sistemas que possuem carga total neutra. Por exemplo, um par de cargas opostas, ou um condutor neutro em um campo elétrico uniforme. Para tais sistemas, o valor do momento do dipolo elétrico é independente da origem do sistema de eixos. Para sistemas não neutros, surge uma dependência da escolha da origem. Para que o momento do dipolo elétrico seja útil no cálculo do torque em dipolo e para outros fins, a origem é frequentemente definida no centro da carga, R → {\displaystyle {\vec {R}}} , para o sistema, que é definida como o centro de massa e é, para alguns sistemas, a mesmo: R → = 1 Q ∑ i | q i | x → i , Q = ∑ i | q i | {\displaystyle {\vec {R}}={\frac {1}{Q}}\sum _{i}\left|q_{i}\right\vert {\vec {x}}_{i},Q=\sum _{i}\left|q_{i}\right\vert } Um par de cargas opostas [ editar | editar código-fonte ] O momento do dipolo elétrico para um par de cargas opostas de magnitude 'q' é definido como a magnitude da carga vezes a distância entre eles e a direção definida em relação à carga positiva. p → = q d → {\displaystyle {\vec {p}}=q{\vec {d}}} É um conceito útil em átomos e moléculas onde os efeitos da separação das cargas são mensuráveis, mas a distância entre as cargas são muito pequenas para serem medidas com facilidade. Também é útil em dielétricos e outras aplicações em materiais sólidos e líquidos. Ver também [ editar | editar código-fonte ] Dipolo Força dipolo permanente Ligações externas [ editar | editar código-fonte ] Electric Dipole Moment -- from Eric Weisstein's World of Physics Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Momento_do_dipolo_elétrico&oldid=46080941 ' Categoria : Eletromagnetismo Categoria oculta: !Artigos que carecem de notas de rodapé desde julho de 2016 Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas العربية Беларуская Català Čeština Deutsch Ελληνικά English Español Eesti فارسی Français Gaeilge Galego हिन्दी Հայերեն Italiano 日本語 한국어 മലയാളം मराठी Nederlands Polski Română Русский Slovenčina Slovenščina Српски / srpski தமிழ் Türkçe Українська Tiếng Việt 中文 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 20h11min de 4 de julho de 2016. Este texto é disponibilizado nos termos da licença Creative Commons - Atribuição - Compartilha Igual 3.0 Não Adaptada (CC BY-SA 3.0) . pode estar sujeito a condições adicionais. Para mais detalhes, consulte as condições de uso . Política de privacidade Sobre a Wikipédia Avisos gerais Programadores Declaração sobre cookies Versão móvel



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  Efeito Stark – Wikipédia, a enciclopédia livre Efeito Stark Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Este artigo ou secção contém fontes no fim do texto , mas que não são citadas no corpo do artigo , o que compromete a confiabilidade das informações. (desde novembro de 2012) Por favor, melhore este artigo inserindo fontes no corpo do texto quando necessário. Espectro ... . Espectro do nível de energia do átomo de hidrogênio de Rydberg em um campo elétrico próximo de n=15 para um ... elétrico externo. O valor da divisão e/ou do deslocamento é nomeado Divisão de Stark ou Deslocamento de ... carregadas, sendo o análogo elétrico do Efeito Zeeman , onde as linhas espectrais se dividem em várias ... , a primeira, linear no campo elétrico aplicado, e a segunda, quadrática no mesmo campo.Quando as linhas ... explicação dada por Lorentz , Woldemar Voigt realizou cálculos do limite quase elástico em um campo elétrico CACHE

Efeito Stark – Wikipédia, a enciclopédia livre Efeito Stark Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Este artigo ou secção contém fontes no fim do texto , mas que não são citadas no corpo do artigo , o que compromete a confiabilidade das informações. (desde novembro de 2012) Por favor, melhore este artigo inserindo fontes no corpo do texto quando necessário. Espectro do nível de energia do átomo de hidrogênio de Rydberg em um campo elétrico próximo de n=15 para um número quântico magnético m=0. Cada nível n consiste de n-1 subníveis degenerados. O Efeito Stark consiste no deslocamento e na divisão de linhas espectrais de átomos e moléculas perante um campo elétrico externo. O valor da divisão e/ou do deslocamento é nomeado Divisão de Stark ou Deslocamento de Stark. O Efeito é responsável pela ampliação da pressão das linhas espectrais de partículas carregadas, sendo o análogo elétrico do Efeito Zeeman , onde as linhas espectrais se dividem em várias componentes na presença de um campo magnético . Geralmente, o Efeito Stark é separado em duas ordens, a primeira, linear no campo elétrico aplicado, e a segunda, quadrática no mesmo campo.Quando as linhas deslocadas ou divididas aparecem em absolvição, o efeito é inverso ao Stark. O Efeito Stark não pode ser explicado pela mecânica clássica , contudo é explicado perfeitamente pelas leis que regem a mecânica quântica . Índice 1 História 2 Mecanismo 2.1 Visão geral 2.2 Eletrostática clássica 2.3 Teoria da perturbação 2.3.1 Primeira ordem 2.3.2 Segunda ordem 3 Notas 4 Fontes História [ editar | editar código-fonte ] O efeito foi descoberto em 1913 por Johannes Stark e independentemente pelo físico italiano Antonino Lo Surdo , porém, somente na Itália o chamam de Efeito Stark-Lo Surdo. A descoberta deste efeito foi de muita importância para o desenvolvimento da teoria quântica. Contudo, assim que descobriram o efeito, ambos pesquisadores abandonaram suas pesquisas em física moderna para aderir às políticas fascista e nazista de Mussolini e Hitler. Inspirado pelo Efeito Zeeman e pela explicação dada por Lorentz , Woldemar Voigt realizou cálculos do limite quase elástico em um campo elétrico utilizando a mecânica clássica . Utilizando os índices experimentais da refração , ele estimou as divisões de Stark, porém, esta estimativa não foi muito satisfatória. Não feliz com esta predição, Stark fez medidas em diferentes estados de excitação do átomo de hidrogênio e obteve sucesso na observação das divisões. Utilizando a teoria quântica de Bohr - Sommerfeld , Paul Epstein e Karl Schwarzschild , independentemente, foram capazes de deduzir equações para os efeitos Stark linear e quadrático no átomo de hidrogênio. Quatro anos depois, Hendrik Kramers deduziu as fórmulas para a intensidade das transições espectrais. Kramers também deduziu o efeito da estrutura fina , que inclui correções para a energia cinética relativística e o acoplamento entre o spin e o momento angular orbital do elétron. O primeiro tratamento quântico foi feito por Wolfgang Pauli . Erwin Schrödinger discutiu a extensão do efeito Stark em seu terceiro artigo sobre a teoria quântica (no qual ele apresentou sua teoria da perturbação ) uma vez, em meados de 1916, utilizando o trabalho de Epstein (mas generalizou da velha para a nova teoria quântica) e uma vez pela sua aproximação da perturbação. Finalmente, Epstein reconsiderou os efeitos Stark linear e quadrático pelo ponto de vista da nova teoria quântica. Então ele deduziu equações para a intensidade das linhas que foi uma melhora decisiva sobre os resultados que Kramer havia obtido utilizando a velha teoria. Enquanto os efeitos perturbativos de primeira ordem do efeito Stark no hidrogênio estavam de acordo com o modelo de Bohr-Somerfeld e com a teoria quântica para o átomo, efeitos de ordem maior não o estavam. Medidas do efeito Stark sobre forças de campo altas confirmaram a correção da teoria quântica sobre o modelo de Bohr. Mecanismo [ editar | editar código-fonte ] Visão geral [ editar | editar código-fonte ] Um campo elétrico apontando da esquerda para a direita, por exemplo, tende a puxar o núcleo de um átomo para a direita e os elétrons para a esquerda. Em um outro ponto de vista, se um estado eletrônico tem seus elétron dispostos à esquerda desproporcionalmente, sua energia é diminuída, enquanto que se estiverem desproporcionais à direita sua energia é aumentada. O efeito do campo elétrico também se dá graças aos níveis eletrônico, quanto mais distante o elétron está do núcleo, mais ele vai para a direita ou para a esquerda. O efeito Stark pode conduzir à divisão dos níveis de energia degenerados. Por exemplo, no modelo de Bohr, um elétron tem a mesma energia se está no estado 2s ou em qualquer um dos estados 2p . Entretanto, num campo elétrico, existirão orbitais híbridos (também chamados superposições quânticas) de energia e outros orbitais híbridos onde o elétron tende à direita, no qual ele adquire uma maior energia. Portanto, os níveis de energia primeiramente degenerados vão se dividir em níveis de energia superficialmente mais baixos e mais fortes. Eletrostática clássica [ editar | editar código-fonte ] O efeito Stark se origina da interação entre a distribuição de carga (átomo ou molécula) e um campo elétrico externo. Antes de considerer a mecânica quântica do efeito, descrevemos a interação clássica e consideramos um distribuição contínua de carga ρ( r ). Se esta distribuição de carga não é polarizada, sua interação energética com um potencial eletrostático externo V ( r ) é: E i n t = ∫ ρ ( r ) V ( r ) d r 3 {\displaystyle E_{\mathrm {int} }=\int \rho (\mathbf {r} )V(\mathbf {r} )d\mathbf {r} ^{3}} . Se o campo elétrico é de origem macroscopic e a distribuição de cara é microscopic, é sensate assumer que o campo elétrico é uniforme sobre a distribuição de carga. Isto é, V é dado por uma expansão de Taylor de Segundo grau, V ( r ) = V ( 0 ) − ∑ i = 1 3 r i F i {\displaystyle V(\mathbf {r} )=V(\mathbf {0} )-\sum _{i=1}^{3}r_{i}F_{i}} , com o campo elétrico: F i ≡ − ( ∂ V ∂ r i ) | 0 {\displaystyle F_{i}\equiv -\left.\left({\frac {\partial V}{\partial r_{i}}}\right)\right|_{\mathbf {0} }} , onde utilizamos a origem 0 em algum lugar de ρ. Utilizando V (0) como a energia inical, a interação se torna: E i n t = − ∑ i = 1 3 F i ∫ ρ ( r ) r i d r ≡ − ∑ i = 1 3 F i μ i = − F ⋅ μ {\displaystyle E_{\mathrm {int} }=-\sum _{i=1}^{3}F_{i}\int \rho (\mathbf {r} )r_{i}d\mathbf {r} \equiv -\sum _{i=1}^{3}F_{i}\mu _{i}=-\mathbf {F} \cdot {\boldsymbol {\mu }}} . Aqui introduzimos momento dipólo μ de ρ como uma integral sobre uma distribuição de carga. Caso ρ consista em N pontos carregados com a carga q j esta definição se torna um somatório: μ ≡ ∑ j = 1 N q j r j {\displaystyle {\boldsymbol {\mu }}\equiv \sum _{j=1}^{N}q_{j}\mathbf {r} _{j}} . Teoria da perturbação [ editar | editar código-fonte ] Utilizando a mecânica quântica agora, vemos um átomo ou molécula como uma coleção de pontos carregados(electron e núcleo), então aplicamos a segunda definição do dipólo. A interação de u átomo ou molécula com um campo elétrico externo uniforme é descrita pelo operador V i n t = − F ⋅ μ . {\displaystyle V_{\mathrm {int} }=-\mathbf {F} \cdot {\boldsymbol {\mu }}.} Este operador é utilizado como a perturbação de primeira e segunda ordem para explicar e primeira e a segunda ordem do efeito Stark. Primeira ordem [ editar | editar código-fonte ] Considerando uma molécula ou átomo não perturbado em um estado degenerado (“g”) com funções de estado ortonormais de ordem zero: ψ 1 0 , … , ψ g 0 {\displaystyle \psi _{1}^{0},\ldots ,\psi _{g}^{0}} . (Não degenerado é o caso especial em que “g”=1). De acordo com a teoria da perturbação, a energia de primeira ordem são os autovalores da matriz “g” x “g” com um elemento geral. ( V i n t ) k l = ⟨ ψ k 0 | V i n t | ψ l 0 ⟩ = − F ⋅ ⟨ ψ k 0 | μ | ψ l 0 ⟩ , k , l = 1 , … , g . {\displaystyle (\mathbf {V} _{\mathrm {int} })_{kl}=\langle \psi _{k}^{0}|V_{\mathrm {int} }|\psi _{l}^{0}\rangle =-\mathbf {F} \cdot \langle \psi _{k}^{0}|{\boldsymbol {\mu }}|\psi _{l}^{0}\rangle ,\qquad k,l=1,\ldots ,g.} Se g = 1 (caso do estado eletrônico de moléculas) a energia de primeira ordem se torna proporcional ao valor esperado (médio) do operadore dipólo μ {\displaystyle {\boldsymbol {\mu }}} , E ( 1 ) = − F ⋅ ⟨ ψ 1 0 | μ | ψ 1 0 ⟩ = − F ⋅ ⟨ μ ⟩ . {\displaystyle E^{(1)}=-\mathbf {F} \cdot \langle \psi _{1}^{0}|{\boldsymbol {\mu }}|\psi _{1}^{0}\rangle =-\mathbf {F} \cdot \langle {\boldsymbol {\mu }}\rangle .} Como o momento dipole é um vetor polar, os elementos diagonais da matriz da perturbação V int desaparecem em sistemas com centro de inversão (nos átomos).Moléculas com um centro de inversão em um estado eletrônico não degenerado não possuem um momento dipólo permanente, por isto, não demonstram o efeito Stark linear. Para obter uma matriz não-nula V int para sistemas com centro de inversão é necessário que algumas das funções das funções não perturbadas ψ i 0 {\displaystyle \psi _{i}^{0}} tenham paridade oposta (obtêm-se mais e menos sobre inversão), pois somente as funções com paridade oposta nos dá elementos que não desaparecem de uma matriz. A paridade estados degenerados de ordem zero da paridade oposta ocorrem em átomos como o de hidrogênio excitados( um elétron).Como os átomos têm o número quântico principal n é n 2 -dobra degenerada é: n 2 = ∑ ℓ = 0 n − 1 ( 2 ℓ + 1 ) , {\displaystyle n^{2}=\sum _{\ell =0}^{n-1}(2\ell +1),} onde ℓ {\displaystyle \ell } é o número quântico azimutal(momento angular). Por exemplo, o estado excitado onde n = 4 contém o estado ℓ {\displaystyle \ell } a seguir: 16 = 1 + 3 + 5 + 7 ⟹ n = 4 contains s ⊕ p ⊕ d ⊕ f . {\displaystyle 16=1+3+5+7\.\.\Longrightarrow \.\.n=4\.{\hbox{contains}}\.s\oplus p\oplus d\oplus f.} O estado de um elétron ℓ {\displaystyle \ell } par possui paridade par, enquanto que aqueles com o ℓ {\displaystyle \ell } ímpar são ímpares em paridade. Por isso os átomos como o hidrogênio com n >1 apresenta o efeito Stark de primeira ordem. O efeito Stark de primeira ordem ocorre em transições rotacionais de moléculas com a casca simétrica. Na primeira aproximação a molécula deve ser como um rotor rígido. Um rotor rígido de casca simétrica tem um autoestado não-peturbado: | J K M ⟩ = ( D M K J ) ∗ w i t h M , K = − J , − J + 1 , … , J {\displaystyle |JKM\rangle =(D_{MK}^{J})^{*}\quad \mathrm {with} \quad M,K=-J,-J+1,\dots ,J} com dobra de energia degenerada 2(2 J +1) para |K| > 0 e dobra de energia degenerada (2 J +1) para K=0. Aqui D J MK é um elemento da matriz Wigner D. A matriz de perturbação de primeira ordem na base da função do rotor rígido não-perturbado é não nula e pode ser diagonalizada. Isto nos dá divisões e deslocamentos no espectro rotacional. Uma análise quantitativa destes deslocamentos Stark nos dá o momento dipólo elétrico permanente da molécula de casca simétrica. Segunda ordem [ editar | editar código-fonte ] Como definido, o efeito Stark quadratico é descrito pela teoria da perturbação de segunda ordem. Os problemas de ordem zero H ( 0 ) ψ k 0 = E k ( 0 ) ψ k 0 , k = 0 , 1 , … , E 0 ( 0 ) < E 1 ( 0 ) ≤ E 2 ( 0 ) , … {\displaystyle H^{(0)}\psi _{k}^{0}=E_{k}^{(0)}\psi _{k}^{0},\quad k=0,1,\ldots ,\quad E_{0}^{(0)}<E_{1}^{(0)}\leq E_{2}^{(0)},\dots } que devem ser resolvidos. Usualmente, assumimos que o estado de ordem zero a ser perturbado é não-degenerado. Se pegarmos o estado-base como um estado não-degenerado sobre consideração (para átomos tipo o hidrogênio : n = 1), a teoria da perturbação nos dá: E ( 2 ) = ∑ k > 0 ⟨ ψ 0 0 | V i n t | ψ k 0 ⟩ ⟨ ψ k 0 | V i n t | ψ 0 0 ⟩ E 0 ( 0 ) − E k ( 0 ) = − 1 2 ∑ i , j = 1 3 F i α i j F j {\displaystyle E^{(2)}=\sum _{k>0}{\frac {\langle \psi _{0}^{0}|V_{\mathrm {int} }|\psi _{k}^{0}\rangle \langle \psi _{k}^{0}|V_{\mathrm {int} }|\psi _{0}^{0}\rangle }{E_{0}^{(0)}-E_{k}^{(0)}}}=-{\frac {1}{2}}\sum _{i,j=1}^{3}F_{i}\alpha _{ij}F_{j}} com as components do tensor polarizável α definido por α i j ≡ − 2 ∑ k > 0 ⟨ ψ 0 0 | μ i | ψ k 0 ⟩ ⟨ ψ k 0 | μ j | ψ 0 0 ⟩ E 0 ( 0 ) − E k ( 0 ) . {\displaystyle \alpha _{ij}\equiv -2\sum _{k>0}{\frac {\langle \psi _{0}^{0}|\mu _{i}|\psi _{k}^{0}\rangle \langle \psi _{k}^{0}|\mu _{j}|\psi _{0}^{0}\rangle }{E_{0}^{(0)}-E_{k}^{(0)}}}.} A energia E (2) nos dá o efeito Stark quadrático. Por causa da sua simetria esférica, a polarização do tensor dos átomos é isotrópica, α i j = α 0 δ i j ⟹ E ( 2 ) = − 1 2 α 0 F 2 , {\displaystyle \alpha _{ij}=\alpha _{0}\delta _{ij}\Longrightarrow E^{(2)}=-{\frac {1}{2}}\alpha _{0}F^{2},} que é o deslocamento Stark quadratico para os átomos.Para muitas moléculas esta expressão é uma boa aproximação, porque os tensores moleculares são quase sempre isotrópicos. Notas [ editar | editar código-fonte ] Veja a primeira versão do efeito Stark: E. Whitaker, A History of the Theories of Aether and Electricity , vol. II. The Modern Theories , American Institute of Physics (1987). Fontes [ editar | editar código-fonte ] E. U. Condon and G. H. Shortley (1935). The Theory of Atomic Spectra . [S.l.]: Cambridge University Press. ISBN 0-521-09209-4 (Chapter 17 provides a comprehensive treatment, as of 1935.) H. W. Kroto (1992). Molecular Rotation Spectra . [S.l.]: Dover, New York. ISBN 0-486-67259-X (Stark effect for rotating molecules) H. Friedrich (1990). Theoretical Atomic Physics . [S.l.]: Springer-Verlag, Berlin. ISBN 0-387-54179-9 (Stark effect for atoms) Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Efeito_Stark&oldid=49393243 ' Categoria : Óptica Categoria oculta: !Artigos que carecem de notas de rodapé desde novembro de 2012 Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas العربية Беларуская Български Čeština Deutsch English Español فارسی Suomi Français עברית Հայերեն Bahasa Indonesia Italiano 日本語 Қазақша 한국어 मराठी Nederlands Norsk nynorsk Polski Русский Slovenščina Српски / srpski Svenska தமிழ் Türkçe Українська 中文 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 23h14min de 24 de julho de 2017. Este texto é disponibilizado nos termos da licença Creative Commons - Atribuição - Compartilha Igual 3.0 Não Adaptada (CC BY-SA 3.0) . pode estar sujeito a condições adicionais. Para mais detalhes, consulte as condições de uso . Política de privacidade Sobre a Wikipédia Avisos gerais Programadores Declaração sobre cookies Versão móvel



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  Elétron – Wikipédia, a enciclopédia livre Elétron Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Elétron Estimativas teóricas da densidade do elétron para orbitais do átomo do hidrogênio. Composição: partícula elementar [ 1 ] Família: Férmion Grupo: Lépton Geração : Primeira Interação : Gravidade , eletromagnética , fraca Símbolo(s): e − , β − Antipartícula : Pósitron (também ... fraca . [ 11 ] Por ter carga elétrica, um elétron gera um campo elétrico em sua vizinhança. Quando ... ] Ambas as palavras elétrico e eletricidade são derivadas da forma latina ēlectrum (que também é a raiz ... , colocando placas de metal paralelas aos raios catódicos e aplicando um potencial elétrico entre ... elétrico, e que a relação massa-para-carga era a mesma que para os raios catódicos. [ 37 ] Esta evidência ... experiência da gota de óleo de 1909. Este experimento usou um campo elétrico para prevenir uma gota de óleo CACHE

Elétron – Wikipédia, a enciclopédia livre Elétron Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Elétron Estimativas teóricas da densidade do elétron para orbitais do átomo do hidrogênio. Composição: partícula elementar [ 1 ] Família: Férmion Grupo: Lépton Geração : Primeira Interação : Gravidade , eletromagnética , fraca Símbolo(s): e − , β − Antipartícula : Pósitron (também chamado de antielétron) Teorizada: Richard Laming (1838–1851), [ 2 ] G. Johnstone Stoney (1874) e outros. [ 3 ] [ 4 ] Descoberta: J. J. Thomson (1897) [ 5 ] Massa: 6969910938355999999♠ 9.109 383 56 (11) × 10 −31 kg [ 6 ] 6996548579909069999♠ 5.485 799 090 70 (16) × 10 −4 u [ 6 ] [ 7003182288848450000♠ 1 822 .888 4845 (14) ] −1 u [ notas 1 ] 6999510998946099999♠ 0.510 998 9461 (31) MeV/ c 2 [ 6 ] Decaimento de partícula: estável ( > 7028659999999999999♠ 6.6 × 10 28 anos [ 7 ] ) Carga elétrica : 3018839782351300000♠ −1 e [ notas 2 ] 3018839782343500000♠ −1.602 176 565 (35) × 10 −19 C [ 6 ] 3009519679549000000♠ −4.803 204 51 (10) × 10 −10 esu Momento magnético : −1.001 159 652 180 76(27) μ B [ 6 ] Spin : 1 ⁄ 2 O elétron ( português brasileiro ) ( eletrão [ português europeu ] , electrão [ português angolano ] ) (do grego ήλεκτρον, élektron , ' âmbar ') é uma partícula subatômica , de símbolo e − ou β − , com carga elétrica negativa. [ 8 ] Pertence à primeira geração da família dos léptons , [ 9 ] e considera-se que são partículas elementares porque não possuem componentes conhecidos. [ 1 ] A massa do elétron é aproximadamente 1/1836 da massa do próton . [ 10 ] As propriedades da quânticas do elétron incluem um momento angular intrínseco ( spin ) fracionário, o que significa que é um férmion . Portanto, dois elétrons não podem ocupar o mesmo estado quântico , de acordo com o princípio da exclusão de Pauli . [ 9 ] Como toda matéria, possui propriedades de ondas e de corpúsculos : pode colidir com outras partículas, mas também pode ser difratado , assim como a luz . As propriedades ondulatórias dos elétrons são mais fáceis de se observar experimentalmente do que as de outras partículas como os nêutrons e prótons porque os elétrons têm uma massa menor e assim um comprimento de onda de Broglie maior. Os elétrons desempenham um papel essencial em muitos fenômenos físicos , tais como a eletricidade , o magnetismo e a condutividade térmica . Os elétrons estão sujeitos à ação de três interações fundamentais da natureza: a gravidade , a força eletromagnética e a força fraca . [ 11 ] Por ter carga elétrica, um elétron gera um campo elétrico em sua vizinhança. Quando se move em relação a um observador gera também um campo magnético . Campos eletromagnéticos externos afetam um elétron por meio da força de Lorentz. Elétrons irradiam energia na forma de fótons quando acelerados. Elétrons são também essenciais em muitas aplicações tecnológicas, tais como a eletrônica , a soldagem , os tubos de raios catódicos , a microscopia eletrônica , a radioterapia , os lasers , os detectores de radiação ionizante e os aceleradores de partículas . Interações envolvendo elétrons e outras partículas subatômicas são de interesse da química e da física nuclear . A interação entre os prótons, localizados no núcleo atômico , e os elétrons por meio da da força de Coulomb é responsável pela estrutura do átomo. As ligações químicas são devidas à troca ou compartilhamento de elétrons entre dois ou mais átomos. [ 12 ] O filósofo natural Richard Laming foi o primeiro a teorizar o conceito de uma carga elétrica de quantidade indivisível para explicar as propriedades químicas dos átomos em 1838. [ 3 ] O físico George Johnstone Stoney nomeou esta carga como ‘electron’ em 1891, enquanto que Joseph John Thomson e sua equipe identificaram a partícula em 1897. [ 5 ] [ 13 ] [ 14 ] Os elétrons também podem participar em reações nucleares , tais como a nucleossíntese estelar , onde são conhecidos como partículas beta . Elétrons podem ser criados a partir do decaimento beta de isótopos radioativos e em colisões de alta energia, por exemplo quando os raios cósmicos entram na atmosfera terrestre . A antipartícula do elétron é denominada pósitron . tem muitas características idênticas às do elétron, mas sua carga elétrica é positiva. Quando um elétron colide com um pósitron , ambas as partículas são totalmente aniquiladas , produzindo fótons de raios gama . Índice 1 História e descobrimento do elétron 1.1 Descoberta 1.2 Teoria atômica 1.3 Mecânica quântica 1.4 Aceleradores de partículas 2 Características 2.1 Classificação 2.2 Propriedades fundamentais 2.3 Propriedades quânticas 2.4 Partícula virtual 2.5 Interação 2.6 Átomos e moléculas 2.7 Condutividade 2.8 Movimento e energia 3 Formação 4 Observação 5 Aplicações em plasma 5.1 Feixes de partículas 5.2 Imagiologia 5.3 Outras aplicações 6 Ver também 7 Notas 8 Referências 9 Ligações externas História e descobrimento do elétron [ editar | editar código-fonte ] Ver também: História do eletromagnetismo Os gregos antigos observaram que o âmbar atraía pequenos objetos quando friccionado com a lã . Junto com o raio , este fenômeno é uma das primeiras observações registradas com a eletricidade . [ 15 ] Em seu tratado De Magnete , publicado em 1600 , o cientista inglês William Gilbert cunhou o termo em neolatim electricus , para se referir a esta propriedade de atração de pequenos objetos após a fricção . [ 16 ] Ambas as palavras elétrico e eletricidade são derivadas da forma latina ēlectrum (que também é a raiz para a liga metálica de mesmo nome ), que veio da palavra grega para o âmbar, ἤλεκτρον ( ēlektron ). No início do século XVII, Francis Hauksbee e Charles François du Fay descobriram de modo independente o que eles acreditavam ser dois tipos de eletricidade, uma gerada a partir da fricção do vidro , e a outra da fricção da resina de âmbar. A partir disto, Du Fay teorizou que a eletricidade consistia de dois fluidos elétricos, vítreo e resinoso , que são separados pela fricção e que se neutralizam quando combinados. [ 17 ] Uma década depois, Benjamin Franklin propôs que a eletricidade não era constituída por dois tipos de fluidos elétricos, mas pelo mesmo fluido sob diferentes pressões. Ele deu a eles a nomenclatura atual de carga positiva e negativa. [ 18 ] Franklin imaginou que os portadores de carga fossem positivos. [ 19 ] Entre 1838 e 1851, o filósofo britânico Richard Laming desenvolveu a ideia de que o átomo seria composto de um núcleo de matéria cercado por partículas subatômicas com carga elétrica unitária. [ 2 ] No início de 1846, o físico William Weber postulou que a eletricidade era composta de cargas fluidas positivas e negativas e que a interação entre elas seria descrita pela lei do inverso do quadrado . Após estudar o fenômeno da eletrólise em 1874, o físico George Johnstone Stoney sugeriu a existência de uma 'quantidade de eletricidade singular definida', a carga de um íon monovalente . Ele foi capaz de estimar o valor desta carga elementar e por meio da lei de Faraday da eletrólise . [ 20 ] Entretanto, Stoney acreditava que essas cargas estariam permanentemente ligadas aos átomos e que não poderiam ser removidas. Em 1881, o físico Hermann von Helmholtz argumentou que tanto as cargas negativas quanto as positivas seriam subdivididas em partes elementares que 'comportam-se como átomos de eletricidade'. [ 3 ] Em 1881, Stoney criou o termo electrolion , mas dez anos depois adotou a palavra electron para descrever estas cargas elementares, escrevendo em 1894: '... uma estimativa foi feita para o valor correto dessa unidade fundamental notável, para a qual eu tenho desde então ousado sugerir o nome electron . [ notas 3 ] Em 1906, uma proposta para mudar a nomenclatura para electrion não foi bem sucedida porque Hendrik Lorentz preferiu manter a palavra electron . [ 21 ] [ 22 ] A palavra inglesa electron é uma combinação das palavras electr ic e i on . [ 23 ] [ 24 ] O sufixo - on passou então a ser utilizado no nome de outras partículas subatômicas, tais como proton e neutron . [ 25 ] [ 26 ] Descoberta [ editar | editar código-fonte ] Um raio de elétrons defletidos em um círculo por um campo magnético. [ 27 ] Em 1869, o físico Johann Wilhelm Hittorf estudava a condutividade elétrica em gases rarefeitos e descobriu um brilho emitido do cátodo que aumentava em tamanho com a redução da pressão do gás. Em 1876, o físico Eugen Goldstein demonstrou que os raios deste brilho formavam uma sombra, e os apelidou de raios catódicos . [ 28 ] Durante a década de 1870, o físico e químico Sir William Crookes desenvolveu o primeiro tudo de raios catódicos com um vácuo no interior. [ 29 ] Ele então demonstrou que os raios luminescentes aparecendo dentro do tubo carregavam energia e se moviam do cátodo para o ânodo . Além disso, ao aplicar um campo magnético, ele foi capaz de defletir os raios, assim demonstrando que os raios se comportavam como se fossem carregados negativamente. [ 30 ] [ 31 ] Em 1879, propôs que estas propriedades poderiam ser explicadas pelo que ele denominou 'matéria radiante'. Ele então sugeriu que este seria o quarto estado da matéria, consistindo de moléculas carregadas negativamente que eram projetadas com alta velocidade a partir do cátodo. [ 32 ] O físico Arthur Schuster realizou um experimento similar ao de Crookes, colocando placas de metal paralelas aos raios catódicos e aplicando um potencial elétrico entre as placas. O campo defletia os raios em direção a placa carregada positivamente, fornecendo maiores evidências que os raios carregavam cargas negativas. Através da medição da quantidade de deflecção para um dado nível de corrente elétrica , em 1890, Schuster foi capaz de estimar a relação massa-para-carga dos componentes dos raios. Todavia, isto resultou em um valor que era mais de mil vezes superior ao que era esperado, então foi dado pouco crédito aos seus cálculos na época. [ 30 ] [ 33 ] Em 1892, Hendrik Lorentz sugeriu que a massa destas partículas (elétrons) poderia ser consequência de sua carga elétrica. [ 34 ] Em 1896, o físico J. J. Thomson , com seus colegas John S. Townsend e Harold A. Wilson , [ 13 ] executaram experimentos indicando que os raios catódicos eram partículas únicas, aos invés de ondas, átomos ou moléculas como era acreditado anteriormente. [ 5 ] Thomson fez boas estimativas tanto da carga e e da massa m , descobrindo que as partículas dos raios catódicos, que ele chamou de 'corpúsculos', teriam talvez um milésimo da massa do menor íon conhecido: o hidrogênio. [ 5 ] [ 14 ] Ele demonstrou que a relação carga para massa, e / m , era independente do material do cátodo. Também demonstrou que as partículas carregadas negativamente produzidas por materiais radioativos, pelo aquecimento de materiais e pelos materiais luminosos eram universais. [ 5 ] [ 35 ] O nome electron foi novamente proposto para estas partículas pelo físico George Fitzgerald , e o nome então ganhou aceitação universal. [ 30 ] Robert Millikan Enquanto estudava a fluorescência natural de minerais em 1896, o físico Henri Becquerel descobriu que eles emitiam radiação sem nenhuma exposição a uma fonte externa de energia. Estes materiais radioativos se tornaram o interesse de muitos cientistas, incluindo o físico Ernest Rutherford que descobriu que eles emitiam partículas. Ele denominou estas partículas como alfa e beta , com base na sua capacidade de penetrar a matéria. [ 36 ] Em 1900, Becquerel demonstrou que os raios beta emitidos pelo Rádio podiam ser defletidos por um campo elétrico, e que a relação massa-para-carga era a mesma que para os raios catódicos. [ 37 ] Esta evidência fortaleceu a visão de que os elétrons existiam como componentes dos átomos. [ 38 ] [ 39 ] A carga do elétron foi medida com mais cuidado pelos físicos Robert Millikan e Harvey Fletcher em sua experiência da gota de óleo de 1909. Este experimento usou um campo elétrico para prevenir uma gota de óleo carregada de cair pela ação da gravidade. Este dispositivo podia medir a carga elétrica de tão poucos íons quanto de 1 a 150, com uma margem de erro de menos de 0,3%. Experimentos comparáveis feitos anteriormente pela equipe de Thomson, [ 5 ] utilizando nuvens de gotas de água carregadas geradas pela eletrólise, [ 13 ] e em 1911 por Abram Ioffe , que obteve de modo independente o mesmo resultado que Millikan usando micropartículas de metal carregadas, que publicou seus resultados em 1913. [ 40 ] Todavia, gotas de óleo eram mais estáveis do que de água por causa de sua baixa taxa de evaporação, e assim eram mais adequadas para a experimentação por longos períodos de tempo. [ 41 ] No início do século XX, foi descoberto que sob certas condições uma partícula carregada se movimentando rapidamente causava a condensação de vapor de água supersaturada ao longo do seu caminho. Em 1911, Charles Wilson empregou este princípio para criar a câmara de nuvens para que pudesse fotografar o caminhos destas partículas, tais como os elétrons em alta velocidade. [ 42 ] Teoria atômica [ editar | editar código-fonte ] O Modelo atômico de Bohr , mostrando os estados dos elétrons com energia quantizada pelo número n. Um elétron caindo para as órbitas inferiores emite um fóton com a mesma energia entre os orbitais. Em 1914, experimentos dos físicos Ernest Rutherford , Henry Moseley , James Franck ed Gustav Hertz demonstraram amplamente a estrutura de um átomo como um núcleo de carga positiva cercado por elétrons de baixa massa. [ 43 ] Em 1913, o físico Niels Bohr postulou que os elétrons residiam em estados de energia quantizada, com a energia determinada pelo momento angular das órbitas do elétron sobre o núcleo. Os elétrons poderiam se mover entre estes estados, ou órbitas, pela emissão ou absorção de fótons em frequências específicas. Por meio destas órbitas quantizadas, ele explicou com precisão as linhas espectrais do átomo de hidrogênio. [ 44 ] Porém, o modelo de Bohr falhou em explicar a intensidade relativa das linhas espectrais e não foi bem sucedido em explicar o espectro de átomos mais complexos. [ 43 ] As ligações químicas entre átomos foram explicadas por Gilbert Newton Lewis , que em 1916 propôs que a ligação covalente entre dois átomos é mantida por um par de elétrons compartilhados entre eles. [ 45 ] Posteriormente, em 1927, Walter Heitler e Fritz London deram uma explicação completa da formação do par de elétrons e a ligação química em termos de mecânica quântica . [ 46 ] Em 1919, o químico Irving Langmuir elaborou que o modelo estático de Lewis do átomo e sugeriu que todos os elétrons eram distribuídos em sucessivas 'camadas esféricas (quase) concêntricas, de mesma espessura'. [ 47 ] As camadas eram, por sua vez, divididas por ele em um número de células cada uma contendo um par de elétrons. Com este modelo, Langmuir foi capaz de explicar qualitativamente as propriedades químicas de todos os elementos na tabela periódica, [ 46 ] os quais já se sabia que se repetiam amplamente entre eles de acordo com a lei periódica . [ 48 ] Em 1924, o físico Wolfgang Pauli observou que a estrutura em forma de camada do átomo poderia se explicada por um conjunto de quatro parâmetros que definiriam cada estado de energia quântica, enquanto cada estado fosse inabitado por não mais que um único elétron. (Esta proibição contra mais de um elétron ocupando o mesmo estado de energia quântica ficou conhecida como princípio da exclusão de Pauli .) [ 49 ] O mecanismo físico para explicar o quarto parâmetro, que tinha dois valores possíveis distintos, foi elaborada pelos físicos Samuel Goudsmit e George Uhlenbeck . Em 1925, Goudsmit e Uhlenbeck sugeriram que um elétron, além do momento angular de sua órbita, possuía um momento angular intrínseco e momento dipolo magnético . [ 43 ] [ 50 ] O momento angular intrínseco ficou conhecido como Spin . e explicou a divisão misteriosa das linhas espectrais observadas em espectrômetros de alta resolução. este fenômeno ficou conhecido como divisão da estrutura fina . [ 51 ] Mecânica quântica [ editar | editar código-fonte ] Ver também: História da mecânica quântica Em sua dissertação Recherches sur la théorie des quanta (Pesquisa na Teoria Quântica), o físico Louis de Broglie teorizou que toda a matéria possuia uma onda de matéria similar a luz . [ 52 ] Isto é, sob condições apropriadas, elétrons e outras matérias iriam demonstrar propriedades tanto de partículas ou ondas. As propriedades corpusculares de uma partícula são demonstradas quando apresentam uma posição localizada no espaço ao longo de sua trajetória em um dado momento. [ 53 ] A natureza similar as ondas é observada, por exemplo, quando um raio de luz passa através de fendas paralelas e cria padrões de interferência . Em 1927, o efeito da interferência foi observado em um raio de elétrons pelo físico George Paget Thomson com um filme de metal fino e pelos físicos Clinton Davisson e Lester Germer usando um cristal de níquel . [ 54 ] Na mecânica quântica, o comportamento do elétron em um átomo é descrito por um orbital atômico , que é a probabilidade de distribuição ao invés de uma órbita. Na figura, as sombras indicam a probabilidade relativa de 'encontrar' um elétron, dada a energia correspondente para um número quântico , naquele ponto. A previsão de De Broglie da natureza de onda para os elétrons levou a Erwin Schrödinger postular uma equação de onda para os elétrons se movendo sob a influência do núcleo do átomo. Em 1926, esta equação, a equação de Schrödinger , descreveu com sucesso como os elétrons se propagam. [ 55 ] Ao invés de produzir uma solução que determinava a localização de um elétron ao longo do tempo, esta equação também poderia ser usada para predizer a probabilidade de encontrar um elétron perto de uma posição, especialmente uma posição perto de onde o elétron estava ligado no espaço, para o qual a equação de onda do elétron não mudava ao longo do tempo. Esta abordagem levou a segunda formulação da mecânica quântica (a primeira sendo de Heisenberg em 1925), e as soluções da equação de Schrödinger, assim como de Heisenberg, forneceram derivações para os estados energéticos de um elétron em um átomo de hidrogênio que eram equivalentes a aqueles que tinham sido fornecidos inicialmente por Bohr em 1913, e que eram conhecidos por reproduzir o espectro do hidrogênio. [ 56 ] Depois que o spin e a interação de múltiplos elétrons foi considerada, a mecânica quântica posteriormente tornou possível predizer a configuração dos elétrons nos átomos com números atômicos maiores que do hidrogênio. [ 57 ] Em 1928, baseado no trabalho de Wolfgang Pauli, Paul Dirac desenvolveu um modelo para o elétron – a equação de Dirac , consistente com a teoria da relatividade , pela aplicação das considerações de simetria e relativística para a formulação do Hamiltoniano da mecânica quântica no campo eletromagnético. [ 58 ] Para resolver alguns problemas com sua equação relativística, em 1930 Dirac desenvolveu um modelo de um vácuo como um mar infinito de partículas tendo energia negativa, que foi apelidado de mar de Dirac . Isto o levou a predizer a existência de um pósitron, uma contraparte de anti-matéria do elétron. [ 59 ] Esta partícula foi descoberta em 1932 por Carl Anderson , que sugeriu chamar os elétrons padrões de negatrons , e usar o elétron como um termo genérico para descrever ambas as variantes carregadas negativamente e positivamente. Em 1947, Willis Lamb , em colaboração com Robert Retherford , descobriu que certos estados quânticos do átomo de hidrogênio, que deveriam ter a mesma energia, eram deslocados em relação ao outro, a diferença sendo o desvio de Lamb . Na mesma época, Polykarp Kusch , trabalhando com Henry M. Foley , descobriu que o momento magnético do elétron é levemente superior ao previsto pela teoria de Dirac. Esta pequena diferença foi posteriormente chamada de momento dipolo magnético anômalo do elétron. Posteriormente, tal diferença foi explicada pela teoria da eletrodinâmica quântica , desenvolvida por Sin-Itiro Tomonaga , Julian Schwinger e Richard Feynman no final da década de 1940. [ 60 ] Aceleradores de partículas [ editar | editar código-fonte ] Com o desenvolvimento do acelerador de partículas durante a primeira metade do século XX, os físicos começaram a estudar em profundidade as propriedades das partículas subatômicas. [ 61 ] A primeira tentativa bem sucedida de acelerar elétrons usando a indução eletromagnética foi feita em 1942 por Donald Kerst . Seu betatron inicial alcançou a energia de 2,3 MeV, enquanto betatrons subsequentes alcançaram 300 MeV. Em 1947, a radiação síncrotron foi descoberta com um elétron síncroton de 70 MeV pela General Electric . Esta radiação foi causada pela aceleração de elétrons, movendo-se próximos a velocidade da luz através do campo magnético [ 62 ] Com um raio de energia de 1,5 GeV, o primeiro colisor de partículas de alta energia foi o ADONE , que iniciou sua operação em 1968. [ 63 ] Este dispositivo acelerou elétrons e pósitrons em direções opostas, efetivamente dobrando a energia de suas colisões quando comparadas com a colisão de um alvo estático com um elétron. [ 64 ] O Grande Colisor de Elétrons e Pósitrons da Organização Europeia para a Pesquisa Nuclear , que esteve operacional entre 1989 e 2000, alcançou colisões energéticas de 209 GeV e fez importantes medições para o Modelo Padrão da física de partículas. [ 65 ] [ 66 ] Características [ editar | editar código-fonte ] Classificação [ editar | editar código-fonte ] Modelo padrão de partículas elementares. O elétron (símbolo e) está na esquerda. No modelo padrão da física de partículas, os elétrons pertencem ao grupo de partículas subatômicas chamadas de léptons , o qual se acredita ser uma partícula elementar ou fundamental. Os elétrons tem a menor massa de um lépton carregado (ou partícula eletricamente carregada de qualquer tipo) e pertencem à primeira geração de partículas fundamentais. [ 67 ] A segunda e a terceira gerações contêm léptons carregados, o múon e o tau , que são idênticos ao elétron em carga, spin e interações fundamentais , porém são mais massivos. Léptons diferem dos outros constituintes básicos das matérias, os quarks , por não interagirem por meio da força forte . Todos os membros do grupo dos léptons são férmions, porque todos eles possuem um spin fracionário. o elétron tem um spin de 1 2 . [ 68 ] Propriedades fundamentais [ editar | editar código-fonte ] A massa invariante de um elétron é aproxidamente de 6969910900000000000♠ 9.109 × 10 −31 kilogramas, [ 69 ] ou 6996548900000000000♠ 5.489 × 10 −4 unidades de massa atômica . Com base no princípio de Einstein da equivalência massa-energia , esta massa corresponde a um resto de energia de 0.511 MeV . A razão entre a massa de um próton e a de um elétron é de aproximadamente 1836. [ 10 ] [ 70 ] Medições astronômicas demonstram que a proporção mássica entre o próton e o elétron tem mantido o mesmo valor por pelo menos a metade da idade do universo , conforme foi previsto pelo Modelo Padrão. [ 71 ] Elétrons têm uma carga elétrica de 3018839800000000000♠ −1.602 × 10 −19 coulomb , [ 69 ] que é utilizada como unidade padrão para a carga de partículas subatômicas, e também é chamada de carga elementar . Esta carga elementar tem uma incerteza relativa padrão de 6992220000000000000♠ 2.2 × 10 −8 . [ 69 ] Dentro dos limites da precisão experimental, a carga do elétron é idêntica a do próton, porém com o sinal oposto. [ 72 ] Uma vez que o símbolo e é utilizado para a carga elementar , o elétron é comumente simbolizado pelo e − , no qual o sinal negativo indica a carga negativa. O pósitron é simbolizado pelo e + porque tem as mesmas propriedades que o elétron porém com uma carga positiva ao invés da negativa. [ 68 ] [ 69 ] O elétron tem um momento angular intrínseco ou spin de 1 2 . [ 69 ] Esta propriedade é normalmente estabelecida ao se referir ao elétron como uma partícula spin- 1 2 . [ 68 ] Para tais partículas a magnitude do spin é √ 3 2 ħ . [ notas 4 ] enquanto o resultado de uma medição de uma projeção de um spin em qualquer eixo pode ser somente ± ħ 2 . Além do spin , o elétron tem um momento magnético ao longo do eixo giratório. [ 69 ] É aproximadamente igual a um Magnetão de Bohr , [ 73 ] [ notas 5 ] que é uma constante física de valor igual a 6976927400914999999♠ 9.274 009 15 (23) × 10 −24 joules por tesla . [ 69 ] A orientação do spin com respeito ao momento do elétron define a propriedade das partículas elementares conhecida como helicidade . [ 74 ] O elétron não possui subestrutrutura conhecida. [ 1 ] [ 75 ] e assume-se ser um ponto material com uma carga pontual e nenhuma extensão espacial. [ 9 ] Na física clássica , o momento angular e o momento magnético de um objeto dependem de suas dimensões físicas. Consequentemente, o conceito de um elétron sem dimensões possuir estas propriedades não está de acordo com observações experimentais em armadilhas de Penning que indicam o elétron com um raio finito e não-nulo. Uma possível explicação para esta situação paradoxal é descrita abaixo na subseção ' Partículas virtuais ' ao levar em consideração a transformação Foldy–Wouthuysen . O problema do raio do elétron é um desafio para a física teórica moderna. A admissão da hipótese de um raio finito de um elétron é incompatível com as premissas da teoria da relatividade. Por outro lado, um elétron como um ponto (raio zero) gera dificuldades matemáticas sérias devido a auto-energia do elétron tender ao infinito. [ 76 ] A observação de um único elétron em uma armadilha de Penning demonstra que o limite superior do raio da partícula é de 10 −22 metros. [ 77 ] Também há uma constante física chamada de ' raio do elétron clássico ', com um valor muito maior de 6985281789999999999♠ 2.8179 × 10 −15 m , maior inclusive que o raio do próton. Entretanto, a terminologia provém de um cálculo simplista que ignora os efeitos da mecânica quântica . na realidade o raio do elétron clássico tem pouco a ver com a verdadeira estrutura fundamental do elétron. [ 78 ] [ notas 6 ] Existem partículas elementares que espontaneamente decaem em partículas menos massivas. Um exemplo é o múon, que decai para um elétron, um neutrino e um antineutrino , com um tempo de meia-vida de 6994220000000000000♠ 2.2 × 10 −6 segundos. Todavia, acredita-se que o elétron é estável no fundamento teórico: o elétron é a partícula menos massiva com uma carga elétrica diferente de zero, então seu decaimento iria violar a conservação de carga . [ 79 ] O limite experimental inferior para o tempo de meia vida do elétron é de 7028659999999999999♠ 6.6 × 10 28 anos, com um intervalo de confiança de 90%. [ 7 ] [ 80 ] [ 81 ] Propriedades quânticas [ editar | editar código-fonte ] Assim como todas as outras partículas, os elétrons podem se comportar como ondas. Esta propriedade é denominada dualidade onda-corpúsculo e pode ser demonstrada utilizando a experiência da dupla fenda . A natureza ondulatória do elétron permite que ele passe através de duas fendas paralelas, ao invés de passar somente por uma, como seria esperado para uma partícula clássica. Na mecânica quântica, a propriedade ondulatória de uma partícula pode ser descrita matematicamente como uma função complexa , denominada função de onda , comumente representada pela letra grega psi ( ψ ). [ 82 ] [ 83 ] Exemplo de uma função de onda antissimétrica para um estado quântico de dois férmions idênticos em uma caixa unidimensional . Se as partículas mudarem de posição, a função de onda inverte seu sinal. Elétrons são partículas idênticas porque não podem ser distinguidas uma das outras devido a suas propriedades físicas intrínsecas. Na mecânica quântica, isto significa que um par de elétrons interagindo deve ser capaz de mudar de posições sem uma mudança observável para o estado do sistema. A função de onda de férmions, incluindo elétrons, é antisimétrica, o que significa que pode mudar de sinal quando dois elétrons são trocados. isto é ψ ( r 1 , r 2 ) = − ψ ( r 2 , r 1 ) , onde as variáveis r 1 e r 2 correspondem ao primeiro e segundo elétrons, respectivamente. Uma vez que o valor absoluto não é alterado pelo sinal na troca, isto corresponde a probabilidades idênticas. Bósons , tais como o próton, tem funções de onda simétricas. [ 82 ] [ 83 ] No caso da antisimetria, soluções para a equação de onda para elétrons interagindo resulta em uma probabilidade zero de que cada par ocupe o mesmo local ou estado. Isto é responsável pelo princípio da exclusão de Pauli , que impede que dois elétrons de ocupar o mesmo estado quântico. Este princípio explica muitas das propriedades dos elétrons. Por exemplo, isto provoca que grupos de elétrons ligantes ocupem orbitais diferentes em um átomo, ao invés de se sobreporem num mesmo orbital. [ 82 ] [ 83 ] Partícula virtual [ editar | editar código-fonte ] Ver também: Flutuação quântica de vácuo Em uma visão simplificda, cada fóton passa algum tempo como uma combinação de um elétron virtual com sua antipartícula, o pósitron virtual, que rapidamente se aniquilam logo em seguida. [ 84 ] A combinação da variação de energia necessária para criar estas partículas, e o tempo durante o qual elas existem, caem em um limiar de detectabilidade expressado pelo princípio da incerteza de Heisenberg , Δ E · Δ t ≥ ħ . Como efeito, a energia necessária para criar estas partículas virtuais, Δ E , pode ser 'emprestada' do vácuo quântico por um período de tempo, Δ t , então seu produto não é mais do que a constante de Planck reduzida, ħ ≈ 6984660000000000000♠ 6.6 × 10 −16 eV·s . Assim, para um elétron virtual, Δ t é no máximo 6979129999999999999♠ 1.3 × 10 −21 s . [ 85 ] Uma descrição esquemática do par virtual elétron-pósitron aparecendo aleatoriamente perto de um elétron (parte inferior à esquerda) Enquanto um par virtual elétron-pósitron existe, a força de Coulomb do campo elétrico ambiente em volta de um elétron provoca um pósitron criado a ser atraído pelo elétron original, enquanto o elétron criado experimenta uma repulsão. Isto causa o que é chamado de polarização do vácuo . Como efeito, o vácuo se comporta como um meio tendo uma constante dielétrica maior que uma unidade. Assim a carga efetiva de um elétron é na verdade menor do que o seu valor verdadeiro, e a carga diminui com o aumento da distância do elétron. [ 86 ] [ 87 ] Esta polarização foi confirmada experimentalmente em 1997 utilizando o acelerador de partículas TRISTAN . [ 88 ] Partículas virtuais causam um efeito de blindagem comparável para a massa do elétron. [ 89 ] A interação com partículas virtuais também explica o pequeno (na ordem de 0,1%) desvio do momento magnético intrínseco de um elétron para o do magneton de Bohr (a anomalia do momento magnético ). [ 73 ] [ 90 ] O nível de concordância extraordinário entre a diferença prevista e a determinada experimentalmente é vista como uma das grandes realizações da eletrodinâmica quântica . [ 91 ] O paradoxo aparente (mencionado acima na subseção de propriedades) de uma partícula pontual tendo um momento angular intrínseco e momento magnético pode ser explicada pela formação de fótons virtuais no campo elétrico gerado pelo elétron. Estes fótons fazem o elétron mudar para um modo tremido (conhecido como zitterbewegung ), [ 92 ] que resulta em um movimento circular com precessão . Este movimento produz o spin e o momento magnético do elétron. [ 9 ] [ 93 ] Em átomos, esta criação de fótons virtuais explica o desvio de Lamb observado em linhas espectrais . [ 86 ] Interação [ editar | editar código-fonte ] Um elétron gera um campo elétrico que exerce uma força atrativa em uma partícula com carga positiva, tal como um próton, e uma força repulsiva em uma partícula negativa. A intensidade desta força é determinada pela lei do inverso do quadrado de Coulomb . [ 94 ] Quando o elétron está em movimento, gera um campo magnético . [ 82 ] :140 A lei de Ampére-Maxwell relaciona o campo elétrico a massa em movimento do elétron (a corrente elétrica ) em relação a um observador. Esta propriedade de indução alimenta o campo magnético que move um motor elétrico . [ 95 ] O campo eletromagnético de uma partícula carregada arbitrariamente em movimento é expresso pelo potencial de Liénard–Wiechert , o qual é válido mesmo quando a partícula está próxima da relativística da luz. Uma partícula carregada q (à esquerda) está se movendo com velocidade v através do campo magnético B que está orientado em direção ao observador. Para um elétron, q é negativo então segue uma trajetória curva em direção ao topo. Quando um elétron está se movendo através do campo magnético, está sujeito a força de Lorentz que atua perpendicularmente ao plano definido pelo campo magnético e a velocidade do elétron. Esta força centrípeta faz o elétron seguir uma trajetória helicoidal através do campo com um raio chamado de raio de Larmor . A aceleração deste movimento em curva induz um elétron a irradiar energia na forma de radiação síncrotron . [ 82 ] :160 [ 96 ] [ notas 7 ] A emissão de energia por sua vez provoca um recuo do elétron, conhecido como força Abraham–Lorentz , que cria uma fricção que retarda o elétron. Esta força é provocada pela “reação de volta” do próprio campo do elétron sobre si mesmo. [ 97 ] Os fótons mediam interações eletromagnéticas entre partículas na eletrodinâmica quântica . Um elétron isolado em uma velocidade constante não pode emitir ou absorver nenhum fóton real. ao fazê-lo iria violar a lei da conservação da energia e o momento linear . Por outro lado, fótons virtuais podem transferir momento entre duas partículas carregadas. Esta troca de fótons virtuais, por exemplo, gera a força Coulomb. [ 98 ] A emissão de energia pode ocorrer quando um elétron em movimento é defletido por uma partícula carregada, tal como um próton. A aceleração do elétron resulta na emissão da radiação Bremsstrahlung . [ 99 ] Aqui, a radiação Bremsstrahlung é produzida por um elétron e defletido por um campo elétrico de um núcleo atômico. A mudança de energia E 2 − E 1 determina a frequência f do fóton emitido. Uma colisão inelástica entre um fóton (luz) e um elétron solitário (livre) é chamada de efeito Compton . Esta colisão resulta na transferência de momento e energia entre as partículas, o que modifica o comprimento de onda do fóton em um valor chamado de desvio de Compton . [ notas 8 ] A magnitude máxima do desvio do comprimento de onda é h / m e c , que é conhecido como comprimento de onda Compton . [ 100 ] Para um elétron, tem uma valor de 6988243000000000000♠ 2.43 × 10 −12 m . [ 69 ] Quando o comprimento de onda da luz é longo (por exemplo, o comprimento de onda da luz visível é 0.4–0.7 μm) o desvio do comprimento de onda se torna desprezível. Tal interação entre a luz e elétrons livres é chamada de efeito Thomson ou efeito Thomson linear. [ 101 ] A força relativa da interação eletromagnética entre duas partículas carregadas, tais como um elétron e um próton, é dada pela constante de estrutura fina . Este valor é uma quantidade adimensional formada pela razão das duas energias: a energia eletrostática de atração (ou repulsão) em uma separação de um comprimento de onda de Compton, e o resto de energia da carga. É dada por α ≈ 6997729735300000000♠ 7.297 353 × 10 −3 , que é aproximadamente igual a 1 137 . [ 69 ] Quando elétrons e pósitrons colidem, eles se aniquilam , dando origem a dois ou mais fótons de raios gama. Se o elétron e o positron tem um momento desprezível, um positrônio pode se formar antes do evento de aniquilação em dois ou três fótons de raios gama totalizando 1.022 MeV. [ 102 ] [ 103 ] Por outro lado, fótons de energia elevada podem se transformar em um elétron e um pósitron num processo chamado de produção de par , mas somente na presença de um partícula carregada próxima, tal como um núcleo. [ 104 ] [ 105 ] Na teoria da interação eletrofraca , o componente canhoto da função de onda do elétron forma um isospin fraco pareado com um elétron neutrino . Isto significa que durante a interação fraca , elétrons neutrinos se comportam como elétrons. Ambos os membros deste par suportam uma interação de corrente carregada pela emissão ou absorção de um W e pode ser convertida em um outro membro. A carga é conservada durante a reação porque o bóson W também carrega uma carga, cancelando qualquer mudança líquida durante a transmutação. Interações de correntes carregadas são responsáveis pelo fenômeno de decaimento beta em um átomo radioativo . O elétron e o elétron neutrino podem suportar uma interação de corrente neutra pela troca de um Z 0 , e isto é responsável pela dispersão elástica do elétron neutrino. [ 106 ] Átomos e moléculas [ editar | editar código-fonte ] Ver também: Átomo Função densidade de probabilidade para os primeiros orbitais do átomo de hidrogênio, vistos em seção transversal. O nível de energia para a ligação do elétron determina o orbital que ocupa, e a cor reflete a probabilidade de encontrar um elétron em determinada posição. Um elétron pode se ligar ao núcleo de um átomo pela atração da força de Coulomb. Um sistema com um ou mais elétrons conectado a um núcleo é denominado átomo. Se o número de elétrons for diferente da carga elétrica do núcleo, tal átomo é denominado íon . O comportamento similar a onda de uma ligação eletrônica é descrita por uma função denominada orbital atômico . Cada orbital tem seu próprio conjunto de números quânticos tais como energia, momento angular e projeção do momento angular, e somente um conjunto distinto desses orbitais existe em volta do núcleo. De acordo com o princípio da exclusão de Pauli, cada orbital deve ser ocupado por até dois elétrons, que devem diferir em seu número quântico de spin . Os elétrons podem se transferir entre orbitais diferentes por meio da emissão ou absorção de um fóton cuja energia é igual à diferença das energias inicial e final. [ 107 ] Outros métodos de transferência de orbital incluem colisões com partículas, tais como o que ocorre no efeito Auger . [ 108 ] Para escapar de um átomo, a energia do elétron deve ser superior à energia de ionização daquele átomo. Isto ocorre, por exemplo, com o efeito fotoelétrico , quando a energia de um fóton que colide com um átomo é maior do que a energia de ionização daquele átomo. [ 109 ] O momento angular do orbital é quantizado . Por possuir carga, o elétron produz um momento magnético orbital que é proporcional ao seu momento angular. O momento magnético líquido de um átomo é igual à soma vetorial do momento angular orbital e dos momentos magnéticos de spin de todos os elétrons e do núcleo. O momento magnético do núcleo é desprezível comparado com o dos elétrons, que ao ocupar o mesmo orbital (denominados, elétrons emparelhados) se cancelam. [ necessário esclarecer ] [ 110 ] As ligações químicas entre átomos ocorrem como resultado da interação eletromagnética, conforme descrita pelas leis da mecânica quântica. [ 111 ] A ligação mais forte é formada pelo compartilhamento ou transferência de elétrons entre átomos, permitindo a formação de moléculas . [ 12 ] Dentro da molécula, os elétrons de movem sob a influência de vários núcleos atômicos, ocupando um orbital molecular . tanto como podem ocupar orbitais atômicos de átomos isolados. [ 112 ] Um fator fundamental nestas estruturas moleculares é a existência de pares de elétrons . Estes são elétrons com spins opostos, permitindo a estes ocupar o mesmo orbital molecular sem violar o princípio da exclusão de Pauli (tal como no átomo). Orbitais moleculares diferentes tem distribuição espacial diferentes da densidade dos elétrons. Por exemplo, em pares ligados (i.e. em que os pares estão conectados os átomos) os elétrons podem ser encontrados com a probabilidade máxima em um volume relativamente pequeno entre os núcleos. Por outro lado, em pares de elétrons não ligados estes estão distribuídos ao largo de um grande volume ao redor do núcleo. [ 113 ] Condutividade [ editar | editar código-fonte ] Um raio consiste basicamente de uma descarga de elétrons. [ 114 ] O potencial elétrico necessário para um raio pode ser gerado pelo efeito triboelétrico. [ 115 ] [ 116 ] Se um corpo tem mais ou menos elétrons do que o necessário para balancear a carga positiva de seu núcleo, então o objeto tem uma carga elétrica líquida. Quando existe um excesso de elétrons, é dito que está carregado negativamente. Quando existem menos elétrons do que o número de prótons no núcleo, é dito que está carregado positivamente. Quando o número de elétrons e prótons é igual, suas cargas se cancelam e o objeto está neutro eletricamente. Um corpo macroscópico pode desenvolver uma carga elétrica pela fricção e pelo efeito triboelétrico . [ 117 ] Elétrons independentes se movendo no vácuo são denominados livres . Em metais, também se comportam como se fossem livres. Na realidade as partículas que são comumente chamadas de elétrons nos metais e outros sólidos são quase-elétrons- quasipartículas , que têm a mesma carga elétrica, spin e momento magnético de um elétron real mas podem possuir uma massa diferente. [ 118 ] Quando elétrons livres -tanto no vácuo quanto em metais- se movem, produzem uma rede de fluxo de carga denominada corrente elétrica , que gera um campo magnético. Do mesmo modo uma corrente pode ser criada por uma mudança no campo magnético. Estas interações são descritas matematicamente pela equação de Maxwell . [ 119 ] Em uma dada temperatura, cada material tem uma condutividade elétrica que determina o valor da corrente elétrica quando um potencial elétrico é aplicado. Exemplos de bons condutores incluem metais tais como o cobre e o ouro, enquanto que o vidro e o Teflon são péssimos condutores. Em qualquer material dielétrico , os elétrons permanecem conectados aos seus respectivos átomos e o material se comporta como um isolante elétrico . A maioria dos semicondutores tem um nível variável de condutividade que reside entre os extremos de condução e isolamento elétrico. [ 120 ] Por outro lado, metais têm uma estrutura eletrônica de banda contendo bandas eletrônicas parcialmente preenchidas. A presença de tais bandas permite que os elétrons em metais se comportem como se fossem livres ou deslocalizados . Estes elétrons não estão associados a um átomo específico, então quando um campo elétrico é aplicado, eles ficam livres para se mover como um gás (denominado gás de Fermi ) [ 121 ] através do material como se fossem elétrons livres. Por causa da colisão entre átomos e elétrons, a velocidade de deriva dos elétrons em um condutor é da ordem de milímetros por segundo. Todavia, a velocidade em que a mudança de corrente em um ponto do material causa mudanças de corrente em outras partes do material, a velocidade de propagação , é aproximadamente 75% da velocidade da luz. [ 122 ] Isto ocorre porque sinais elétricos se propagam como uma onda, com a velocidade dependente da constante dielétrica do material. [ 123 ] Metais são relativamente bons condutores de calor, basicamente por conta dos elétrons deslocalizados que são livres para transportar energia térmica entre átomos. Porém, ao contrário da condutividade elétrica, a condutividade térmica é quase independente da temperatura. Isto é expresso matematicamente pela lei de Wiedemann–Franz , [ 121 ] que expressa que a relação da condutividade térmica para a elétrica é proporcional a temperatura. A desordem térmica na treliça metálica aumenta a resistividade elétrica do material, produzindo uma dependência da temperatura para a corrente elétrica. [ 124 ] Quando resfriados a um ponto denominado temperatura crítica , materiais podem ser submetidos a uma transição de fase em que perdem toda a resistividade a corrente elétrica, em um processo conhecido como supercondutividade . Na teoria BCS , este comportamento é modelado por pares de elétrons entrando num estado quântico chamado de condensado de Bose-Einstein . Este par de Cooper tem seus movimentos acoplados a matéria próxima via vibrações na rede chamadas de fônons , e por meio disso evitam as colisões com átomos que normalmente criam a resistência elétrica. [ 125 ] (Pares de Cooper tem um raio de aproximadamente 100 nm, portanto podem se sobrepor uns aos outros.) [ 126 ] Entretanto, o mecanismo pelo qual supercondutores de temperatura superior operam ainda permanece incerto. Elétrons no interior de sólidos condutores, nos quais são quasipartículas, quando confinados firmemente em temperaturas próximas ao zero absoluto , se comportam como se tivessem divididos em três outras quasipartículas: spínons , órbitons e hólons . [ 127 ] [ 128 ] O primeiro carrega o spin e momento magnético, o segundo a localização orbital e o último a carga. Movimento e energia [ editar | editar código-fonte ] De acordo com a teoria da relatividade especial de Einstein , a medida que um elétron se aproxima da velocidade da luz, do ponto de vista de um observador sua massa relativística aumenta, e por causa disso torna-se mais difícil acelerar a partir de dentro do plano do observador de referência. A velocidade do elétron pode se aproximar, mas nunca alcançar, a velocidade da luz no vácuo, c . Entretanto, quando elétrons relativísticos- isto é, elétrons se movendo a uma velocidade próxima de c -são injetados em um meio dielétrico tal como a água, onde a velocidade local da luz é significantemente menor que c , os elétrons temporariamente se movem mais rápido do que a luz no meio. A medida que interagem com o meio, eles geral uma luz fraca denominada radiação Cherenkov . [ 129 ] Fator de Lorentz em função da velocidade. Inicia com o valor 1 e tende ao infinito a medida que v se aproxima de c . Os efeitos da relatividade especial são baseados em uma quantidade conhecida como fator de Lorentz definido como γ = 1 / 1 − v 2 / c 2 {\displaystyle \scriptstyle \gamma =1/{\sqrt {1-{v^{2}}/{c^{2}}}}} onde ‘’v’’ é a velocidade da partícula. A energia cinética K e de um elétron se movendo com velocidade v é: K e = ( γ − 1 ) m e c 2 , {\displaystyle \displaystyle K_{\mathrm {e} }=(\gamma -1)m_{\mathrm {e} }c^{2},} onde m e é a massa do elétron. Por exemplo, o Centro Acelerador Linear de Stanford pode acelerar um elétron a aproximadamente 51 GeV. [ 130 ] Uma vez que um elétron se comporta como um onda, em uma dada velocidade tem a característica do comprimento de onda de Broglie . Isto é dado por λ e = h / p onde h é a constante de Planck e p é o momento. [ 52 ] Para o elétron de 51 GeV acima, o comprimento de onda é aproximadamente 6983240000000000000♠ 2.4 × 10 −17 m , que é pequeno o suficiente para explorar estruturas inferiores ao tamanho do núcleo atômico. [ 131 ] Formação [ editar | editar código-fonte ] Produção de par provocada pela colisão de um fóton com um núcleo atômico A teoria do Big Bang é amplamente aceita para explicar os estágios iniciais da evolução do Universo. [ 132 ] Durante o primeiro milissegundo do Big Bang, a temperatura era superior a 10 bilhões Kelvin e os fótons tinham energia media superior a milhares de elétron-volts . Estes fótons tinham energia suficiente para reagir um com outro para formar pares de elétrons e pósitrons. Da mesma forma, os pares de elétron-pósitron se aniquilavam e emitiam fótons energéticos: γ + γ ↔ e + + e − Um equilíbrio entre elétrons, pósitrons e fótons foi mantido durante esta fase da evolução do Universo. Porém, após 15 segundos terem se passado, a temperatura do universo caiu a um limiar inferior onde a formação elétron-pósitron poderia ocorrer. A maior parte dos elétrons e pósitrons sobreviventes se aniquilou, liberando radiação gama que reaqueceu o universo. [ 133 ] Por razões que permanecem incertas, durante o processo de leptogênese havia um excesso no número de elétrons em relação aos pósitrons. [ 134 ] Assim, aproximadamente um elétron a cada bilhão sobreviveu ao processo de aniquilação. Este excesso foi compatível com o excesso de prótons em relação aos antiprótons, em uma condição conhecida como assimetria bárion , que resultou em uma carga líquida de zero para o universo. [ 135 ] [ 136 ] Os prótons e nêutrons remanescentes começaram a participar de reações em um processo conhecido como nucleossíntese , formando isótopos do hidrogênio e hélio , com traços do elemento lítio . Este processo atingiu um máximo após aproximadamente cinco minutos. [ 137 ] Os nêutrons remanescentes da nucleossíntese passaram por um decaimento beta negativo com uma meia-vida de aproximadamente mil segundos, liberando um próton e um elétron no processo, n → p + e − + ν e Pelos próximos 7005300000000000000♠ 300 000 – 7005400000000000000♠ 400 000 anos , o excesso de elétrons permaneceu com muita energia para se conectar ao núcleo atômico. [ 138 ] O que se seguiu foi um período conhecido como recombinação , quando os átomos neutros foram formados e o universo em expansão se tornou transparente para a radiação. [ 139 ] Aproximadamente um milhão de anos após o big bang, a primeira geração de estrelas começou a se formar. [ 139 ] No interior da estrela, a nucleossíntese estelar resultou na produção de pósitrons da fusão do núcleo atômico. Estas partículas de antimatéria imediatamente aniquilaram os elétrons, liberando raios gama. O resultado foi uma redução estável no número de elétrons, e um aumento compatível no número de nêutrons. Todavia, o processo de evolução estelar pode resultar na síntese de isótopos radioativos. Alguns isótopos podem subsequentemente passar por um decaimento beta negativo, emitindo um elétron e um antineutrino do núcleo. [ 140 ] Um exemplo é o isótopo Cobalto-60 ( 60 Co) que decai para formar o Níquel-60 . [ 141 ] Processo de produção de partículas geradas por um raio cósmico energético que atinge a atmosfera terrestre No final de sua vida, uma estrela com mais de 20 massas solares pode passar por um colapso gravitacional para formar um buraco negro . [ 142 ] De acordo com a física clássica , estes objetos estelares massivos exercem uma atração gravitacional tão forte que previnem qualquer coisa, até mesmo a radiação eletromagnética , de escapar do raio de Schwarzschild . Porém, acredita-se que os efeitos da mecânica quântica potencialmente permitem a emissão da radiação de Hawking a esta distância. Presume-se que elétrons e pósitrons são criados no horizonte de eventos destas estrelas restantes . Quando pares de partículas virtuais (tal como um elétron e um pósitron) são criados nas proximidades do horizonte de eventos, a distribuição especial aleatória destas partículas pode permitir a um deles aparecer no exterior. este processo é denominado tunelamento quântico . O potencial gravitacional do buraco negro pode fornecer a energia necessária para transformar esta partícula virtual em uma real, permitindo ser irradiada para o espaço. [ 143 ] Em compensação, o outro membro do par é dado uma energia negativa, que resulta em uma perda líquida de energia-massa pelo buraco negro. A taxa de aumento da radiação de Hawking aumenta com o decréscimo da massa, eventualmente causando a evaporação do buraco negro até, finalmente, explodir. [ 144 ] Raios cósmicos são partículas viajando através do espaço com energias elevadas, com registros de valor tão altos quanto 7001480652946100000♠ 3.0 × 10 20 eV . [ 145 ] Quando estas partículas colidem com núcleos atômicos na atmosfera terrestre , uma chuva de partículas é gerada, incluindo píons . [ 146 ] Mais da metade da radiação cósmica observada na superfície da terra consiste de múons . Esta partícula é um lépton produzido na atomosfera superior pelo decaimento de um píon. π − → μ − + ν μ Um múon, por sua vez, pode decair para formar um elétron ou um pósitron. [ 147 ] μ − → e − + ν e + ν μ Observação [ editar | editar código-fonte ] Aurora polar são causadas principalmente por elétrons energizados precipitando na atmosfera . [ 148 ] A observação remota de elétrons requer a detecção das suas energias radiadas. Por exemplo, em ambientes altamente energizados como a coroa solar , elétrons livres formam o plasma que irradia energia devido a radiação Bremsstrahlung . O gás de elétron pode ser submetido a oscilação plasmática , que são ondas provocadas por variações sincronizadas na densidade do elétron, e estes produzem emissões energéticas que podem ser detectadas por radiotelescópios . [ 149 ] A frequência de um fóton é proporcional a sua energia. Conforme um elétron transita entre diferentes níveis de energia em um átomo, absorve ou emite um fóton em uma frequência característica. Por exemplo, quando átomos são irradiados por uma fonte de espectro amplo, surgem linhas de absorção distintas no espectro da radiação transmitida. Cada elemento ou molécula demonstra um conjunto característico de linhas espectrais, tal como o espectro do átomo de hidrogênio . Medições espectroscópicas da intensidade e tamanho destas linhas permitem determinar a composição e propriedades físicas da substância. [ 150 ] [ 151 ] Em condições de laboratório, a interação de elétrons individuais pode ser observada por meio de um detector de partícula , que permite a medição de propriedades específicas tais como energia, spin e carga. [ 109 ] O desenvolvimento da armadilha de íons quadrupolo e a armadilha de Penning permitiu que partículas carregadas fossem contidas em regiões pequenas por períodos longos. Isto permitiu a medição precisa das propriedades das partículas. Por exemplo, em uma ocasião a armadilha de Penning foi utilizada para conter um único elétron por um período de dez meses. [ 152 ] O momento magnético do elétron foi medido com uma precisão de onze dígitos, que, em 1980, era superior a qualquer outra constante física. [ 153 ] O primeiro vídeo com imagens da distribuição energética de um elétron foi gravado por uma equipe da Universidade de Lund, Suécia, em fevereiro de 2008. Os cientistas utilizaram flashes luminosos extremamente curtos, chamados pulsos de attosegundos , que permitiram a observação do elétron pela primeira vez. [ 154 ] [ 155 ] A distribuição de elétrons em materiais sólidos pode ser visualizada pela espectroscopia de fotoemissão angular (ARPES). Esta técnica emprega o efeito fotoelétrico para medir o espaço recíproco - uma representação matemática de estruturas periódicas que é utilizada para inferir a estrutura original. A ARPES pode ser usada para determinar a direção, velocidade e dispersão do elétron dentro do material. [ 156 ] Aplicações em plasma [ editar | editar código-fonte ] Feixes de partículas [ editar | editar código-fonte ] Durante um teste no túnel de vento da NASA , um modelo do ônibus espacial é bombardeado com um feixe de elétrons, simulando o efeito dos gases ionizantes durante a reentrada . [ 157 ] Feixes de elétrons são utilizados na soldagem . [ 158 ] Eles permitem densidades energéticas de até 7007100000000000000♠ 10 7 W·cm −2 ao longo de um diâmetro focal de 0.1–1.3 mm e normalmente não requerem material de preenchimento. Esta técnica de soldagem precisa ser executada no vácuo para prevenir que os elétrons interajam com os gases antes de atingir seu alvo, e pode ser usada para unir materiais condutivos que seriam incompatíveis para soldagem por outros métodos. [ 159 ] [ 160 ] A litografia por feixe de elétrons é um método de gravação de semicondutores com resoluções menores que um micrômetro. [ 161 ] Esta técnica é limitada pelo alto custo e baixa performance, a necessidade de operar o feixe no vácuo e a tendência dos elétrons se dissiparem no sólido. O último problema limita a uma resolução de 10 nm. Por esta razão, só é utilizada para a produção de um pequeno número de circuitos integrados especializados. [ 162 ] A irradiação por elétrons é utilizada em materiais para mudar suas propriedades físicas ou esterilizar produtos alimentícios e médicos. [ 163 ] O feixe de elétrons torna-se fluido ou quase derrete o vidro sem incremento significativo da temperatura ou intensidade da radiação: e.g. a radiação intensiva de elétrons causa a diminuição de em muitas ordens de magnitude da viscosidade e diminuição gradual de sua energia de ativação. [ 164 ] Os aceleradores de partículas lineares geram feixes de elétrons para o tratamento de tumores superficiais na radioterapia . Esta técnica pode ser usada para tratamento de lesões de pele como o carcinoma basocelular porque o feixe de elétron tem uma baia penetração antes de ser absorvido, normalmente até 5 cm para elétrons energizados na faixa de 5–20 MeV. Um feixe de elétrons pode ser usado para suplementar o tratamento de áreas que têm sido irradiadas por raio-x . [ 165 ] [ 166 ] Os aceleradores de partículas usam campos elétricos para impulsionar elétrons e suas antipartículas para energias elevadas. Estas partículas emitem radiação sincrotrônicas conforme passam pelo campo magnético. A dependência da intensidade desta radiação sobre o spin polariza o feixe de elétrons- um processo conhecido como efeito Sokolov–Ternov . [ notas 9 ] Feixes de elétrons polarizados podem ser úteis para vários experimentos. A radiação sincrotrônica também pode resfriar o feixe de elétrons para reduzir a difusão do momento das partículas. Feixes de elétrons e pósitrons são colididos com as partículas acelerando na energia requerida. detectores de partículas observam a emissão energética resultante, que a física de partículas estuda. [ 167 ] Imagiologia [ editar | editar código-fonte ] A difração de elétrons de baixa energia é um método de bombardear um material cristalino com um feixe de elétrons alinhado e então observar o padrão de difração resultante para determinar a estrutura do material. É requerida uma energia na faixa de 20–200 eV. [ 168 ] A técnica de difração de elétrons de alta energia usa a reflexão de um feixe de elétrons disparado em vários ângulos pequenos para caracterizar a superfície do material cristalino. O feixe de energia normalmente está na faixa de 8–20 keV e o ângulo de incidência é de 1–4°. [ 169 ] [ 170 ] A microscopia eletrônica direciona um feixe de elétrons sobre o espécime. Alguns elétrons mudam suas propriedades, tais como a direção do movimento, ângulo, e energia e fase relativa conforme interagem com o material. Os microscopistas podem registrar estas mudanças no feixe de elétrons e reproduzir imagens de nível atômico do material. [ 171 ] Sob luz azul, a microscopia ótica convencional tem uma resolução de difração limitada a aproximadamente 200 nm. [ 172 ] Em comparação, a microscopia eletrônica é limitada ao comprimento de onda de Broglie do elétron, que é igual a 0.0037 nm para partículas aceleradas através de um potencial de 100.000- Volts . [ 173 ] O Microscópio eletrônico de transmissão de aberração corrigida é capaz de atingir uma resolução inferior a 0.05 nm, que é mais do que suficiente para visualizar átomos individualmente. [ 174 ] Esta capacidade torna a microscopia eletrônica útil para a imagiologia de alta resolução. Entretanto, são instrumentos caros com alto custo de manutenção. Existem dois tipos de microscópios eletrônicos: por transmissão ou por varredura. O microscópio eletrônico de transmissão funcionam como um retroprojetor , com o feixe de elétrons passando através de uma fatia do material e sendo projetadas por lentes em um slide fotográfico ou dispositivo de carga acoplada . O microscópio eletrônico por varredura emitem um feixe de elétrons fino, assim como em um aparelho de TV, através da amostra analisada para reproduzir a imagem. A faixa de ampliação vai de 100× até 1.000.000× ou superior para ambos os tipos. O microscópio de corrente de tunelamento utiliza tunelamento quântico de elétrons a partir de uma ponta de metal afiada para dentro do material estudado e pode produzir imagens a nível atômico da superfície. [ 175 ] [ 176 ] [ 177 ] Outras aplicações [ editar | editar código-fonte ] No laser de elétrons livres , um feixe de elétrons relativísticos passa através de um par de onduladores que contém uma matriz de imãs dipolares cujos campos apontam em direções alternadas. Os elétrons emitem radiação sincrotrônica que interage de forma coerente com os mesmos elétrons para amplificar o campo de radiação na frequência de ressonância . O laser pode emitir radiação eletromagnética de radiança coerente em uma faixa ampla de frequências, desde o microondas até o raio-X. [ 178 ] Os elétrons são importantes em tubos de raios catódicos, onde têm sido amplamente utilizados em dispositivos de imagem em instrumentos de laboratório, monitores de computador e aparelhos de televisão. [ 179 ] Em um tubo fotomultiplicador , cada fóton que atinge o fotocátodo inicia uma avalanche de elétrons que produz um pulso de corrente detectável. [ 180 ] Tubos de vácuo utilizam um fluxo de elétrons para manipular sinais elétricos, e possuem um papel crítico no desenvolvimento da tecnologia eletrônica. Porém, eles têm sido substituídos por dispositivos de estado sólido tais como transistores . [ 181 ] Ver também [ editar | editar código-fonte ] Átomo Efeito fotoelétrico Física de partículas Nêutron Partícula subatômica Pósitron Próton Raio catódico Notas ↑ A versão fracional do denominador é o inverso do valor decimal (junto com sua incerteza padrão relativa de 6987420000000000000♠ 4.2 × 10 −13 u ). ↑ A carga do elétron é o valor negativo da carga elementar . ↑ Tradução livre de ...an estimate was made of the actual amount of this most remarkable fundamental unit of electricity, for which I have since ventured to suggest the name electron ' ↑ Esta magnitude é obtida a partir do número quântico do spin conforme S = s ( s + 1 ) ⋅ h 2 π = 3 2 ℏ {\displaystyle {\begin{alignedat}{2}S&={\sqrt {s(s+1)}}\cdot {\frac {h}{2\pi }}\\&={\frac {\sqrt {3}}{2}}\hbar \\\end{alignedat}}} para o número quântico s = 1 2 . Ver: Gupta, M.C. (2001). Atomic and Molecular Spectroscopy . [S.l.]: New Age Publishers. p. 81. ISBN 81-224-1300-5 ↑ Magnetão de Bohr: μ B = e ℏ 2 m e . {\displaystyle \textstyle \mu _{\mathrm {B} }={\frac {e\hbar }{2m_{\mathrm {e} }}}.} ↑ O raio clássico do elétron é derivado conforme segue. Assume que a carga do elétron está espalhada uniformemente pelo volume esférico. Uma vez que uma parte da esfera iria repelir outras partes, a esfera contém energia potencial eletrostática. Esta energia é assumida como igual ao resto de energia , definido pela relatividade especial ( E = mc 2 ). Da teoria eletrostática , a energia potencial da esfera com raio rr e carga e é dada por : E p = e 2 8 π ε 0 r , {\displaystyle E_{\mathrm {p} }={\frac {e^{2}}{8\pi \varepsilon _{0}r}},} onde ε 0 é a constante de permissividade do vácuo . Para um elétron com resto de massa m 0 , o resto de energia é igual a: E p = m 0 c 2 , {\displaystyle \textstyle E_{\mathrm {p} }=m_{0}c^{2},} onde c é a velocidade da luz no vácuo. Fazendo os iguais e resolvendo para r chegamos ao valor do raio clássico do elétron. Ver: Haken, H.. Wolf, H.C.. Brewer, W.D. (2005). The Physics of Atoms and Quanta: Introduction to Experiments and Theory . [S.l.]: Springer. p. 70. ISBN 3-540-67274-5 ↑ Radiação de elétrons não-relativísticos é às vezes denominada radiação ciclotrônica . ↑ A mudança no comprimento de onda, Δ λ , depende do ângulo do recuo, θ , conforme segue, Δ λ = h m e c ( 1 − cos ⁡ θ ) , {\displaystyle \textstyle \Delta \lambda ={\frac {h}{m_{\mathrm {e} }c}}(1-\cos \theta ),} onde c é a velocidade da luz no vácuo e m e é a massa do elétron. Ver Zombeck (2007: 393, 396). ↑ A polarização de um feixe de elétrons significa que todos os spins dos elétrons apontam em uma direção. Em outras palavras, a projeção dos spins de todos os elétrons em seus vetores de momento tem o mesmo sinal. Referências ↑ a b c Eichten, E.J.. Peskin, M.E.. Peskin, M. (1983). «New Tests for Quark and Lepton Substructure». 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  Eletromagnetismo – Wikipédia, a enciclopédia livre Eletromagnetismo Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção foi marcada para revisão, devido a inconsistências e/ou dados de confiabilidade duvidosa. Se tem algum conhecimento sobre o tema, por favor verifique e melhore a consistência e o rigor deste artigo. Pode encontrar ajuda no WikiProjeto Física ... : 15/02/2010. Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère ... Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC CACHE

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Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e No estudo da Física , o eletromagnetismo ( AO 1945 : electromagnetismo) é a teoria unificada desenvolvida por James Maxwell para explicar a relação entre a eletricidade e o magnetismo . Esta teoria baseia-se no conceito de campo eletromagnético . [ 1 ] O campo magnético é resultado do movimento de cargas elétricas , ou seja, é resultado de corrente elétrica . O campo magnético pode resultar em uma força eletromagnética quando associada a ímãs . A variação do fluxo magnético resulta em um campo elétrico (fenômeno conhecido por indução eletromagnética , mecanismo utilizado em geradores elétricos , motores e transformadores de tensão). [ 1 ] Semelhantemente, a variação de um campo elétrico gera um campo magnético. Devido a essa interdependência entre campo elétrico e campo magnético, faz sentido falar em uma única entidade chamada campo eletromagnético . Índice 1 História 2 A força eletromagnética 3 O eletromagnetismo clássico 4 Unidades 5 Referências 6 Ver também 7 Ligações externas História [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: História do eletromagnetismo Desde a Grécia Antiga , fenômenos magnéticos e elétricos são conhecidos. Mas foi somente no início do século XVII que se começaram a formular explicações científicas destes fenômenos. [ 2 ] Durante estes dois séculos, XVII e XVIII , célebres cientistas como William Gilbert , Otto von Guericke , Stephen Gray , Benjamin Franklin e Alessandro Volta , entre outros, dedicaram-se a investigar estes dois fenômenos separadamente e chegaram a conclusões coerentes com seus experimentos. Michael Faraday No início do século XIX , Hans Christian Ørsted obteve evidência empírica da relação entre os fenômenos magnéticos e elétricos. A partir daí, os trabalhos de físicos como André-Marie Ampère , William Sturgeon , Joseph Henry , Georg Simon Ohm , Michael Faraday foram unificados por James Clerk Maxwell em 1861 por meio de equações que descreviam ambos os fenômenos como um só: o fenômeno eletromagnético. [ 2 ] Esta unificação foi uma das grandes descobertas da física no século XIX . James Clerk Maxwell . As chamadas equações de Maxwell demonstravam que os campos elétricos e magnéticos eram manifestações de um só campo eletromagnético. Além disso, descreviam a natureza ondulatória da luz , mostrando-a como uma onda eletromagnética . [ 3 ] Com uma teoria única e consistente, que descrevia os dois fenômenos anteriormente julgados distintos, os físicos puderam realizar vários experimentos prodigiosos e inventos úteis, como a lâmpada elétrica ( Thomas Alva Edison ) ou o gerador de corrente alternada ( Nikola Tesla ). [ 4 ] O êxito preditivo da teoria de Maxwell e a busca de uma interpretação coerente das suas implicações foi o que levou Albert Einstein a formular sua teoria da relatividade , que se apoiava em alguns resultados prévios de Hendrik Antoon Lorentz e Henri Poincaré . [ 1 ] Na primeira metade do século XX , com o advento da mecânica quântica , o eletromagnetismo teve sua formulação refinada, com o objetivo de adquirir coerência com a nova teoria. Isto se conseguiu na década de 1940 , quando se completou a teoria quântica eletromagnética, mais conhecida como eletrodinâmica quântica . A força eletromagnética [ editar | editar código-fonte ] A força que um campo eletromagnético exerce sobre cargas elétricas , chamada força eletromagnética, é uma das quatro forças fundamentais. As outras são: a força nuclear forte (que mantém o núcleo atômico coeso), a força nuclear fraca (que causa certas formas de decaimento radioativo), e a força gravitacional . [ 1 ] Quaisquer outras forças provêm necessariamente dessas quatro forças fundamentais. A força eletromagnética tem a ver com praticamente todos os fenômenos físicos que se encontram no cotidiano, com exceção da gravidade . Isso porque as interações entre os átomos são regidas pelo eletromagnetismo, já que são compostos por prótons e elétrons , ou seja, por cargas elétricas. Do mesmo modo as forças eletromagnéticas interferem nas relações intermoleculares, ou seja, entre nós e quaisquer outros objetos. Assim podem-se incluir fenômenos químicos e biológicos como consequência do eletromagnetismo. Cabe ressaltar que, conforme a eletrodinâmica quântica, a força eletromagnética é resultado da interação de cargas elétricas com fótons . O eletromagnetismo clássico [ editar | editar código-fonte ] Eletroímã: um exemplo de aplicação da força eletromagnética. O cientista William Gilbert propôs que a eletricidade e o magnetismo, apesar de ambos causarem efeitos de atração e repulsão, seriam efeitos distintos. Entretanto marinheiros percebiam que raios causavam perturbações nas agulhas das bússolas , mas a ligação entre os raios e a eletricidade ainda não estava traçada até os experimentos que Benjamin Franklin propôs em 1752 . Um dos primeiros a descobrir e publicar as relações entre corrente elétrica e o magnetismo foi Romagnosi, que em 1802 afirmou que um fio conectado a uma pilha provocava um desvio na agulha de uma bússola que estivesse próxima. No entanto essa notícia não recebeu o crédito que lhe era devido até que, em 1820, Hans Christian Ørsted montou um experimento similar. A teoria do eletromagnetismo foi desenvolvida por vários físicos durante o século XIX, culminando finalmente no trabalho de James Clerk Maxwell , o qual unificou as pesquisas anteriores em uma única teoria e descobriu a natureza eletromagnética da luz. No eletromagnetismo clássico, o campo eletromagnético obedece a uma série de equações conhecidas como equações de Maxwell , e a força eletromagnética pela Lei de Lorentz. Uma das características do eletromagnetismo clássico é a dificuldade em associar com a mecânica clássica , compatível porém com a relatividade especial . Conforme as equações de Maxwell, a velocidade da luz é uma constante, depende apenas da permissividade elétrica e permeabilidade magnética do vácuo. Isso porém viola a invariância de Galileu , a qual já era há muito tempo base da mecânica clássica . Um caminho para reconciliar as duas teorias era assumir a existência de éter luminífero através do qual a luz propagaria. No entanto, os experimentos seguintes falharam em detectar a presença do éter. Em 1905, Albert Einstein resolveu o problema com a teoria da relatividade especial , a qual abandonava as antigas leis da cinemática para seguir as transformações de Lorentz as quais eram compatíveis com o eletromagnetismo clássico. A teoria da relatividade mostrou também que adotando-se um referencial em movimento em relação a um campo magnético, tem-se então um campo elétrico gerado. Assim como também o contrário era válido, então de fato foi confirmado a relação entre eletricidade e magnetismo . Portanto o termo 'eletromagnetismo' estava consolidado. Unidades [ editar | editar código-fonte ] Sistema Internacional de Unidades para Eletromagnetismo Símbolo Nome da grandeza Nome da unidade Unidade Unidades base I {\displaystyle I} Corrente elétrica ampère A A = W/V = C/s q {\displaystyle q} Carga elétrica coulomb C A·s V {\displaystyle V} Diferença de potencial ou Potencial elétrico volt V J/C = kg·m 2 ·s −3 ·A −1 R {\displaystyle R} , Z {\displaystyle Z} , X {\displaystyle X} Resistência elétrica , Impedância , Reatância ohm Ω V/A = kg·m 2 ·s −3 ·A −2 ρ {\displaystyle \rho } Resistividade ohm metro Ω·m kg·m 3 ·s −3 ·A −2 P {\displaystyle P} Potência elétrica watt W V·A = J/s = kg·m 2 ·s −3 C {\displaystyle C} Capacitância farad F C/V = kg −1 ·m −2 ·A 2 ·s 4 λ {\displaystyle \lambda } lambda carga linear ou comprimento de onda ϵ {\displaystyle \epsilon } Permissividade farad por metro F/m kg −1 ·m −3 ·A 2 ·s 4 χ e {\displaystyle \chi _{e}} Susceptibilidade elétrica Adimensional - - G {\displaystyle G} , Y {\displaystyle Y} , B {\displaystyle B} Condutância , Admitância , Susceptância siemens S Ω −1 = kg −1 ·m −2 ·s 3 ·A 2 σ {\displaystyle \sigma } Condutividade siemens por metro S/m kg −1 ·m −3 ·s 3 ·A 2 B → {\displaystyle {\vec {B}}} Campo magnético ,densidade de fluxo magnético, Indução magnética tesla T Wb/m 2 = kg·s −2 ·A −1 = N·A −1 ·m −1 Φ m {\displaystyle \Phi _{m}} Fluxo magnético weber Wb V·s = kg·m 2 ·s −2 ·A −1 Φ e {\displaystyle \Phi _{e}} Fluxo elétrico coulomb C H {\displaystyle H} Intensidade magnética ampère por metro A/m A·m −1 Relutância ampère por weber A/Wb kg −1 ·m −2 ·s 2 ·A 2 L {\displaystyle L} Indutância henry H Wb/A = V·s/A = kg·m 2 ·s −2 ·A −2 μ {\displaystyle \mu } Permeabilidade henry por metro H/m kg·m·s −2 ·A −2 χ m {\displaystyle \chi _{m}} Susceptibilidade magnética Adimensional χ m {\displaystyle \chi _{m}} Susceptibilidade magnética Adimensional H ~ {\displaystyle {\tilde {H}}} função de transferência α {\displaystyle \alpha } coeficiente de temperatura ε ε ′ {\displaystyle {\boldsymbol {\varepsilon }}\quad {\boldsymbol {\varepsilon ^{'}}}} força e contra força elemotriz φ {\displaystyle \varphi } Fase Inicial ω {\displaystyle \omega } velocidade angular ou frequência angular Outras Unidades para o Eletromagnetismo Símbolo Unidade Descrição Ω {\displaystyle \Omega } ohm (unidade SI de resistência) A , B {\displaystyle \mathbb {A} ,\mathbb {B} } Fasor E máx {\displaystyle E_{\text{máx}}} rigidez dielétrica e V {\displaystyle eV} Elétron eletrão-volt (unidade de energia) F {\displaystyle F} Farad (unidade SI de capacidade) f {\displaystyle f} Frequência G {\displaystyle G} Gauss (unidade de campo magnético) ou prefixo giga ( 10 9 {\displaystyle 10^{9}} ) h {\displaystyle h} constante de Planck K {\displaystyle K} constante dielétrica M {\displaystyle M} indutância mútua m → {\displaystyle {\vec {m}}} momento magnético R {\displaystyle R} função resposta de frequência e {\displaystyle e} carga elementar t C , t L {\displaystyle t_{C},t_{L}} Constantes de Tempo U e {\displaystyle U_{\mathrm {e} }} energia potencial eletrostática U g {\displaystyle U_{\mathrm {g} }} energia potencial gravítica T {\displaystyle \mathrm {T} } período de uma onda harmónica ou temperatura Z {\displaystyle Z} Impedância k m {\displaystyle k_{\mathrm {m} }} constante magnética Δ {\displaystyle \Delta } aumento de uma grandeza física E → {\displaystyle {\vec {E}}} campo elétrico f máx {\displaystyle f_{\text{máx}}} valor máximo da função sinusoidal A , B … {\displaystyle \mathrm {A,B} \ldots } pontos no espaço, curvas, superfícies e sólidos k {\displaystyle k} constante de Coulomb τ → {\displaystyle {\vec {\tau }}} torque H z {\displaystyle Hz} Hertz hertz (unidade SI de frequência) f ¯ {\displaystyle {\bar {f}}} valor médio da função f {\displaystyle f} f ~ {\displaystyle {\tilde {f}}} transformada de Laplace da função f {\displaystyle f} f ′ , f ″ … {\displaystyle f',f''\ldots } derivadas da função f {\displaystyle f} de uma variável ρ {\displaystyle \rho } carga volúmica ou resistividade Referências ↑ a b c d Marco Aurélio da Silva. «Eletromagnetismo» . R7 . Brasil Escola . Consultado em 12 de dezembro de 2012 ↑ a b Rafael Lopez Valverde. «Historia del Electromagnetismo» (PDF) (em espanhol) . Consultado em 13 de fevereiror de 2008 Verifique data em: |acessodata= ( ajuda ) ↑ Clerk Maxwell, James (1873). «A Treatise on Electricity and Magnetism» (em inglês) . Consultado em 20 de novembro de 2007 ↑ Tesla, Nikola (1856–1943). «Obras de Nikola Tesla» (em inglês). Wikisource . Consultado em 20 de novembro de 2007 Ver também [ editar | editar código-fonte ] A Wikipédia possui o Portal de Física . Força Eletromagnética Equações de Maxwell Ligações externas [ editar | editar código-fonte ] Outros projetos Wikimedia também contêm material sobre este tema: Livros e manuais no Wikilivros Wikilivros Um pouco sobre ELETROMAGNETISMO Forças Magnéticas, materiais e indutância. Aplicações das equações de Maxwell para campos variáveis em relação ao tempo. Propagação e reflexão de ondas planas em meios isotópicos. Ondas planas e linhas de transmissão. ELetromagnetismo II CEFET/RJ Electromagnetic Tutorials and Forums EM Talk MIT Video Lectures - Electricity and Magnetism from Spring 2002. Taught by Professor Walter Lewin. Electricity and Magnetism - an online textbook (uses algebra, with optional calculus-based sections) Electromagnetic Field Theory - an online textbook (uses calculus) Classical Electromagnetism: An intermediate level course - an online intermediate level texbook downloadable as PDF file Science Aid: electromagnetism Electromagnetism, aimed at teens. Motion Mountain A modern introduction to electromagnetism and its effects in everyday life. Books on Electromagnetism and RF field Dr. David C. Jenn's site - specializing in radar systems and electromagnetic scattering and radiation Gallery of Electromagnetic Personalities MSci Electromagnetic Theory Lecture Notes PHY2206 Electromagnetic Fields Course Handouts Dr. David Kagan Physics 204B Lecture Notes Sophocles J. Orfanidis' Electromagnetic Waves and Antennas MAS207 Electromagnetism Lecture Notes PHYS1002 - Electromagnetism, Optics, Relativity and Quantum Physics I Dr. Zbigniew Ficek's PHYS3050 Electromagnetic theory lecture notes University of Cambridge's Advanced Physics Electromagnetism ECEN4364 Principles of RF and Microwave Measurements lecture notes B7 Relativity and Electromagnetism NMJ Woodhouse's Special Relativity and Electromagnetism NMJ Woodhouse's General Relativity Maxwell, Mechanism and the Nature of Electricity Electromagnetism Mathematica notes Differential Forms in Electromagnetic Theory The Life of James Clerk Maxwell - prepared by James C. Rautio of Sonnet Software, Inc. Classical Electrodynamics and Theory of Relativity - by Ruslan Sharipov Axial Vectors - by Alain Bossavit v • e Campos de estudo da Física Mecânica clássica Cinemática Estática Dinâmica Mecânica dos corpos rígidos Mecânica dos fluidos Mecânica de Lagrange Mecânica hamiltoniana Ondulatória Acústica Óptica Termofísica Termodinâmica Calorimetria Teoria cinética dos gases Mecânica estatística Eletromagnetismo Eletricidade Eletromagnetismo Eletrostática Magnetostática Magnetismo Óptica Relatividade Relatividade restrita Relatividade geral Mecânica quântica Mecânica ondulatória Teoria quântica de campos Física aplicada Físico-química Astrofísica Geofísica Biofísica Física médica Física matemática Meteorologia física Matéria condensada Física mesoscópica Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Eletromagnetismo&oldid=50612436 ' Categorias : !Projeto Ciência - reformar Eletromagnetismo Categorias ocultas: !Páginas com erros CS1: datas !CS1 espanhol-fontes em língua (es) !CS1 inglês-fontes em língua (en) !Artigos a revisar sobre Física !Artigos a revisar Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Noutros projetos Wikimedia Commons Wikilivros Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Afrikaans Aragonés العربية অসমীয়া Asturianu Беларуская Български বাংলা བོད་ཡིག Bosanski Буряад Català کوردی Čeština Cymraeg Dansk English Esperanto Español Eesti فارسی Suomi Français Frysk Gaeilge Galego עברית हिन्दी Fiji Hindi Hrvatski Magyar Հայերեն Interlingua Bahasa Indonesia Igbo Ido Íslenska 日本語 Patois ქართული ភាសាខ្មែរ ಕನ್ನಡ 한국어 Latina Lëtzebuergesch Limburgs Latviešu Македонски മലയാളം Монгол मराठी Bahasa Melayu မြန်မာဘာသာ नेपाल भाषा Nederlands Norsk nynorsk Norsk Occitan ଓଡ଼ିଆ ਪੰਜਾਬੀ Polski پنجابی Română Русиньскый Sicilianu Scots Srpskohrvatski / српскохрватски සිංහල Simple English Slovenčina Slovenščina Shqip Српски / srpski Basa Sunda Svenska தமிழ் ไทย Tagalog Türkçe Татарча/tatarça Українська اردو Tiếng Việt Winaray Wolof მარგალური 中文 Bân-lâm-gú 粵語 Editar ligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 21h46min de 28 de novembro de 2017. 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Aborto Elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Aborto Elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção cita fontes fiáveis e independentes , mas que não cobrem todo o conteúdo, o que compromete a verificabilidade (desde março de 2016) . Por favor, insira mais referências no texto . Material sem fontes poderá ser removido . — Encontre fontes: Google ( notícias , livros e acadêmico ) Aborto Elétrico Informação geral Origem Brasília , Distrito Federal País Brasil Gênero(s) Punk rock , hardcore punk , rock de garagem Período em atividade 1978 - 1981 . 1982 Ex-integrantes Renato Russo Fê Lemos Flávio Lemos André Pretorius Ico Ouro-Preto Aborto Elétrico foi uma banda brasileira de rock que esteve ativa entre 1978 e dezembro de 1981 (foi feito um show de despedida em março de 1982 ). Segundo entrevista concedida à MTV Brasil, o próprio Renato Russo relata quando questionado sobre a formação do Aborto Életrico: 'O Aborto Elétrico era uma banda que o André Predrik Pretorius (Andre Pretorius) iria formar com o André Muller (Fundador e Baixista da Banda Plebe Rude) e Antônio Felipe Villar de Lemos (Fê Lemos, Baterista da Banda Capital Inicial)'. Entretanto, em sua formação original deu-se com, Renato Russo no baixo e vocal, André Pretorius na guitarra e Fê Lemos na bateria. [ 1 ] A banda fez parte da Turma da Colina (movimento de bandas de Brasília fundado no fim dos anos 70 ), junto a bandas como a Plebe Rude e a Os Paralamas do Sucesso . Foi o marco para o surgimento de bandas como Legião Urbana e Capital Inicial anos depois. Foi nessa época que várias músicas do repertório do Legião Urbana e do Capital Inicial foram criadas, como ' Que País é Este ' (Legião Urbana) e ' Veraneio Vascaína ' (Capital Inicial). Índice 1 Nome 2 História 2.1 Após o Aborto Elétrico 3 Legado 4 Integrantes 5 Ex-integrantes 6 Discografia 7 Repertório 8 Referências 9 Ver também 10 Referências Nome [ editar | editar código-fonte ] Segundo Fê Lemos: 'A gente tava na Colina sentado no chão, pensando qual seria o nome da nossa banda. Eu tava com um negócio de elétrico na cabeça e alguém falou comigo tijolo elétrico. Aí o André Pretorius falou: não, Aborto Elétrico'. [ 2 ] Outra versão diz que o nome da banda, foi inspirado em um aborto verídico, quando policiais de Brasília disparavam descargas elétricas em manifestantes, e uma grávida foi atingida, abortando em meio a passeata. [ carece de fontes ? ] História [ editar | editar código-fonte ] A banda teve início em Brasília , em meados de 1978, no início do processo de abertura política que botou fim na ditadura militar. Aos 16 anos, Felipe Lemos, filho de um professor da Universidade de Brasília, voltara de uma estadia na Inglaterra com os pais para morar num conjunto de quatro prédios com vista para o Lago Norte, apelidado de Prédios da Colina . Os apartamentos eram espaçosos e serviam de residência para os professores. No começo era apenas uma turminha de garotos que gostavam de punk rock e se reuniam para ouvir música, tomar porres de vinho Chapinha, fumar baseado e cheirar benzina de vez em quando. No mesmo ano Renato conheceu André Pretorius , que andava na cidade vestido de punk e era filho de um diplomata na África do Sul. Pretorius e Fê haviam combinado de montar uma banda com André Muller, que estava morando na Inglaterra. Mas Renato precipitou os acontecimentos e convidou Fê e Pretorius para formar uma banda com ele no baixo, Fê na bateria e Pretorius na guitarra. A primeira música composta para a banda foi ' I Want To Be A Junkie ', de autoria de Renato Russo (apesar de nunca ter visto drogas realmente pesadas) e começou a compor o repertório do grupo logo depois. Os ensaios do Aborto Elétrico aconteciam na própria Colina e o primeiro show foi em 11 de janeiro de 1980 , no Centro Comercial Gilberto Salomão , em um barzinho chamado Só Cana. Era um show instrumental (Renato não cantava) e quem estava acompanhando gostou do que viu. André Pretorius quebrou a palheta e cortou os dedos nas cordas (mesmo com a mão sangrando seguiu tocando). Foi o primeiro e único show do Aborto Elétrico com Pretorius na guitarra. Logo depois do show acabou indo para a África do Sul servir ao exército de lá, pois estava envolvido na manutenção do Apartheid . Nos colégios de Brasília a notícia do show correu e os playboys da cidade não gostaram. Quando as turmas se encontravam sempre havia briga. Logo, outros garotos seguiriam os passos do Aborto Elétrico, formando bandas e detonando o fenômeno musical do rock de Brasília. Flávio Lemos, irmão de Fê, assumiu o baixo no Aborto Elétrico e Renato assumiu a guitarra. Os ensaios aconteciam na nova casa de Fê e Flávio no Lago Norte. Essa mudança para o Lago Norte também marca o começo do fim da turma da Colina, que passou a ter um novo ponto de encontro. Na casa de Fê, cercada por lindas árvores do cerrado, a turma fazia camisetas, cartazes e música no intervalo entre os baseados. Renato sempre chegava com a idéia das letras e os acordes na guitarra. As músicas, raivosas e radicais, falavam em morte. Renato era um catalisador de sofrimentos na sua poesia, embora fosse doce e delicado no convívio diário. Ainda em 1980, Pretorius voltou para umas férias em Brasília e participou dos ensaios cruciais para a criação de ' Música Urbana ', ' Que País É Este ', ' Veraneio Vascaína ', ' Conexão Amazônica ' e ' Baader-Meinhof Blues ' (músicas que teriam grande impacto na história do rock brasileiro a partir de então). O auge do Aborto Elétrico aconteceu em 1981 . Foram vários shows com outras novas bandas de Brasília, todas originárias de alguma forma da Colina: Blitx, Plebe Rude, formada pelo André Muller, Fusão, 5ª Coluna. No meio do ano Ico Ouro Preto assumiu a guitarra do Aborto Elétrico e Renato passou a se ocupar apenas dos vocais. O grupo estava em plena atividade nas festinhas, nos colégios, e em festas de aniversário. No mesmo ano começa o declínio da banda. Aconteceram várias brigas entre Fê Lemos e Renato. Em 14 de dezembro de 1981 fizeram um show em uma cidade do Distrito Federal e houve um desentendimento entre os dois (Renato havia sumido antes do show, segundo ele, em decorrência da morte de John Lennon , e Fê Lemos ficara irritado). Quando Renato errou uma música, o baterista atirou uma baqueta nele, acertando a cabeça. Renato Russo não gostou, foi em direção a Fê e disse ''o Aborto abortou'' e sumiu após o show. Segundo Fê Lemos, esse não foi o fim derradeiro da banda. Ele e Flávio foram até a casa de Renato e ficaram insistindo para que eles continuassem como uma banda, até que Renato se convenceu e voltaram às atividades. Após o Aborto Elétrico [ editar | editar código-fonte ] Três meses depois, em março de 1982 era decretado o fim do Aborto Elétrico. O Grupo terminou em uma briga por causa da música ' Química ', um dos primeiros clássicos da Legião Urbana. Segundo Renato, Fê lhe disse que ' Química ' era muito ruim e o acusou de ter perdido o jeito de fazer música. Renato respondeu que Fê só queria ficar fazendo camiseta e pediu o boné. Renato, ainda irritado, chutou a bateria de Fê com a intenção de quebrá-la, e Fê ficou com raiva e tentou agredir Renato, mas Flávio apartou a briga, e em seguida, Renato fora embora. Mesmo sem Renato Russo, Fê tentou manter o Aborto Elétrico. Afinal, eles já tinham uma certa fama no circuito alternativo de Brasília. Como numa despedida oficial, Fê chamou Renato para uma última apresentação com o grupo. Renato foi e o Aborto Elétrico teve a sua derradeira aparição. Seis meses depois do fim da banda, Fê Lemos e Flávio Lemos juntamente com Dinho Ouro Preto formam a banda Capital Inicial . Após a separação do Aborto Elétrico, Renato Russo decide tocar sozinho, fazendo shows acompanhado de um violão de 12 cordas, intitulando-se 'O Trovador Solitário'. Dessa época, nascem músicas com um estilo mais folk, como ' Faroeste Caboclo ', ' Eduardo e Mônica ', ' Dado Viciado ', ' Música Urbana 2 ' entre outras. Mas Renato não queria seguir sozinho. Ele achava que era importante ter uma banda no mundo do rock. Nesse mesmo ano Renato formou a Legião Urbana juntamente com Marcelo Bonfá , Paulo Paulista e Eduardo Paraná . Em 1987, André Pretorius morreu de overdose das drogas na Alemanha . Anos mais tarde, em entrevista à Sônia Maia publicada na revista Bizz , Renato disse que o Aborto Elétrico acabou virtualmente quando 'Pretorius foi para a África do Sul matar negros '. Legado [ editar | editar código-fonte ] Parte de seu repertório foi esquecida, e a outra parte foi dividida entre Capital Inicial e Legião Urbana . Em 2005 , Capital Inicial lançou o álbum MTV Especial: Aborto Elétrico , com dezoito canções do repertório do Aborto Elétrico, quatro que já haviam sido gravadas pelo Capital Inicial ( 'Fátima' , 'Música Urbana' , 'Ficção Científica' , 'Veraneio Vascaína' ), cinco que já haviam sido gravadas pela Legião Urbana ( 'Que país é esse' , 'Geração Coca-Cola' , 'Conexão Amazônica' , 'Tédio (com T um Bem Grande pra Você)' , 'Química' ) e mais nove inéditas ( 'Baader-Meinhof Blues nº1' , 'Construção Civil' , 'Anúncio de Refrigerantes' , 'Love Song One' , 'Heroína' , 'Benzina' , 'Submissa' , 'Helicópteros no Céu' , 'Despertar dos Mortos' ). Integrantes [ editar | editar código-fonte ] Renato Russo - Baixo (1978-1979), Guitarra (1979-1980) e Vocal (1979-1981) Fê Lemos - Bateria (1978-1981) Flávio Lemos - Baixo (1979-1981) Ex-integrantes [ editar | editar código-fonte ] André Pretorius - Guitarra (1978-1979, 1980) Ico Ouro-Preto - Guitarra (1981) Discografia [ editar | editar código-fonte ] Estúdio 1978 - Aborto Elétrico UnB 1978 Ao vivo 1980 - Demo 1980 (Ao Vivo) 1981 - Funarte 1981 (Ao Vivo) Repertório [ editar | editar código-fonte ] 01 - ' 1977 ' 02 - 'A Dança' (Gravado pela Legião Urbana em 1985) 03 - 'Admirável Mundo Novo' 04 - 'Ainda é cedo'(Gravado pela Legião Urbana em 1985) 05 - 'Anjos Mortos' 06 - 'Anúncio de Refrigerante' (Gravado pela Capital Inicial em 2005) 07 - 'Aranha no meu suco' 08 - 'Azul' 09 - ' Baader-Meinhof Blues nº1'(Gravado pela Legião Urbana no Acustico MTV lançado em 1999) 10 - 'Benzina'(Gravado pela Capital Inicial em 2005) 11 - 'Blockbuster' 12 - 'Buenos Aires' 13 - 'Colina Assédio' 14 - 'Conexão Amazônica'(Gravado pela Legião Urbana em 1987) 15 - 'Construção Civil'(Gravado pela Capital Inicial em 2005) 16 - 'Cotton' 17 - 'Despertar dos Mortos'(Gravado pela Capital Inicial em 2005) 18 - 'Diamantes de Vidro' 19 - 'Fátima'(Gravado pela Capital Inicial em 1986) 20 - 'Ficção Científica'(Gravado pela Capital Inicial em 1988 no lp 'você não precisa entender' e em 2005) 21 - 'Fome' 22 - 'Geração Coca-Cola'(Gravado pela Legião Urbana em 1985) 23 - 'Guitar House' 24 - 'Helicópteros no Céu'(Gravado pela Capital Inicial em 2005) 25 - 'Hey Menina' 26 - 'Heroína'(Gravado pela Capital Inicial em 2005) 27 - 'Here Come the Red' 28 - '(It’s all because of my new) Sneakers' 29 - 'Love Song One'(Gravado pela Capital Inicial em 2005) 30 - 'Metrópole'(Gravado pela Legião Urbana em 1986) 31 - 'Música Urbana'(Gravado pela Capital Inicial em 1986) 32 - 'Música para Bronnen...' 33 - 'Não Ditas Por Mim' 34 - 'No fun, my babe, no fun' 35 - 'O Que Eu Quero' 36 - 'Pão com cola' 37 - 'Piauí imaginário' 38 - 'Pride day' 39 - 'Quanto Tempo' 40 - 'Que País é este'(Gravado pela Legião Urbana em 1987) 41 - 'Química'(Gravado pela Legião Urbana em 1987) 42 - 'Radiador Blues' 43 - 'Soldados'(Gravado pela Legião Urbana em 1985) 44 - 'Submissa'(Gravado pela Capital Inicial em 2005) 45 - 'Tédio'(Gravado pela Legião Urbana em 1987) 46 - 'Untitled One' 47 - 'Untitle Two' 48 - 'Veraneio Vascaína'(Gravado pela Capital Inicial em 1986) Referências [ editar | editar código-fonte ] O Diário da Turma 1976-1986: A História do Rock de Brasília (2001, Conrad Editora) Ver também [ editar | editar código-fonte ] Legião Urbana Capital Inicial Plebe Rude Referências ↑ Biografia da banda ↑ DVD MTV Especial: Aborto Elétrico Este artigo sobre uma banda ou grupo musical do Brasil é um esboço . Você pode ajudar a Wikipédia expandindo-o . v • e Legião Urbana Dado Villa-Lobos • Marcelo Bonfá • Renato Russo Eduardo Paraná • Ico Ouro Preto • Paulo Paulista • Renato Rocha Álbuns de estúdio Legião Urbana • Dois • Que País É Este • As Quatro Estações • V • O Descobrimento do Brasil • A Tempestade ou O Livro dos Dias • Uma Outra Estação Álbuns ao vivo Acústico MTV • Como É que Se Diz Eu Te Amo • As Quatro Estações ao Vivo • Uma Celebração • Legião Urbana e Paralamas Juntos Compilações Música para Acampamentos • Mais do Mesmo • Perfil Singles 'Será' • ' Ainda É Cedo ' • 'Geração Coca-Cola' • 'Soldados' • ' Tempo Perdido ' • ' Eduardo e Mônica ' • 'Índios' • 'Quase sem Querer' • 'Acrilic on Canvas' • ' Que País É Este ' • ' Angra dos Reis ' • ' Faroeste Caboclo ' • 'Eu Sei' • 'Há Tempos' • ' 1965 (Duas Tribos) ' • ' O Teatro dos Vampiros ' • ' Vento no Litoral ' • 'Perfeição' • 'Giz' • 'A Via Láctea' • 'L'Avventura' • 'As Flores do Mal' • 'Comédia Romântica' • 'Hoje a Noite não Tem Luar' • 'Índios'/'Quando o Sol Bater na Janela do Teu Quarto'/'Que Pais é Este' Outras canções ' Andrea Doria ' • ' Pais e Filhos ' • 'Quando o Sol Bater na Janela do Teu Quarto' • ' Monte Castelo ' • 'Meninos e Meninas' • ' Sete Cidades ' • ' Love Song ' • ' Metal contra as Nuvens ' • ' A Ordem dos Templários ' • ' Clarisse ' Artigos relacionados Aborto Elétrico • Capital Inicial • Faroeste Caboclo • João de Santo Cristo • Somos tão Jovens • Panamericana Ver também: Discografia v • e Capital Inicial Dinho Ouro Preto • Flávio Lemos • Fê Lemos • Yves Passarell Loro Jones · Bozo Barretti · Murilo Lima • Aislam Gomes • Fred Nascimento Álbuns de estúdio Capital Inicial • Independência • Você Não Precisa Entender • Todos os Lados • Eletricidade • Rua 47 • Atrás dos Olhos • Rosas e Vinho Tinto • Gigante! • Eu nunca Disse Adeus • Das Kapital • Saturno EP Descendo o Rio Nilo • Viva a Revolução Álbuns ao vivo Ao Vivo · Acústico MTV · MTV Especial: Aborto Elétrico · Multishow Ao Vivo: Capital Inicial em Brasília · Capital Inicial: Rock in Rio 2011 · Acústico NYC Compilações O Melhor do Capital Inicial · Remixes · Millennium · Elétrico · Sem Limites · Gold · Novo Millennium · Maxximum Vídeos Acústico MTV · MTV Especial: Aborto Elétrico · Multishow Ao Vivo: Capital Inicial em Brasília · Capital Inicial: Rock in Rio 2011 · Acústico NYC Artigos relacionados Discografia · Aborto Elétrico · Legião Urbana · Plebe Rude v • e Rock de Brasília Rock Brasília - Era de Ouro • Turma da Colina Grupos/Bandas Aborto Elétrico Capital Inicial Cogumelo Plutão Detrito Federal Escola de Escândalos Finis Africae Legião Urbana Little Quail and The Mad Birds Móveis Coloniais de Acaju Plebe Rude Raimundos Rumbora Scalene Festivais de Rock Porão do Rock Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Aborto_Elétrico&oldid=50934184 ' Categorias : Bandas de rock de garagem Bandas de rock alternativo do Brasil Bandas de Brasília Bandas formadas em 1978 Bandas de rock do Brasil Bandas extintas em 1982 Rock do Distrito Federal (Brasil) Categorias ocultas: !Artigos que carecem de notas de rodapé desde março de 2016 !Artigos sem imagem tanto localmente quanto no Wikidata !Artigos que carecem de notas de rodapé desde abril de 2017 !Esboços sobre bandas Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Adicionar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 03h47min de 5 de janeiro de 2018. 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  Exercícios de Física. Exercícios de Física Brasil Escola - Brasil Escola Disciplinas Artes Biografias Biologia Espanhol Educação Física Filosofia Física Geografia Geografia do Brasil Gramática História História da América História do Brasil História Geral Inglês Italiano Literatura Matemática Português Quí­mica Redação Sociologia MAIS ACESSADAS Por que as dietas a base de shakes tendem ao fracasso? ... Campo Elétrico Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Campo Elétrico e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Campo Elétrico Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Campo Elétrico e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre campo elétrico de uma partícula eletrizada Treine seus conhecimentos com estes exercícios sobre campo elétrico, veja que o valor do campo varia de acordo com a distância e da carga que o gera CACHE

Exercícios de Física. Exercícios de Física Brasil Escola - Brasil Escola Disciplinas Artes Biografias Biologia Espanhol Educação Física Filosofia Física Geografia Geografia do Brasil Gramática História História da América História do Brasil História Geral Inglês Italiano Literatura Matemática Português Quí­mica Redação Sociologia MAIS ACESSADAS Por que as dietas a base de shakes tendem ao fracasso? Afinal, por que as zebras são listradas? Veja aqui! Crise dos Mísseis: rivalidade entre EUA e URSS a mil! Especial África do Sul Ano Novo Carnaval Dia da Independência Dia das Crianças Dia das Mães Dia dos Pais Halloween Férias Festa Junina Natal Páscoa Volta às Aulas MAIS ACESSADAS Entenda já o que foi o cerco de Constantinopla. A crônica no mundo jornalístico. Fique por dentro já! Como lidar com a depressão ou evitá-la? 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COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a densidade e a lei geral dos gases Amplie seus conhecimentos resolvendo os exercícios sobre a densidade e a lei geral dos gases. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a Equação de Clapeyron Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre a Equação de Clapeyron e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a força de tração Teste seus conhecimentos sobre força de tração resolvendo alguns exercícios sobre a tração exercida por uma corda ou fio ideal. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a Gravitação Universal Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre a Gravitação Universal e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a primeira lei para processos isotérmicos Teste seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios práticos sobre a primeira lei para processos isotérmicos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a reflexão de ondas em cordas Responda a esta lista de exercícios sobre a reflexão de ondas em cordas, fenômeno que ocorre com dependência da forma da extremidade da corda. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a teoria cinética dos gases Teste seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios sobre a teoria cinética dos gases. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a Terceira Lei de Kepler Clique aqui para resolver esta lista de exercícios sobre a Terceira Lei de Kepler, que relaciona período de revolução e raio da órbita dos planetas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a velocidade da luz na refração Clique aqui para responder a estes exercícios sobre a velocidade da luz na refração, que pode alterar com a mudança de meio de propagação das ondas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre a velocidade do som Clique para responder a esta lista de exercícios sobre velocidade das ondas sonoras e teste seus conhecimentos a respeito dos fenômenos ondulatórios. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Aceleração Centrípeta Amplie seus conhecimentos resolvendo exercícios sobre aceleração centrípeta. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre aceleração da gravidade Treine seus conhecimentos sobre a aceleração da gravidade, o cálculo da força gravitacional e o movimento de queda livre com estes exercícios! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Aceleração Escalar Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Aceleração Escalar e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Aceleração Escalar Média e Instantânea Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Aceleração Escalar Média e Instntânea e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Acoplamento de Polias Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Acoplamento de Polias e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Acústica Clique aqui e resolva exercícios sobre Acústica, ramo da Ondulatória que estuda fenômenos relacionados com as ondas sonoras. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Airbags Clique aqui para resolver exercícios sobre o funcionamento dos airbags , equipamento que protege ocupantes de veículos em caso de colisões. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre aplicações da força magnética Teste aqui seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios sobre força magnética. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre aplicações das leis de Newton Treine seus conhecimentos resolvendo estes exercícios sobre aplicações das leis de Newton, tire dúvidas e, posteriormente, confira os resultados. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre as Leis da Refração da Luz Clique aqui para responder a esta de lista de exercícios sobre refração, fenômeno que ocorre quando a luz muda seu meio de propagação. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre as leis de Newton Clique para resolver exercícios sobre as leis de Newton, leis fundamentais para a compreensão de inúmeros fenômenos físicos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre as Modalidades de Energia Clique aqui para resolver esta lista de exercícios relacionados à energia, definida como a capacidade de realização de trabalho. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre as ondas Clique aqui para resolver a esta lista de exercícios sobre as ondas, perturbações que se propagam no espaço e que são capazes de transportar energia. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre as ondas sonoras Clique aqui para resolver esta lista de exercícios sobre as ondas sonoras, tipo de onda mecânica, longitudinal e que se propaga em todas as direções. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre as propriedades dos ímãs Teste seus conhecimentos a respeito das propriedades do ímã resolvendo alguns exercícios sobre o tema. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Associação de Capacitores Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Associação de Capacitores e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Associação de Resistores - Paralelo Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Associação de Resistores - Paralelo e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Associação de Resistores - Série Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Associação de Resistores - Série e veja a resolução comentada. 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COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Calorimetria I Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Calorimetria I e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre calorímetro e as trocas de calor Clique aqui e resolva exercícios sobre calorímetro e as trocas de calor para testar seus conhecimentos sobre Calorimetria! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre câmara escura de orifício Clique aqui para resolver exercícios sobre a câmara escura de orifício, instrumento que permitiu a criação das câmeras fotográficas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Campo Elétrico Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Campo Elétrico e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Campo Elétrico Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Campo Elétrico e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre campo elétrico de uma partícula eletrizada Treine seus conhecimentos com estes exercícios sobre campo elétrico, veja que o valor do campo varia de acordo com a distância e da carga que o gera. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre campo magnético da espira Potencialize seus conhecimentos em Física com estes exercícios sobre campo magnético da espira! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre campo magnético gerado por um fio condutor Clique aqui para resolver exercícios sobre os campos magnéticos gerados por fios retilíneos condutores de corrente elétrica. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre campo magnético no solenoide Clique aqui para resolver uma lista de exercícios sobre o campo magnético gerado por um solenoide, conjunto composto por inúmeras espiras. 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COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre cor da luz Teste seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios práticos sobre a cor da luz branca. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre cores Teste seus conhecimentos: resolva exercícios sobre cores e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Corpos Rígidos Venha ampliar seus conhecimentos resolvendo exercícios sobre Corpos Rígidos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Corrente Elétrica Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Corrente Elétrica e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre defeitos da visão humana Clique aqui para responder a uma lista de exercícios sobre os defeitos da visão humana, problemas que podem ser entendidos pela Óptica. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre dilatação aparente dos líquidos Potencialize a sua aprendizagem com estes exercícios sobre a dilatação aparente dos líquidos. É só clicar aqui! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre dilatação de lâminas bimetálicas Clique aqui para responder a exercícios sobre dilatação de lâminas bimetálicas, material utilizado para construir alguns tipos de circuitos elétricos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre dilatação dos líquidos Confira aqui exercícios sobre dilatação dos líquidos e não deixe de conferir a resolução comentada e o artigo relacionado com o tema para maiores explicações! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre dilatação dos materiais Responda à lista de exercícios sobre a dilatação dos materiais, efeito provocado pelo aumento da temperatura que gera o afastamento das moléculas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre dilatação linear Fixe seus conhecimentos resolvendo estes exercícios sobre dilatação linear. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Dilatação Superficial Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Dilatação Superficial e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre dilatação térmica Teste seus conhecimentos resolvendo estes exercícios sobre dilatação térmica dos materiais. É só clicar! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre dilatação volumétrica Avalie sua aprendizagem resolvendo os exercícios sobre dilatação volumétrica e depois veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Dinâmica Fixe seus conhecimentos: resolva estes exercícios sobre Dinâmica e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre dispersão da luz branca Clique aqui e confira exercícios sobre a dispersão da luz branca com resolução comentada! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre eco e reverberação Clique aqui para resolver esta lista de exercícios sobre eco e reverberação, fenômenos que ocorrem a partir da reflexão de ondas sonoras. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Efeito Doppler Teste seus conhecimentos sobre fenômenos ondulatórios resolvendo estes exercícios sobre o efeito Doppler e confira a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Eletricidade Clique aqui para responder aos exercícios sobre Eletricidade, ramo da Física que trata de fenômenos elétricos e que é muito recorrente no Enem. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Eletrização Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Eletrização e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre eletroscopia Clique aqui para resolver exercícios sobre eletroscopia, parte da Física que estuda as cargas elétricas em repouso! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre elevadores Resolva estes exercícios sobre elevadores e avalie seu aprendizado. Bons estudos! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre empuxo Clique aqui para responder a estes exercícios sobre empuxo, força vertical e para cima que surge sobre todo objeto mergulhado em um fluido. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Energia Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Energia e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre energia cinética Clique aqui para resolver exercícios sobre energia cinética, a energia associada ao movimento dos corpos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre energia e trabalho de uma força Treine seus conhecimentos resolvendo estes exercícios sobre energia e trabalho de uma força e depois confira as respostas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre energia elétrica Clique aqui para resolver exercícios sobre a energia elétrica consumida pelos mais comuns aparelhos eletrodomésticos! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Energia Potencial Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Energia Potencial e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Energia Potencial Elétrica Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Energia Potencial Elétrica e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre energia potencial gravitacional e elástica Clique aqui para resolver exercícios sobre energia potencial gravitacional e elástica, modalidades de energia armazenadas em virtude da posição de objetos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre equação de Torricelli Clique aqui para resolver exercícios sobre a equação de Torricelli, função que é independente do intervalo de tempo gasto pelo móvel. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre equação dos pontos conjugados Clique aqui e potencialize seu aprendizado resolvendo esta lista sobre a equação dos pontos conjugados! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre estrelas cadentes Você seria capaz de resolver exercícios sobre as estrelas cadentes? É só clicar! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Estudo dos Gases Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Estudo dos Gases e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre fibra óptica Clique aqui e responda a exercícios sobre as fibras ópticas, materiais que conduzem informações por meio da luz. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Física Moderna Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Física Moderna e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Fissão e Fusão Nuclear Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Fissão e Fusão Nuclear e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre fluxo magnético e Lei de Faraday Clique aqui para responder a esta lista de exercícios sobre o fluxo magnético e a Lei de Faraday, conceitos relacionados ao Eletromagnetismo. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre focos de uma lente esférica Teste seus conhecimentos físicos resolvendo alguns exercícios sobre focos de uma lente esférica. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre fontes de campo magnético Teste seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios sobre as fontes de campo magnético. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre força de atrito Teste seus conhecimentos resolvendo estes exercícios sobre força de atrito e, em seguida, veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre força magnética Teste seus conhecimentos sobre magnetismo por meio destes exercícios sobre força magnética e potencialize sua aprendizagem. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Função horária do espaço Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Função horária do espaço e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Função horária do espaço Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Função horária do espaço e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre gás ideal Teste seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios sobre o gás ideal. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Geradores Elétricos e Força Eletromotriz Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Geradores Elétricos e Força Eletromotriz e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre grandezas vetoriais e escalares Clique aqui para resolver exercícios sobre grandezas vetoriais e escalares e veja se você está afiado no assunto! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre gravidade Clique aqui para responder a esta lista de exercícios sobre a gravidade, grandeza que define o peso dos corpos e é uma das quatro forças fundamentais. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Hidrostática Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Hidrostática e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Imagem de um Objeto Entre Dois Espelhos Planos Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre a Imagem de um Objeto Entre Dois Espelhos Planos e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre imagem de um objeto pontual Teste aqui seus conhecimentos sobre imagem de um objeto pontual, resolvendo alguns exercícios sobre o assunto. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre impulso Teste seus conhecimentos: resolva exercícios sobre impulso e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre impulso de uma força variável Teste seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios práticos sobre impulso de uma força variável. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Impulso e Quantidade de Movimento Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Impulso e Quantidade de Movimento e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre indução eletromagnética Resolva aqui alguns exercícios sobre indução eletromagnética para testar seus conhecimentos acerca do assunto. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre inércia e lesões em acidentes Teste seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios práticos sobre inércia e lesões em acidentes. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre intensidade sonora Clique aqui para responder a esta lista de exercícios sobre intensidade sonora, grandeza relacionada à energia do som transmitida através de uma área. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre intensidade, timbre e altura Clique aqui para resolver a esta lista de exercícios sobre intensidade, timbre e altura, que são as qualidades fisiológicas do som. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre interferência de ondas Clique aqui para responder a esta lista de exercícios sobre interferência de ondas, fenômeno que ocorre com o encontro de duas ondas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre inversão da imagem de um prisma Veja aqui alguns exercícios envolvendo os principais conceitos sobre prisma óptico e teste aqui seus conhecimentos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre lançamento horizontal Responda a esta lista de exercícios sobre lançamento horizontal, movimento em que um objeto parte de determinada altura com uma velocidade horizontal. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Lançamento Oblíquo Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Lançamento Oblíquo e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Lançamento Vertical e Queda Livre Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Lançamento Vertical e Queda Livre e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Lei da Gravitação Universal Clique aqui para responder a esta lista de exercícios sobre a Lei da Gravitação Universal, equação que determina a força de atração entre dois corpos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Lei de Coulomb Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Lei de Coulomb e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre lei de Fourier Clique aqui para resolver a esta lista de exercícios sobre a Lei de Fourier, que determina o fluxo de calor em função das dimensões de uma superfície. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Lei de Ohm Teste seus conhecimentos resolvendo exercícios sobre a Lei de Ohm. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre lei de Snell-Descartes Clique aqui para resolver exercícios sobre a lei de Snell-Descartes, lei que relaciona os ângulos de incidência e refração para um feixe de raios de luz. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre lei geral dos gases Clique aqui para resolver exercícios sobre lei geral dos gases, que indica a relação entre as variáveis de estado de um gás perfeito. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre lentes Clique aqui e resolva exercícios sobre lentes e, em seguida, confira a resolução comentada! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Lixo Espacial Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Lixo espacial e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre máquina frigorífica Teste aqui seus conhecimentos físicos resolvendo alguns exercícios sobre máquinas frigoríficas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre máquinas térmicas Clique aqui e resolva exercícios sobre máquinas térmicas e ciclo de Carnot, assuntos estudados em Termodinâmica. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre massa e peso Clique aqui para resolver a esta lista de exercícios sobre a diferença entre massa e peso, grandezas físicas que geralmente causam confusão. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre massa específica Teste seus conhecimentos sobre massa específica de uma substância resolvendo alguns exercícios sobre o assunto. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre momento de uma força Teste seus conhecimentos a cerca do momento de uma força resolvendo alguns exercícios propostos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre movimento circular Clique aqui e resolva estes exercícios sobre movimento circular, parte da Mecânica que analisa o movimento de objetos em trajetória circular. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre movimento circular uniforme Exercite seu cérebro! Resolva exercícios sobre movimento circular uniforme! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Movimento Circular Uniformemente Variado (MCUV) Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Movimento Circular Uniformemente Variado (MCUV) e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Movimento Harmônico Simples Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Movimento Harmônico Simples e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre movimento progressivo e retrógrado Resolva exercícios sobre movimento progressivo e retrógrado para testar seus conhecimentos em Cinemática! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Movimento Uniforme Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Movimento Uniforme e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Movimento Uniformemente Acelerado Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Movimento Uniformemente Acelerado e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO PUBLICIDADE Exercícios sobre movimento uniformemente variado Teste seus conhecimentos: resolva exercícios sobre movimento uniformemente variado e confira a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre nível de intensidade sonora Potencialize seus conhecimentos em física com estes exercícios sobre nível de intensidade sonora. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o Campo Magnético da Terra Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre o Campo Magnético da Terra e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o Dilatação linear dos sólidos Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Dilatação linear dos sólidos e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o Movimento de Queda livre Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre o Movimento de Queda livre e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o nascimento da mecânica quântica Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre o nascimento da mecânica quântica e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o Para-Raios Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Para-Raios e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o peso de um corpo Teste seus conhecimentos a respeito da determinação do peso de um corpo através da resolução de alguns exercícios. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o princípio da conservação da energia mecânica Teste seus conhecimentos sobre o princípio da conservação da energia mecânica resolvendo alguns exercícios sobre o assunto. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o Princípio de Pascal Clique aqui e responda a alguns exercícios sobre o Princípio de Pascal, que está relacionado com a pressão exercida em líquidos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre o que são ondas eletromagnéticas Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre o que são ondas eletromagnéticas e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre ondas Clique aqui para responder a esta lista de exercícios sobre ondas, perturbações geradas no espaço capazes de transportar energia. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Ondulatória Clique aqui para resolver exercícios sobre Ondulatória e testar seus conhecimentos sobre os princípios básicos desse ramo da Física que se dedica ao estudo das ondas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre ordem de grandeza Potencialize seu aprendizado com estes exercícios sobre ordem de grandeza! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre os Processos de eletrização Teste seus conhecimentos sobre os processos de eletrização resolvendo alguns exercícios relacionados ao assunto. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre pares de força de ação e reação Resolva aqui alguns exercícios práticos sobre a aplicação da Terceira lei de Newton, também chamada de Lei da Ação e Reação. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Plano inclinado com atrito Teste seus conhecimentos resolvendo alguns exercícios práticos sobre o plano inclinado com atrito. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre potência dissipada em um resistor Teste seus conhecimentos resolvendo exercícios sobre potência dissipada em um resistor. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre potência mecânica e rendimento Teste seus conhecimentos por meio destes exercícios sobre potência mecânica e rendimento. É só clicar aqui! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre potencial elétrico Teste seus conhecimentos acerca de potencial elétrico resolvendo alguns exercícios. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre prefixos multiplicativos Clique aqui para resolver exercícios que envolvem o uso dos prefixos multiplicativos, importante ferramenta matemática no estudo de Física. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre pressão em um fluido Teste aqui seus conhecimentos acerca da lei de Stevin resolvendo alguns exercícios sobre pressão em um fluido. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Primeira Lei de Newton Teste seus conhecimentos: resolva exercícios sobre a Primeira Lei de Newton. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Princípios da Termodinâmica Clique para resolver exercícios sobre Termodinâmica e potencializar seus conhecimentos em relação às leis sobre conservação de energia e máquinas térmicas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre processos de propagação de calor Teste seus conhecimentos: resolva os exercícios sobre processos de propagação de calor e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre quantidade de movimento e sua definição Teste seus conhecimentos acerca da definição de quantidade de movimento resolvendo alguns exercícios sobre o assunto. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre receptores elétricos Clique aqui e responda exercícios sobre receptores elétricos, equipamentos que transformam energia elétrica em outras modalidades de energia. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Reflexão da Luz Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Reflexão da Luz e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Reflexão em Espelho Plano Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Reflexão em Espelho Plano e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre reflexão especular e difusa Exercícios práticos sobre os conhecimentos de reflexão especular e difusa da luz. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Refração Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Refração e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Refração da Luz Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Refração da Luz e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Resistência Elétrica Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Resistência Elétrica e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre ressonância Confira aqui exercícios sobre ressonância com resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre roldanas Clique aqui para responder a uma lista de exercícios sobre roldanas, instrumentos utilizados para diminuir a força ao levantar um objeto. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre rotação de um espelho plano Teste seus conhecimentos de reflexão resolvendo alguns exercícios de rotação de um espelho plano. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Segunda Lei de Newton Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Segunda Lei de Newton e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre segunda lei de Ohm Clique aqui para resolver exercícios sobre a segunda lei de Ohm e testar seus conhecimentos sobre o tema! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Sistema Internacional de Unidades Resolva exercícios sobre o Sistema Internacional de Unidades para testar seus conhecimentos! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre sombra e penumbra Clique aqui para responder a esta lista de exercícios sobre sombra e penumbra, fenômenos que explicam a ocorrência dos eclipses. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre sonar e eco Clique aqui para resolver exercícios sobre sonar e eco, um aparelho e um fenômeno ligados à reflexão de ondas sonoras. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Temperatura e Calor Teste seus conhecimentos resolvendo exercícios sobre calor e temperatura. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre teorias da relatividade Resolva exercícios sobre as teorias da relatividade, propostas revolucionárias feitas no início do século XX por Albert Einstein. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Terceira lei de Newton Clique aqui para resolver exercícios sobre a terceira lei de Newton, importante lei da Física relacionada com as forças aplicadas entre corpos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Termodinâmica Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Termodinâmica e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Termologia Clique aqui para responder a esta lista de exercícios sobre a Termologia, ramo da Física que estuda o calor e a temperatura. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Termômetros Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Termômetros e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre tópicos fundamentais de Física Resolva estes exercícios sobre tópicos fundamentais de Física para testar seus conhecimentos e potencializar seu aprendizado! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre torque Clique aqui para resolver exercícios sobre o torque de uma força, grandeza que está relacionada com a rotação dos corpos. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre torque de uma força Clique aqui para responder a uma lista de exercícios sobre o torque de uma força, grandeza vetorial que está relacionada com a rotação de um sistema. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre torque e uma chave de roda Clique aqui para resolver exercícios sobre o torque, grandeza vetorial que está relacionada com a rotação de um sistema. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Torricelli Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Torricelli e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Trabalho de uma força Teste aqui os seus conhecimentos: resolva os exercícios sobre trabalho de uma força. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre trabalho e energia Clique aqui e resolva estes exercícios sobre trabalho mecânico e sua relação com a variação da energia cinética. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre trabalho e potência Clique aqui para resolver esta lista de exercícios sobre trabalho e potência, grandezas físicas escalares relacionadas à energia mecânica. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Transformações Gasosas Teste seus conhecimentos resolvendo exercícios sobre transformações gasosas. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Transformadores Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Transformadores e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Transmissão de energia elétrica. Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Transmissão de energia elétrica e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre transmissão do movimento circular por correntes Clique aqui para resolver uma lista de exercícios sobre a transmissão do movimento circular entre polias ligadas por correias. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre trocas de calor Clique e resolva exercícios sobre trocas de calor para testar seus conhecimentos em Calorimetria! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre ultrassom Responda a esta lista de exercícios sobre ultrassom, ondas sonoras que possuem frequência acima do limite máximo percebido pelo ouvido humano. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Velocidade da Luz Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Velocidade da Luz e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre velocidade da luz e do som Clique aqui para resolver exercícios sobre a velocidade do som e da luz, principais tipos de ondas do nosso cotidiano! COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre velocidade de escape Responda a estes exercícios sobre a velocidade de escape e avalie o que sabe a respeito desse conhecimento da Física. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Velocidade Escalar Média Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Velocidade Escalar Média e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Velocidade Escalar Média Teste os seus conhecimentos: Faça exercícios sobre Velocidade Escalar Média e veja a resolução comentada. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre velocidade relativa Clique aqui para responder a uma lista de exercícios sobre a velocidade relativa existente entre objetos que se movimentam em sentidos iguais ou diferentes. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Exercícios sobre Vetor Campo Elétrico Amplie seus conhecimentos resolvendo exercícios sobre o vetor campo elétrico. COMPARTILHE VER EXERCÍCIO Quem somos Anuncie no Brasil Escola Expediente Política de Privacidade Termos de Uso Fale Conosco SIGA O BRASIL ESCOLA Alunos Online Biologia Net Escola Kids Exercícios Mundo Educação História do Mundo Manual da Química Mundo Educação Português Vestibular Mundo Educação Resolução mínima de 1024x768. 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  Home Por que o carro elétrico? O carro Passo a passo Equipe Faça parte Contatos Perguntas e respostas Curso presencial de transformação de veículos para motor elétrico Atualizado por Elifas Gurgel no dia 09/10 às 03:57 PM O Curso tem carga horária de 20 horas e ocorrerá em Brasília, nas instalações da Center Solar, no período de 15 a 17 de novembro de 2017. Será ministrado pelo engenheiro Elifas Gurgel, ... Home Por que o carro elétrico? O carro Passo a passo Equipe Faça parte Contatos Perguntas e respostas Curso presencial de transformação de veículos para motor elétrico Atualizado por Elifas Gurgel ... Gurgel, que desenvolveu o projeto de transformação do Gol Elétrico. O objetivo do curso é tornar o ... para motor elétrico e dirigido aos profissionais que atuam no setor automotivo e interessados ... transformação de veículos para motor elétrico September Apresentação do projeto do Gol Elétrico no 13º CACHE

Home Por que o carro elétrico? O carro Passo a passo Equipe Faça parte Contatos Perguntas e respostas Curso presencial de transformação de veículos para motor elétrico Atualizado por Elifas Gurgel no dia 09/10 às 03:57 PM O Curso tem carga horária de 20 horas e ocorrerá em Brasília, nas instalações da Center Solar, no período de 15 a 17 de novembro de 2017. Será ministrado pelo engenheiro Elifas Gurgel, que desenvolveu o projeto de transformação do Gol Elétrico. O objetivo do curso é tornar o participante apto para realizar a transformação de um veículo movido a motor de combustão interna para motor elétrico e dirigido aos profissionais que atuam no setor automotivo e interessados no desenvolvimento de veículos elétricos que desejam atuar no segmento. O curso apresenta de forma clara e objetiva os seguintes temas: 1 Introdução 2 Conceitos teóricos 3 Medidas de segurança para realizar a transformação 4 Escolha do veículo a ser transformado e o planejamento 5 Preparação do veículo para a transformação 6 Descrição dos componentes - Parte 1 7 Descrição dos componentes - Parte 2 8 Instalação do Sistema de Tração 9 Instalação do Sistema de Controle 10 Instalação do Sistema de Baterias 11 Instalação do Sistema de Monitoramento de Carga das Baterias 12 Instalação do Sistema de Assistência dos Freios 13 Instalação do Sistema de Proteção dos Circuitos 14 Instalação do Sistema de Suspensão 15 Acabamento Geral 16 Condução Segura 17 Manutenção 18 Regularização 19 Apresentação do carro convertido e test drive Os participantes receberão certificado e apostila completa com todas as informações necessárias para realizar uma transformação. Investimento: R$ 1.500,00 ou em 12 vezes de R$ 150,00 nos cartões de crédito. Inscrições e informações complementares acessar o seguinte endereço eletrônico: http://centersolar.com.br/curso-carro-eletrico/ ou contatar o Sr. Elias por meio dos telefones: 61 3526-5823 ou 61 99977-0773. Atualizações anteriores 2017 October Curso presencial de transformação de veículos para motor elétrico September Apresentação do projeto do Gol Elétrico no 13º Salão Latino-Americano de Veículos Elétricos August Matéria veiculada pela Agência Brasil apresenta o projeto do Gol Elétrico June Curso de Resgate Veicular realizado pelo Corpo de Bombeiros Militar do Distrito Federal Conclusão de mais um curso de transformação May Segundo Curso de Transformação de Veículos para Motor Elétrico February TV Justiça veicula matéria sobre o Gol Elétrico January Desenvolvimento e instalação da Assistência de Partida em Rampa para o Gol Elétrico 2016 November Realização do primeiro curso de transformação de veículos para elétrico. August O Gol Elétrico completa 80.000 km rodados! July Matéria publicada no jornal Diário do Nordeste June Exposição do Gol Elétrico no Comando da 11ª Região Militar em Brasília May Matéria sobre veículos elétricos na qual o Gol Elétrico é citado! Palestra do Engenheiro Elifas Gurgel no Campus do Gama da Universidade de Brasília 2015 December Como funciona seguro para carro elétrico? October Gol Elétrico completa mais de 70.000 km rodados! March Palestra do Engenheiro Elifas Gurgel na abertura da XIX-SEMENG - UNESP Bauru February Participação do Clube do Carro Elétrico na XIX SEMENG - UNESP Bauru 2014 May Palestra para o curso de MBA em Logística Mobilização e Meio Ambiente 2013 November 50.000 km Rodados com o Gol Elétrico! Matéria na Revista Quatro Rodas October Matéria veiculada pela TV Justiça August Matéria sobre o Gol Elétrico no Jornal Correio Braziliense April Clube do Carro Elétrico realiza palestra no ICESP, em Brasília 2012 September Matéria no Estadão August Participação no VE Latino Americano O VW Gol Elétrico completou 35.000 km rodados! July Gurgel Supermini Elétrico February Torque ou Potência? January O VW Gol Elétrico após percorrer 25.000 km 2011 December Feliz Natal e Próspero Ano Novo October Apresentação do VW Gol Elétrico aos Correios Clube do Carro Elétrico prestigia a apresentação do chassi do carro elétrico da UnB September Lançamento da Frente Parlamentar da Mobilidade Sustentável e Planejamento Urbano em Brasília Participação no Seminário Internacional sobre Fontes Renováveis de Energia Exposição do VW Gol Elétrico durante a semana da pátria em Brasília August Matéria sobre Veículos Elétricos na Revista CESVI VW Gol Elétrico na Band VW Gol Elétrico no Programa Cidades e Soluções do Globo News July Dois anos de conversão do VW Gol June Revista Quatro Rodas publica matéria sobre o VW Gol Elétrico Matéria sobre o VW Gol Elétrico em Brasília Participação no TEC-VE 2011 Palestra sobre Mobilidade Sustentável Colégio Militar de Brasília comemora a semana do meio ambiente Governador do Distrito Federal acelera o VW Gol Elétrico May Celso Zucatelli fez reportagem com o VW Gol Elétrico Seminário no Ministério do Desenvolvimento, Indústria e Comércio Exterior April Artigo do Eng. Flávio Alexandre 2010 September Participação do Clube do Carro Elétrico em evento de transporte urbano em Fortaleza August Apresentação do Gol Elétrico em Fortaleza Gurgel Elétrico O Governador do Ceará, Cid Gomes, dirigiu o Gol Elétrico e manifestou interesse no projeto July Clube do Carro Elétrico visita a WEG Matéria veiculada pelo Jornal Nacional do SBT de 1º de julho de 2010 June Revista QUATRO RODAS de julho traz matéria sobre o Gol Elétrico no Challenge Bibendum Rio 2010 Presidente do Banco do Nordeste, Dr. Roberto Smith, faz test drive no Gol Elétrico Participação no Challenge Bibendum Rio 2010 - Encerramento e desfile no Aterro do Flamengo Participação no Challenge Bibendum Rio 2010 - Test Drive Participação no Challenge Bibendum Rio 2010 - Abertura May Participação no Challenge Bibendum 2010 - Rali Participação no 10º Challege Bibendum April Regulamentação para a conversão de veículos com motor de combustão interna para motor elétrico March Palestra na Universidade de Brasília - UnB February Apresentação do Gol Elétrico aos membros da Câmara Temática de Assuntos Veiculares Apresentação do Gol Elétrico ao presidente do Instituto Brasília Ambiental - IBRAM-DF January Apresentação do Projeto ao Excelentíssimo Senhor Presidente, Luiz Inácio Lula da Silva Teste do Carro no Autódromo Internacional Nélson Piquet, em Brasília Instalação do Sistema de Gerenciamento do Banco de Baterias 2009 November Participação no VE 2009 Instalação das Baterias de Íon de Lítio September Pesquisa de Opinião Modificação da Suspensão Traseira August Exposição no BSB mIx Eletroabastecimento July Parceria do Clube do Carro Elétrico com a Newpower Sistemas de Energia S/A - FULGURIS Integração do Sistema Elétrico Original do Gol aos Componentes e Sistemas Instalados. Primeiro deslocamento do Gol Elétrico Instrumentos de medida elétrica June Lançamento do cabo de alimentação de Corrente Contínua para o motor. Instalação dos componentes na plataforma de controle Instalação da Bomba de Vácuo May Instalação do pedal do acelerador e pot box Instalação do carregador de baterias e do conversor CC-CC Desenvolvimento da conexão de energia elétrica para carregarar o banco de baterias. Desenvolvimento do suporte da plataforma de controle. Desenvolvimento do suporte das baterias que serão instaladas na frente do Gol. Desenvolvimento da Caixa de Baterias Montagem do motor elétrico April Regularização Desmontagem do motor a explosão March Construindo o Sistema de Acoplamento do Motor Elétrico ao Câmbio Original do Gol 2008 December Recebimento das Peças Sobre o passo a passo Copyright © 2008, Meu Carro Elétrico | Todos os direitos reservados Design por Julio Cesar Me



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  Choque elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Choque elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página precisa ser reciclada de acordo com o livro de estilo (desde fevereiro de 2012). Sinta-se livre para editá-la para que esta possa atingir um nível de qualidade superior . Choque elétrico Especialidade medicina de urgência Classificação e recursos externos ... Choque elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Choque elétrico Origem: Wikipédia ... qualidade superior . Choque elétrico Especialidade medicina de urgência Classificação e recursos externos CID - 10 T 75.4 Leia o aviso médico Sinalização alertando para o risco de choque elétrico de alta tensão. O choque elétrico ( AO 1945 : choque eléctrico) é a passagem de uma corrente elétrica ... código-fonte ] Intensidade do Choque Elétrico Costuma-se associar o 'estrago' que o choque pode causar CACHE

Choque elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Choque elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página precisa ser reciclada de acordo com o livro de estilo (desde fevereiro de 2012). Sinta-se livre para editá-la para que esta possa atingir um nível de qualidade superior . Choque elétrico Especialidade medicina de urgência Classificação e recursos externos CID - 10 T 75.4 Leia o aviso médico Sinalização alertando para o risco de choque elétrico de alta tensão. O choque elétrico ( AO 1945 : choque eléctrico) é a passagem de uma corrente elétrica através do corpo, utilizando-o como um condutor . Esta passagem de corrente pode causar um susto, podendo também causar queimaduras , parada cardíaca ou até mesmo a morte . [ 1 ] [ 2 ] Índice 1 Primeiros socorros 2 Referências 3 Ver também 4 Ligações externas Primeiros socorros [ editar | editar código-fonte ] Intensidade do Choque Elétrico Costuma-se associar o 'estrago' que o choque pode causar com o nível de tensão, porém o correto é que depende da intensidade da corrente elétrica que atravessa o corpo da pessoa durante o choque e do caminho da corrente elétrica pelo corpo. Certamente que quanto maior for a tensão, maior é a probabilidade de ocorrer um dano físico à pessoa, tendo em vista que pela lei de Ohm o aumento da corrente é diretamente proporcional ao da tensão e inversamente proporcional ao da resistência elétrica, ou seja, para a mesma resistência do corpo humano, que é relativamente constante (entre 1300 e 3000 ohms para a tensão de 127 V), se aumentarmos a tensão, consequentemente a corrente aumentará. Sinalização ocorrente em locais onde há perigo de choque elétrico.De acordo com a Norma Regulamentadora número 10 (NR 10 - Segurança em serviços com eletricidade) do Ministério do Trabalho do Brasil, tensões menores que 50 V em corrente alternada e 120 V em corrente contínua são inofensivas. Estas são chamadas de extra baixas tensões (EBT). Tensões maiores que 50 V e menores que 1000 V em corrente alternada e entre 120 V e 1500 V em corrente contínua são chamadas de baixa tensão (BT), enquanto tensões de valores iguais ou maiores a 1000 V em corrente alternada e 1500 V em corrente contínua são chamadas de alta tensão (AT). Assim, pessoas que sofrem um choque elétrico em AT têm uma probabilidade maior de morrer ou ficar com sequelas graves do que uma pessoa que sofreu um choque em BT. Interrompa imediatamente o contato da vítima com a corrente elétrica: desligue o interruptor ou chave elétrica. afaste o fio ou condutor elétrico com um material não condutor bem seco, pedaço de pau, cabo de vassoura, pano grosso. puxe a vítima pelo pé ou pela mão, se não estiver com trauma de coluna ou TCE, sem lhe a tocar a pele, usando material não condutor. observação.: pise no chão seco, se não estiver com botas de borracha. Aplique os procedimentos de Suporte Básico de Vida. Inicie a respiração de socorro, no caso de parada respiratória ou cardíaca. Após certificar-se da normalização da respiração e dos batimentos cardíacos mantenha-se alerta, para reiniciar o socorro, se a vítima continuar inconsciente. Imobilize os locais da fratura se houver. Proteja as áreas de queimadura. Controle o estado de choque. Transporte a vítima para o hospital, o quanto antes, mantendo a respiração e massagem cardíaca se necessário. Ao atender uma vítima de choque elétrico é necessário cuidar para não ficar na mesma situação: deve-se desligar a energia elétrica antes, ou usar alguma forma de isolamento elétrico, como algo feito de borracha, por exemplo. Estando a vítima fora de uma área eletrificada, observa-se se existe algum objeto obstruindo a passagem do ar pela boca ou nariz (próteses dentárias, alimentos, etc) que devem imediatamente ser retirados. Verifique se a vítima está respirando e procure ajuda médica o mais rápido possível. As queimaduras elétricas geralmente são mais graves do que aparentam, mesmo aquelas em que o paciente procura ajuda especializada pessoalmente. O corpo, no choque elétrico, serve como condutor da energia e ao mesmo tempo de resistência elétrica, causando os danos ao organismo. Diferentes graus de lesões externas visíveis podem cursar com rabdomiólise , uma necrose muscular profunda causada pela passagem da corrente elétrica. A rabdomiólise libera das células musculares uma proteína chamada mioglobina, que entra na circulação sanguínea. A mioglobina deposita-se nos glomérulos renais (porção do rim responsável pela filtração do sangue e produção da urina), obstruindo a passagem do sangue e causando insuficiência renal aguda . Se a urina for de cor escura deve-se pensar em mioglobinúria (saída da proteína mioglobina pela urina), que denota a gravidade da lesão interna. O médico deverá instalar uma linha venosa para hidratação em um membro (perna, braço) não atingido (não é recomendável utilizar o membro atingido até que se tenha uma avaliação completa da lesão). É recomendável a passagem de uma sonda vesical para monitorar a urina, ao mesmo tempo que ela é estimulada pela hidratação venosa agressiva com soro fisiológico visando proteger o rim, mantendo uma diurese de pelo menos 100 ml por hora. Referências ↑ Tambem existe o rico do efeito joule que provoca lesoes nos orgaos internos atravez do calor eh como se voce fosse a resistencia do chuveiro Homem tenta furtar fios e morre eletrocutado em Manaus ↑ Fio de média tensão decepa pé e mata mulher eletrocutada durante temporal em Manaus Ver também [ editar | editar código-fonte ] Arma de eletrochoque Descarga electrostática Eletroconvulsoterapia Ligações externas [ editar | editar código-fonte ] Efeitos da Eletricidade no Corpo Humano Norma Regulamentadora Nº 10 - Arquivo em .pdf Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Choque_elétrico&oldid=48995837 ' Categoria : Eletricidade Categoria oculta: !Páginas a reciclar desde fevereiro de 2012 Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Noutros projetos Wikimedia Commons Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas العربية Български বাংলা Català Čeština Deutsch Ελληνικά English Español Eesti فارسی Suomi Français Gaeilge עברית हिन्दी Hrvatski Magyar Հայերեն Italiano 日本語 한국어 Македонски मराठी Bahasa Melayu Nederlands Norsk nynorsk Norsk Polski Română Русский Sicilianu Simple English Српски / srpski தமிழ் తెలుగు Türkçe Українська Tiếng Việt 中文 Editar ligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 20h03min de 8 de junho de 2017. 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  Campo magnético – Wikipédia, a enciclopédia livre Campo magnético Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Foram assinalados vários aspectos a serem melhorados nesta página ou se(c)ção: As fontes não cobrem todo o texto . Texto necessita de revisão , devido a inconsistências e/ou dados de confiabilidade duvidosa. A direção das linhas campo campo magnético de um ímã , ... , veja magnetoestática . Um campo magnético variável gera um campo elétrico e um campo elétrico variável ... elétrico e magnético são dois aspectos inter-relacionados de um mesmo objeto, chamado de campo eletromagnético . Um campo elétrico puro em um sistema de referência é observado como uma combinação de um campo elétrico e um campo magnético em um sistema de referência em movimento em relação ao primeiro. Na física moderna, o campo magnético e o campo elétrico são entendidos como sendo um campo CACHE

Campo magnético – Wikipédia, a enciclopédia livre Campo magnético Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Foram assinalados vários aspectos a serem melhorados nesta página ou se(c)ção: As fontes não cobrem todo o texto . Texto necessita de revisão , devido a inconsistências e/ou dados de confiabilidade duvidosa. A direção das linhas campo campo magnético de um ímã , demonstradas pelo alinhamento da limalha de ferro sobre colocado sob uma ímã. A alta permeabilidade magnética das limalhas individuais fazem com que o campo magnético seja maior nas pontas delas. Isto faz com que as limalhas individuais atraiam umas às outras, formando grupos alongados que desenham linhas. Não se espera que estas linhas sejam linhas de campo precisas para este magneto, mais ainda, a magnetização do próprio ferro deve alterar o campo magnético. Campos magnéticos cercam materiais em correntes elétricas e são detectados pela força que exercem sobre materiais magnéticos ou cargas elétricas em movimento. O campo magnético em qualquer lugar possui tanto uma direção quanto uma magnitude (ou força), por tanto é um campo vetorial . [ 1 ] Para a física dos materiais magnéticos, veja magnetismo e magneto , mais especificamente ferromagnetismo , paramagnetismo e diamagnetismo . Para campos magnéticos constantes, como os gerados por materiais magnéticos e correntes contínuas, veja magnetoestática . Um campo magnético variável gera um campo elétrico e um campo elétrico variável resulta em um campo magnético (veja eletromagnetismo ). À luz da relatividade especial , os campos elétrico e magnético são dois aspectos inter-relacionados de um mesmo objeto, chamado de campo eletromagnético . Um campo elétrico puro em um sistema de referência é observado como uma combinação de um campo elétrico e um campo magnético em um sistema de referência em movimento em relação ao primeiro. Na física moderna, o campo magnético e o campo elétrico são entendidos como sendo um campo fotônico. Na linguagem do Modelo Padrão a força magnética é mediada por fótons. Frequentemente esta descrição microscópica não é necessária por que a teoria clássica, mais simples e coberta neste artigo, é suficiente. A diferença é desprezível na maioria das circunstâncias. Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e Índice 1 B e H 2 O campo magnético e ímãs permanentes 2.1 Força em um magneto devido a um B não-uniforme 2.2 Torque em um magneto devido a um campo B 3 Visualizando o campo magnético usando linhas de campo 3.1 Linhas de campo B sempre formam laços fechados 3.2 Monopolo magnético (hipotético) 3.3 Linhas de campo H começam e terminam próximo a pólos magnéticos 4 O campo magnético e as correntes elétricas 4.1 Campo magnético gerado por correntes de cargas elétricas 4.2 Força sobre uma carga em movimento devido a um campo B 4.2.1 Força sobre uma partícula com carga 4.2.2 Força em um condutor 4.2.3 Direção da força 5 H e B dentro e fora de materiais magnéticos 6 Como a Relatividade Conecta os Campos Elétrico e Magnético 6.1 Magnetismo e magnetização 7 Eletromagnetismo: a relação entre os campos elétrico e magnético 7.1 O campo magnético devido a um campo elétrico variável 7.2 Força elétrica devido a um campo B variável 8 Medição de campo magnético 9 Exposição a campo magnético 10 Notas 11 Referências B e H [ editar | editar código-fonte ] Mais informações: Magnetização Nomes alternativos para B [ 2 ] nome usado por densidade de fluxo magnético engenheiros eletricistas indução magnética matemáticos engenheiros eletricistas campo magnético físicos Nomes alternativos para H [ 2 ] nome usado por intensidade de campo magnético engenheiros eletricistas campo magnético auxiliar físicos campo magnetizante físicos A expressão campo magnético é usada para dois campos vetoriais diferentes, simbolizados por B e H . [ nota 1 ] [ nota 2 ] Existem muitos nomes alternativos para os dois campos (veja tabela ao lado). Para evitar confusão, este artigo usa campo B e campo H para estes campos, e usa campo magnético onde qualquer um dos dois campos se aplicar. O campo B pode ser definido de muitas formas equivalentes baseado nos seus efeitos sobre o ambiente. Por exemplo, uma partícula com carga elétrica , q , movendo-se em um campo B com uma velocidade v , experimenta uma força F : F = q ( v × B ) {\displaystyle \mathbf {F} =q\left(\mathbf {v} \times \mathbf {B} \right)} onde × é o produto vetorial . O campo B é medido em tesla no SI, e em gauss em unidades cgs . Quando uma partícula carregada 'q' está sob a influência dos campos magnéticos e elétrico, duas forças são aplicadas sobre ela. A soma dessas forças é conhecida como Força de Lorentz: F = q ( E + v × B ) {\displaystyle \mathbf {F} =q\left({E}+\mathbf {v} \times \mathbf {B} \right)} Tecnicamente, B é um pseudovetor (também chamado de vetor axial - esta é uma afirmação sobre como o campo magnético se comporta quando você reflete o mundo em um espelho, conhecido como paridade ). Este fato fica aparente da definição acima de B . Apesar da maneira de ver B ter mudado com o passar dos anos, este é agora entendido como sendo a quantidade fundamental, enquanto H é um campo derivado. Este é definido como uma modificação de B devido a campos magnéticos produzidos pelo meio material, tal que (em unidades do SI): H ≡ B μ 0 − M , {\displaystyle \mathbf {H} \ \equiv \ {\frac {\mathbf {B} }{\mu _{0}}}-\mathbf {M} ,} onde M é a magnetização do material e μ 0 é a permeabilidade do vácuo (ou a constante magnética ). [ 3 ] O campo H é medido em amperes por metro (A/m) em unidades do SI, e em oersteds (Oe) em unidades cgs. [ 4 ] Em materiais cujo M é proporcional a B a relação entre B e H pode ser colocada na forma mais simples: H = B ⁄ μ . onde μ é um parâmetro dependente do material, chamado de permeabilidade . No vácuo não há magnetização, M , de forma que H = B / μ 0 ( vácuo ). Para muitos materiais, entretanto, não há uma relação simples entre B e M . Por exemplo, materiais ferromagnéticos e supercondutores possuem uma magnetização que é uma função de múltiplos valores de B , devido à histerese . [ 5 ] Veja #História abaixo para mais detalhes. O campo magnético e ímãs permanentes [ editar | editar código-fonte ] Ver artigos principais: Momento magnético e Íman Ímãs permanentes são objetos que produzem seus próprios campos magnéticos persistentes. Todos os ímãs permanentes possuem os pólos sul e norte. Eles são feitos de materiais ferromagnéticos como ferro e níquel que foram magnetizados. A força do ímã é representada pelo seu momento magnético , m . para magnetos simples, m aponta na direção de uma linha desenhada do polo sul ao polo norte do magneto. Para mais detalhes sobre magnetos veja magnetização abaixo e o artigo ferromagnetismo . Força em um magneto devido a um B não-uniforme [ editar | editar código-fonte ] Pólos magnéticos iguais quando aproximados se repelem, enquanto polos opostos se atraem. Este é um exemplo específico de uma regra geral de que os magnetos são atraídos (ou repelidos dependendo da orientação do magneto) para regiões de campo magnético maior. Por exemplo, pólos opostos atraem-se por que cada magneto é empurrado no campo magnético maior do pólo do outro. A força é atrativa por que cada magneto m está na mesma direção do campo magnético B do outro. Revertendo a direção de m reverte a força resultante. Magnetos com m oposto a B são empurrados para regiões de campo magnético menor , desde que o magneto, e portanto, m não girar devido ao torque magnético . Este fenômeno corresponde ao de pólos semelhantes de dois magnetos sendo aproximados. A capacidade de um campo magnético não uniforme de ordenar dipolos com orientação diferente a base do experimento de Stern-Gerlach , que estabeleceu a natureza quântica dos dipolos magnéticos associados com átomos e elétrons. [ 6 ] [ 7 ] Matematicamente, a força em um magneto de momento magnético m é: [ 8 ] F = ∇ ( m ⋅ B ) , {\displaystyle \mathbf {F} =\mathbf {\nabla } \left(\mathbf {m} \cdot \mathbf {B} \right),} onde o gradiente ∇ é a mudança da quantidade m · B por unidade de distância e a direção é aquela do aumento máximo de m · B . O produto escalar m · B = | m || B |cos( θ ), onde | | representa a magnitude do vetor e θ é o ângulo entre eles. Esta equação somente é válida para magnetos de tamanho zero, mas pode ser usada como uma aproximação para magnetos não muito grandes. A força magnética em magnetos maiores é determinada pela divisão deles em regiões menores tendo cada uma delas seu próprio m então somando as forças em cada uma destas regiões. A força entre dois magnetos é bastante complicada e depende da orientação dos magnetos e da distância relativa entre eles. A força é particularmente sensível a rotações dos magnetos devido ao torque magnético. Em muitos casos, a força e o torque em um magneto pode ser modelada assumindo uma 'carga magnética' nos pólos de cada magneto e usando um equivalente magnético à lei de Coulomb . Neste modelo, cada pólo magnético é uma fonte de um campo H que é mais forte próximo ao pólo. Um campo H externo exerce uma força na direção do H em um pólo norte e oposta a H em um pólo sul. Em um campo magnético não uniforme cada pólo vê um campo diferente e é sujeito a uma força diferente. A diferença entre as duas forças move o magneto na direção em que o campo magnético cresce e também pode causar um torque resultante. Infelizmente, a ideia de 'pólos' não reflete com precisão o que acontece dentro de um magneto (veja ferromagnetismo ). Por exemplo, um pequeno magneto colocado dentro de um magneto grande é sujeito a uma força na direção oposta. A descrição mais correta fisicamente do magnetismo envolve laços de tamanho atômico de correntes distribuídas pelo magneto. [ 9 ] Torque em um magneto devido a um campo B [ editar | editar código-fonte ] Um magneto colocado em um campo magnético sofre um torque que tenta alinhá-lo com o campo magnético. O torque em um magneto devido a um campo magnético externo é fácil de observar: basta colocar dois magnetos próximos, deixando com que um deles gire. O torque N em um magneto pequeno é proporcional ao campo B aplicado e ao momento magnético m do magneto: N = m × B , {\displaystyle \mathbf {N} =\mathbf {m} \times \mathbf {B} ,\,} onde × representa o produto vetorial. O alinhamento de um magneto com o campo magnético da Terra é o mecanismo de funcionamento da bússola . Ele é usado para determinar a direção do campo magnético local também (veja a definição de B abaixo). Um pequeno magneto é montado tal que ele possui liberdade para girar (em um dado plano) e seu pólo norte é marcado. Por definição, a direção do campo magnético local é a direção que o pólo norte de uma bússola (ou qualquer outro magneto) tende a apontar. O torque magnético é usado para movimentar motores elétricos simples. Em um projeto simples de motor, um magneto é fixado em um eixo rotativo (formando um rotor ) e sujeito a um campo magnético criado por um grupo de eletromagnetos chamado de estator . Pela mudança contínua da corrente elétrica em cada um dos eletromagnetos, o que muda a polaridade de seus campos magnéticos, o estator coloca pólos de mesmo nome próximos ao rotor. O torque magnético resultante é transferido ao eixo. O processo inverso, a transformação do movimento mecânico em energia elétrica, é obtido pelo mecanismo inverso do acima no gerador elétrico . Visualizando o campo magnético usando linhas de campo [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Linha de campo Linhas de campo magnético demonstradas por limalha de ferro. As linhas de campo não são precisamente as mesmas de um magneto isolado. a magnetização da limalha altera o campo. O mapeamento da força e direção do campo magnético é simples, em princípio. Primeiro, meça a força e direção do campo magnético em um grande número de posições. Então marque cada localização com uma seta (chamada de vetor ) apontando na direção do campo magnético local com um comprimento proporcional à intensidade do campo magnético. Um método alternativo de visualizar o campo magnético que simplifica enormemente o diagrama enquanto mantém as mesmas informações é 'conectar' os vetores para formar 'linhas de campo magnético'. Vários fenômenos físicos têm o efeito de mostrar as linhas de campo magnético. Por exemplo, limalhas de ferro colocadas em um campo magnético se alinham de forma a mostrar visualmente a orientação do campo magnético (veja a figura à esquerda). Linhas de campo magnético também são apresentadas visualmente por auroras polares, nas quais interações de dipolo de partículas de plasma criam faixas de luz visível que se alinham com a direção local do campo magnético. As linhas de campo fornecem uma forma simples de apresentar ou desenhar o campo magnético (ou qualquer outro campo vetorial). As linhas magnéticas pode ser estimadas a qualquer ponto (seja em uma linha de campo ou não) usando a direção e densidade das linhas de campo próximas. [ nota 3 ] Uma densidade maior de linhas de campo próximas indicam um campo magnético mais forte. Bússolas revelam a direção do campo magnético local. Como visto aqui, o campo magnético aponta em direção ao pólo sul magnético em para fora de seu pólo norte. As linhas de campo também são uma boa ferramenta qualitativa para visualizar as forças magnéticas. Em substâncias ferromagnéticas como o ferro e o plasma , as forças magnéticas podem ser compreendidas imaginando-se que as linhas de campo exercem uma tensão (como uma tira de borracha) ao longo de seu comprimento, e uma pressão perpendicular ao seu comprimento sobre as linhas de campo vizinhas. Pólos magnéticos 'diferentes' se atraem por que são ligados por muitas linhas de campo. pólos 'iguais' se repelem por que suas linhas de campo não se encontram, mas ficam em paralelo, empurrando umas às outras. A direção de uma linha de campo magnético pode ser revelada usando uma bússola. Uma bússola colocada próxima ao pólo norte de um magneto aponta para longe daquele pólo - pólos iguais se repelem. O oposto acontece com uma bússola colocada próxima ao pólo sul de um magneto. O campo magnético aponta para fora do magneto no pólo norte e em direção ao magneto no pólo sul. As linhas de campo magnético fora do magneto apontam do pólo norte para o pólo sul. Nem todos os campos magnéticos são descritíveis em termos de pólos. Um fio reto conduzindo uma corrente elétrica, por exemplo, produz um campo magnético que não aponta nem em direção nem na direção oposta ao fio, mas circula o mesmo. Linhas de campo B sempre formam laços fechados [ editar | editar código-fonte ] As linhas de campo são uma maneira útil de representar qualquer campo vetorial e geralmente revelam propriedades sofisticadas dos campos de forma bastante simples. Uma propriedade importante do campo ' B' que pode ser verificada com as linhas de campo é que as linhas de campo magnético sempre fazem voltas completas. Elas não começam nem terminam (embora possam se estender de e para o infinito). Até hoje nenhuma exceção a esta regra foi encontrada. O campo magnético sai do magneto em seu pólo norte e entra em seu pólo sul, mas dentro do magneto as linhas de campo B retornam do pólo sul de volta ao pólo norte. [ nota 4 ] Se uma linha de campo B entra em um magneto em algum ponto ela deve sair em outro ponto. Por esta razão, pólos magnéticos sempre vêm em pares N e S. Cortar um magneto ao meio resulta em dois magnetos separados cada um deles com um pólo norte e outro sul. Campos magnéticos são produzidos por correntes elétricas, que podem ser correntes macroscópicas em fios, ou correntes microscópicas associadas com os elétrons em suas órbitas atômicas. O campo magnético B é definido em termos da força que move uma carga na lei da força de Lorentz. A interação de campos magnéticos com cargas leva a muitas aplicações práticas. A unidade SI para o campo magnético é o tesla , que pode ser visto da parte magnética da equação de força de Lorentz F magnética = qvB como sendo composta de (newton × segundo)/(coulomb × metro). Uma unidade menor do campo magnético é o gauss (1 tesla = 10.000 gauss). Monopolo magnético (hipotético) [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Monopolo magnético Um monopolo magnético é uma partícula hipotética (ou uma classe de partículas) que tem, como o nome sugere, somente um pólo magnético (um pólo sul ou um pólo norte). Em outras palavras, ele possui uma 'carga magnética' análoga à carga elétrica. O interesse moderno neste conceito vem da teoria de partículas , notavelmente Teorias da Grande Unificação e a teoria das supercordas , que predizem ou a existência ou possibilidade de existência de monopólos magnéticos. Estas teorias e outras inspiraram esforços na busca de monopólos. Apesar destes esforços, nenhum monopólo magnético já foi observado até hoje. [ 10 ] Linhas de campo H começam e terminam próximo a pólos magnéticos [ editar | editar código-fonte ] Fora de um magneto, as linhas de campo H são idênticas às linhas de campo B , mas dentro elas apontam em direções opostas. O campo H , portanto, é análogo ao campo elétrico E que começa como uma carga positiva e termina como uma carga negativa. É tentador, portanto, modelar magnetos em termos de cargas magnéticas localizadas próximas dos pólos. Infelizmente, este modelo é incorreto. Ele falha para determinar o campo magnético dentro de magnetos, por exemplo. O campo magnético e as correntes elétricas [ editar | editar código-fonte ] Hans Christian Ørsted , Der Geist in der Natur , 1854 As correntes de cargas elétricas geram um campo magnético e sofrem a ação de uma força devido a um campo B magnético. Campo magnético gerado por correntes de cargas elétricas [ editar | editar código-fonte ] Ver artigos principais: Lei de Biot-Savart e Lei de Ampère Todas as cargas em movimento produzem campos magnéticos. [ nota 5 ] Cargas pontuais em movimento produzem um campo magnético complicado mas bem conhecido que depende da carga, velocidade, e aceleração da partícula. [ 11 ] Ele forma caminhos fechados em torno de uma linha apontando na direção em que a carga está se movendo. A corrente ( I ) em um condutor linear produz um campo magnético ( B ) em torno do condutor. O campo tem orientação de acordo com a regra da mão direita . Condutores com corrente geram campos magnéticos que formam círculos concêntricos . A direção do campo magnético nestas linhas é determinada pela regra da mão direita . Quando se movem com a corrente, para a esquerda o campo magnético aponta para cima enquanto que à direita aponta para baixo (veja a figura à direita). A intensidade do campo magnético diminui com a distância do condutor. Se o condutor receber a forma de um laço o campo magnético é concentrado dentro do laço e enfraquecido do lado de fora. A colocação de mais laços destes para formar um solenóide torna o efeito mais acentuado. Estes dispositivos, chamados de eletroímãs ou eletromagnetos, são importantes porque podem gerar campos magnéticos fortes e bem controlados. Um eletromagneto infinitamente longo possui um campo magnético uniforme internamente e nenhum campo magnético do lado de fora. Um eletromagneto de tamanho finito produz um campo magnético que essencialmente é o mesmo de um magneto permanente da mesma forma e tamanho com uma intensidade (e polaridade) que é controlada pela corrente fornecida. O campo magnético gerado por uma corrente elétrica contínua [ 12 ] I (um fluxo constante de cargas elétricas em que a carga não está se acumulando ou sofrendo depleção em nenhum ponto) é descrito pela Lei de Biot-Savart : B = μ 0 I 4 π ∮ ⁡ d ℓ × r ^ r 2 , {\displaystyle \mathbf {B} ={\frac {\mu _{0}I}{4\pi }}\oint {\frac {d{\boldsymbol {\ell }}\times \mathbf {\hat {r}} }{r^{2}}},} onde a soma integral em todo o laço de um condutor com d l sendo uma parte infinitesimal deste laço, μ 0 é a constante magnética , r é a distância entre a posição de d l e a localização em que o campo magnético está sendo calculado, e r ^ {\displaystyle \scriptstyle \mathbf {\hat {r}} } é um vetor unitário na direção r . Uma forma um pouco mais geral [ 13 ] [ 14 ] de relacionar a corrente I com o campo B é através da lei de Ampère: ∮ ⁡ B ⋅ d ℓ = μ 0 I e n c , {\displaystyle \oint \mathbf {B} \cdot d{\boldsymbol {\ell }}=\mu _{0}I_{\mathrm {enc} },} onde a integral é calculada sobre qualquer caminho fechado arbitrário e I enc é a corrente envolvida pelo caminho. A lei de Ampère é sempre válida para correntes contínuas e pode ser usada para calcular o campo B para certas situações altamente simétricas, como um condutor infinito ou solenóide infinito. De uma forma modificada que leva em conta os campos elétricos variáveis, a lei de Ampère é uma das quatro equações de Maxwell que descrevem a eletricidade e o magnetismo. Força sobre uma carga em movimento devido a um campo B [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Força de Lorentz Força sobre uma partícula com carga [ editar | editar código-fonte ] Feixe de elétrons movendo-se em um círculo. O centelhamento é causado pela excitação de átomos do gás em um frasco. Uma partícula com carga se movendo em um campo B experimenta uma força lateral que é proporcional à intensidade do campo magnético, à componente da velocidade que é perpendicular ao campo magnético e à carga da partícula. Esta força é conhecida como força de Lorentz e é dada por F = q ( v × B ) , {\displaystyle \mathbf {F} =q(\mathbf {v} \times \mathbf {B} ),} onde F é a força , q é a carga elétrica da partícula, v é a velocidade instantânea da partícula e B é o campo magnético (em teslas). A força de Lorentz é sempre perpendicular tanto com a velocidade da partícula quanto ao campo magnético que a criou. Partículas estacionárias e partículas que se movem na direção das linhas do campo magnético não experimentam esta força. Por esta razão, partículas carregadas movem-se em um círculo (ou, de forma mais genérica, uma hélice)) em torno das linhas de campo magnética, este é chamado de movimento de ciclotron . Como a força magnética é sempre perpendicular ao movimento, o campo magnético não pode realizar trabalho em uma carga isolada. Ele pode, entretanto, mudar a direção da partícula, ao ponto de forçar a mudança de direção para uma direção perpendicular da direção original. A força magnética pode realizar trabalho em um dipolo magnético , ou a uma partícula carregada cujo movimento esteja limitado por outras forças. Força em um condutor [ editar | editar código-fonte ] A força em um condutor com corrente é similar à de uma carga em movimento como esperado, já que um condutor com corrente é uma coleção de cargas em movimento. Um condutor com corrente percebe uma força lateral na presença de um campo magnético. A força de Lorentz em uma corrente macroscópica é geralmente chamada de força de Laplace . A regra da mão direita : apontando o polegar da mão direita na direção da corrente convencional ou movimento da carga positiva e os dedos na direção do campo B , a força sobre a corrente é apontada pela palma da mão. A força é inversa se a carga for negativa. Direção da força [ editar | editar código-fonte ] Ver também: Regra da mão direita A direção da força sobre uma carga ou corrente positiva é determinada pela regra da mão direita . Veja a figura à direita. Usando a mão direita e apontando o polegar na direção do movimento da carga ou corrente positivas e os dedos na direção do campo magnético, a força resultante sobre a carga aponta para fora da palma da mão. A força em uma partícula de carga negativa está na direção oposta. Se tanto a velocidade e a carga são revertidas, então a direção da força permanece a mesma. Por esta razão, uma medida do campo magnético (por si mesma) não pode fazer a distinção entre uma carga positiva movendo-se para a direita ou uma carga negativa movendo-se para a esquerda, pois os dois casos produzem a mesma corrente. Por outro lado, um campo magnético combinado com um campo elétrico pode distinguir entre ambas, veja o efeito Hall abaixo. H e B dentro e fora de materiais magnéticos [ editar | editar código-fonte ] As fórmulas derivadas para o campo magnético acima estão corretas quando lidando com a corrente inteira. Um material magnético colocado dentro de um campo magnético, entretanto, gera sua própria corrente acoplada que pode ser muito difícil de calcular. Esta corrente acoplada é devido à soma dos laços de correntes de escala atômica e o spin das partículas subatômicas como elétrons que fazem parte do material. O campo H como definido acima ajuda a fatorar esta corrente acoplada, mas para ver como, é útil introduzir primeiro o conceito de magnetização . Como a Relatividade Conecta os Campos Elétrico e Magnético [ editar | editar código-fonte ] Embora os campos Elétrico e Magnético já estivessem intrinsecamente interligados antes da Relatividade esta interligação era um dado experimental. Após a relatividade esta interligação tornou-se uma conclusão teórica. Assim, em um mundo onde existam o campo elétrico (ou magnético) e a teoria da relatividade deve necessariamente haver o campo eletromagnético. [ 15 ] Imagine um trem carregado com cargas negativas. A ele é presa uma carga positiva, conforme indica a figura. Em repouso, tanto um passageiro do trem como um observador no solo concordarão acerca da força que atrai a carga positiva e as cargas negativas Escalares, vetores e tensores Em movimento, porém, o observador poderia supor que esta força aumentaria devido à diminuição do comprimento do trem prevista na teoria restrita da relatividade. Haveria, portanto, uma discrepância entre o passageiro e o observador caso não existisse uma misteriosa força de repulsão entre a carga positiva e as cargas negativas. Esta força misteriosa – que aumenta com a velocidade das cargas – é o resultado do que se convencionou chamar de campo magnético. Magnetismo e magnetização [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Magnetismo Eletromagnetismo: a relação entre os campos elétrico e magnético [ editar | editar código-fonte ] Ver artigo principal: Eletromagnetismo O campo magnético devido a um campo elétrico variável [ editar | editar código-fonte ] Ver também: Lei de Ampère e Equações de Maxwell Força elétrica devido a um campo B variável [ editar | editar código-fonte ] Ver artigos principais: Lei de Faraday-Neumann-Lenz e Fluxo magnético Medição de campo magnético [ editar | editar código-fonte ] No Brasil, a ABNT é o órgão responsável pela padronização de medidas. Existem diversos instrumentos para a medição de campo magnético, entre eles o magnetômetro fluxgate, bobinas de indução e o sondas de efeito Hall . Os instrumentos podem apresentar medida em uma ou três dimensões (nesse caso deve indicar o valor r.m.s. da medida). O sistema de medição para campos magnéticos alternados deve indicar o valor r.m.s. de campos magnéticos uniformes com uma incerteza menor que ± (10% de leitura + 20 nT). [ 16 ] Exposição a campo magnético [ editar | editar código-fonte ] A exposição a campos magnéticos de grande magnitude e/ou por longos períodos pode ser prejudicial a saúde. A Organização Mundial da Saúde mantém pesquisas sobre os efeitos da exposição a campos elétricos e magnéticos [ 17 ] e recomenda que a exposição para público geral a campos magnéticos variáveis no tempo na frequência de 50 a 60 kHz seja de até 83x10 -6 T. [ 18 ] Notas ↑ O livro-texto padrão de John David Jackson , 'Classical Electrodynamics' segue a tradição, especificamente, 'Na presença de materiais magnéticos o dipolo tende a se alinhar em uma certa direção. Esta direção é por definição a direção da densidade de fluxo magnético, denotada por B , desde que o dipolo seja suficientemente pequeno e fraco e não perturbe o campo existente'. De forma semelhante, na seção 5 do livro de Jackson, H é referido como campo magnético . Daí, Edward Purcell , em 'Electricity and Magnetism', McGraw-Hill, 1963, escreve, Mesmo alguns autores modernos que tratam B como o campo primário sentem-se obrigados a chamá-lo de indução magnética por que o nome campo magnético está historicamente representado por H . Isto parece atrapalhado e pedante. Se você for ao laboratório e perguntar a um físico qual a causa da curvatura das trajetórias pion na câmara de bolhas, ele provavelmente irá responder 'o campo magnético', e não 'a indução magnética'. Raramente você ouvirá um geofísico falar da indução magnética da Terra, ou um astrofísico falar sobre a indução magnética da galáxia. Propomos continuar chamando B de campo magnético. Da mesma forma para o H , apesar de outros nomes terem sido inventados para ele, devemos chamá-lo de 'o campo H ' ou mesmo 'o campo magnético H .' De uma forma similar, M Gerloch (1983). Magnetism and Ligand-field Analysis . [S.l.: s.n.] p. 110. ISBN 0521249392 Parâmetro desconhecido |edutira= ignorado ( ajuda ) diz: 'Assim podemos pensar tanto de B quanto de H como campos magnéticos, mas abandonamos a palavra 'magnético' quando falamos de H para manter a distinção … Como Purcell aponta, 'são só os nomes que causam confusão, não os símbolos'.' ↑ Os termos B e H são acompanhados de uma 'confusão' em suas nomenclaturas. Segundo Griffths, J. David, em seu livro Introduction to Eletrodynamics, Third Edition - Printice Hall - ISBM:0-13-805326-X, pág. 271 ' Em um laboratório você vai ouvir frequentemente as pessoas falando sobre o H, (mais do que o B em si)... A razão é esta: para construir um eletroímã você circula uma certa corrente em uma bobina. A corrente é a grandeza mensurável no instrumento, e ela determina H (ou sua integral de linha). B depende especificamente dos materiais sendo utilizados, e no caso do ferro, até mesmo da história do seu magneto. Vários autores chamam H, não B, de 'campo magnético'. Então eles têm que inventar um novo nome para B: a 'densidade de fluxo magnético', ou 'indução magnética' (uma escolha absurda, uma vez que este termo tem pelo menos dois outros significados em eletrodinâmica). De qualquer modo, B é inquestionavelmente a quantidade fundamental. e assim continuaremos a chamá-la de campo magnético. como todos o fazem na linguagem falada. H não tem nome específico: simplesmente chame-o H.' (ou campo H, ou indução H).. ↑ O uso de limalhas de ferro para mostrar um campo apresentam uma exceção a esta figura. As limalhas alteram o campo magnético deixando-o muito mais forte nas 'linhas' do ferro, de vido à grande permeabilidade magnética do ferro em relação ao ar. ↑ Para ver que isto deve ser verdadeiro imagine a colocação de uma bússola dentro de um magneto. Lá, o pólo norte da bússola irá apontar em direção ao pólo norte do magneto, já que magnetos colocados em série um sobre o outro apontam para a mesma direção. ↑ Na teoria da relatividade especial isto significa que tanto os campos magnético quanto elétrico são parte de um mesmo fenômeno. Uma carga em movimento produz tanto um campo magnético quanto um campo elétrico. Mas em um sistema de referência onde a partícula não esteja se movendo só aparece um campo elétrico. Ainda assim, a física é a mesma em todos os sistemas de referência. É um erro, portanto, dizer que o campo elétrico produz o campo magnético quando a relatividade é levada em conta, já que a mesma não favorece nenhum sistema de referência (podemos também dizer que o campo magnético causou o campo elétrico). Mais importante ainda, não é sempre possível mover-se em um sistema de coordenadas em que todas as cargas sejam estacionárias. Veja eletromagnetismo clássico e a relatividade espacial . Referências ↑ Tecnicamente, o campo magnético é um pseudo vetor . Pseudo-vetores, que também incluem o torque e a velocidade de rotação são similares a vetores, exceto que eles permanecem inalterados quando as coordenadas são invertidas. ↑ a b HELD, Mark A.. MARION, Jerry B. (1994). Classical Electromagnetic Radiation 3ª ed. [S.l.]: Brooks Cole. p. 1 !CS1 manut: Nomes múltiplos: lista de autores ( link ) ↑ Magnetic Field Strength H ↑ Magnetic Field Strength Converter ↑ H. P. Myers (1997). Introductory solid state physics 2ª ed. [S.l.]: Taylor & Francis. p. 366. ISBN 074840659X ↑ Yuval Ne ̕eman, Y. Kirsh (1996). The Particle Hunters 2 ed. [S.l.]: Cambridge University Press. p. 56. ISBN 0521476860 ↑ John S Townsend (2000). «Stern-Gerlach experiments». A Modern Approach to Quantum Mechanics 2 ed. [S.l.]: University Science Books. pp. 1–23. ISBN 1891389130 ↑ See Eq. 11.42 in E. Richard Cohen, David R. Lide, George L. Trigg (2003). AIP physics desk reference 3 ed. [S.l.]: Birkhäuser. p. 381. ISBN 0387989730 !CS1 manut: Nomes múltiplos: lista de autores ( link ) ↑ Griffiths, David J. (1999). Introduction to Electrodynamics (3rd ed.) . [S.l.]: Prentice Hall . pp. 255–8. ISBN 0-13-805326-X . OCLC 40251748 ↑ Dois experimentos produziram eventos candidatos que foram interpretados inicialmente como monopólos, mas agora são considerados inconclusivos. Para detalhes e referências, veja monopólo magnético . ↑ Griffiths, David J. (1999). Introduction to Electrodynamics (3rd ed.) . [S.l.]: Prentice Hall . 438 páginas. ISBN 0-13-805326-X . OCLC 40251748 ↑ Na prática a lei Biot-Savart e outras leis de magnetostática podem geralmente ser utilizadas mesmo quando a carga está sendo alterada com o tempo, desde que não esteja sendo alterada muito rapidamente. Esta situação é conhecida como sendo quasistática. ↑ Griffiths, David J. (1999). Introduction to Electrodynamics (3rd ed.) . [S.l.]: Prentice Hall . pp. 222–5. ISBN 0-13-805326-X . OCLC 40251748 ↑ A lei de Biot-Savart contém a restrição adicional (condição de contorno) de que o campo B deve chegar a zero rapidamente conforme aproxima-se do infinito. Isto também depende da divergência de B ser zero, que é sempre válido (não existem cargas magnéticas). ↑ How Relativity Connects Electric and Magnetic Fields '. ↑ http://www.abricem2.com.br/web3/pdfs/normas/abnt_norma.pdf ↑ http://www.who.int/peh-emf/publications/facts/fs322/en/ ↑ http://www.abricem2.com.br/web3/pdfs/normas/60hz.pdf Portal da matemática Portal da física Portal da eletrônica Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Campo_magnético&oldid=50428838 ' Categorias : Eletromagnetismo Magnetismo Categorias ocultas: !Páginas com citações usando parâmetros sem suporte !CS1 manut: Nomes múltiplos: lista de autores !Artigos que carecem de notas de rodapé desde maio de 2011 !Artigos de ciência que carecem de notas de rodapé !Artigos a revisar sobre Física !Artigos a revisar desde maio de 2011 !Artigos de ciência a revisar Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Afrikaans Alemannisch አማርኛ Aragonés العربية অসমীয়া Asturianu Azərbaycanca تۆرکجه Башҡортса Беларуская Беларуская (тарашкевіца)‎ Български বাংলা Bosanski Буряад Català کوردی Čeština Cymraeg Dansk Deutsch Ελληνικά English Esperanto Español Eesti Euskara Estremeñu فارسی Suomi Français Nordfriisk Gaeilge Galego ગુજરાતી עברית हिन्दी Fiji Hindi Hrvatski Kreyòl ayisyen Magyar Հայերեն Interlingua Bahasa Indonesia Ido Íslenska Italiano 日本語 ქართული Қазақша 한국어 Latina Лезги Limburgs Lietuvių Latviešu Македонски മലയാളം Монгол मराठी Bahasa Melayu မြန်မာဘာသာ नेपाली Nederlands Norsk nynorsk Norsk Occitan ਪੰਜਾਬੀ Polski پنجابی Română Русский Русиньскый Sicilianu Scots Srpskohrvatski / српскохрватски සිංහල Simple English Slovenčina Slovenščina Shqip Српски / srpski Basa Sunda Svenska Kiswahili தமிழ் తెలుగు ไทย Türkçe Татарча/tatarça Українська اردو Oʻzbekcha/ўзбекча Tiếng Việt Winaray Wolof ייִדיש 中文 粵語 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 16h19min de 9 de novembro de 2017. Este texto é disponibilizado nos termos da licença Creative Commons - Atribuição - Compartilha Igual 3.0 Não Adaptada (CC BY-SA 3.0) . pode estar sujeito a condições adicionais. Para mais detalhes, consulte as condições de uso . Política de privacidade Sobre a Wikipédia Avisos gerais Programadores Declaração sobre cookies Versão móvel



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  Campo de deslocamento elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Campo de deslocamento elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Em física , o campo de deslocamento elétrico , denotado por D {\displaystyle \mathbf {D} } , é um campo vetorial que aparece nas equações de Maxwell . É responsável pelos efeitos das cargas livres dentro da matéria. 'D' significa 'deslocamento', ... Campo de deslocamento elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Campo de deslocamento elétrico ... deslocamento elétrico , denotado por D {\displaystyle \mathbf {D} } , é um campo vetorial que aparece nas ... livre , o campo de deslocamento elétrico é equivalente à densidade de fluxo elétrico , um conceito ... dielétrico , a presença de um campo elétrico E faz com que as cargas ligadas do material ( núcleos atômicos e seus elétrons ) se separem levemente, induzindo um momento de dipolo elétrico local. O CACHE

Campo de deslocamento elétrico – Wikipédia, a enciclopédia livre Campo de deslocamento elétrico Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Em física , o campo de deslocamento elétrico , denotado por D {\displaystyle \mathbf {D} } , é um campo vetorial que aparece nas equações de Maxwell . É responsável pelos efeitos das cargas livres dentro da matéria. 'D' significa 'deslocamento', como no conceito relacionado de corrente de deslocamento em dielétricos . No espaço livre , o campo de deslocamento elétrico é equivalente à densidade de fluxo elétrico , um conceito que leva à compreensão da lei de Gauss . Índice 1 Definição 2 Unidades 3 Exemplo: campo de deslocamento em um capacitor 4 Referências 5 Ver também Definição [ editar | editar código-fonte ] Em um meio dielétrico , a presença de um campo elétrico E faz com que as cargas ligadas do material ( núcleos atômicos e seus elétrons ) se separem levemente, induzindo um momento de dipolo elétrico local. O campo de deslocamento elétrico D é definido como D ≡ ε 0 E + P , {\displaystyle \mathbf {D} \equiv \varepsilon _{0}\mathbf {E} +\mathbf {P} ,} onde ε 0 {\displaystyle \varepsilon _{0}} é a permissividade do vácuo (também chamada de permissividade do espaço livre), e P é a densidade (macroscópica) de momento de dipolo elétrico permanente e induzido do material, chamado de densidade de polarização . Separando a densidade de carga volumétrica total em cargas livres e ligadas: ρ = ρ f + ρ b {\displaystyle \rho =\rho _{f}+\rho _{b}} a densidade pode ser reescrita como uma função da polarização P : ρ = ρ f − ∇ ⋅ P . {\displaystyle \rho =\rho _{f}-\nabla \cdot \mathbf {P} .} P é um campo vetorial cuja divergência produz a densidade de cargas ligadas ρ b {\displaystyle \rho _{b}} no material. O campo elétrico satisfaz a equação: ∇ ⋅ E = 1 ε 0 ( ρ f + ρ b ) = 1 ε 0 ( ρ f − ∇ ⋅ P ) {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {E} ={\frac {1}{\varepsilon _{0}}}(\rho _{f}+\rho _{b})={\frac {1}{\varepsilon _{0}}}(\rho _{f}-\nabla \cdot \mathbf {P} )} e daí ∇ ⋅ ( ε 0 E + P ) = ρ f {\displaystyle \nabla \cdot (\varepsilon _{0}\mathbf {E} +\mathbf {P} )=\rho _{f}} . O campo de deslocamento, portanto, satisfaz a lei de Gauss para o dielétrico: ∇ ⋅ D = ρ − ρ b = ρ f {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {D} =\rho -\rho _{b}=\rho _{f}} . D não é determinado exclusivamente pelas cargas livres. Considere a relação: ∇ × D = ε 0 ( ∇ × E ) + ( ∇ × P ) {\displaystyle \nabla \times \mathbf {D} =\varepsilon _{0}(\nabla \times \mathbf {E} )+(\nabla \times \mathbf {P} )} Que, pelo fato de E ter rotacional nulo no caso eletrostático, é igual a: ∇ × D = ∇ × P {\displaystyle \nabla \times \mathbf {D} =\nabla \times \mathbf {P} } Que pode ser vista imediatamente como um eletreto em forma de barra no caso de algum objeto com uma polarização 'congelada', o análogo elétrico para um ímã em forma de barra. Não há nenhuma carga livre em tal material, mas a polarização inerente origina um campo elétrico. Se o aluno insistente assumisse que D fosse um campo completamente determinado pela carga livre, ele ou ela iria imediatamente concluir que o campo elétrico é nulo nesse material, mas isto não é necessariamente verdade. O campo elétrico pode ser determinado de forma adequada com a relação acima, juntamente com outras condições de contorno sobre a densidade de polarização , o que leva às cargas ligadas, que, por sua vez, levam ao campo elétrico. Em um dielétrico linear , homogêneo e isotrópico , com resposta instantânea a variações no campo elétrico, P depende linearmente do campo elétrico, P = ε 0 χ E , {\displaystyle \mathbf {P} =\varepsilon _{0}\chi \mathbf {E} ,} onde a constante de proporcionalidade χ {\displaystyle \chi } é chamada de susceptibilidade elétrica do material. Assim D = ε 0 ( 1 + χ ) E = ε E {\displaystyle \mathbf {D} =\varepsilon _{0}(1+\chi )\mathbf {E} =\varepsilon \mathbf {E} } onde ε = ε 0 ε r {\displaystyle \varepsilon =\varepsilon _{0}\varepsilon _{r}} é a permissividade , e ε r = 1 + χ {\displaystyle \varepsilon _{r}=1+\chi } a permissividade relativa do material. Em um meio linear, homogêneo e isotrópico, ε {\displaystyle \varepsilon } é uma constante. No entanto, em meios lineares anisotrópicos , ε {\displaystyle \varepsilon } é uma matriz , e em meios não-homogêneos é uma função da posição dentro do meio. Também pode depender do campo elétrico (materiais não-lineares) e tem uma resposta dependente do tempo. A dependência temporal explícita pode surgir se os materiais estão fisicamente em movimento ou variam no tempo (por exemplo, reflexões externas de uma interface em movimento dão origem a deslocamentos Doppler ). Uma forma diferente de dependência no tempo pode surgir em um meio invariante no tempo , onde pode haver um atraso temporal entre o estabelecimento do campo elétrico e a polarização resultante do material. Neste caso, P é uma convolução entre a susceptibilidade resposta ao impulso χ e o campo elétrico E . Como uma convolução assume uma forma mais simples no domínio da frequência aplicando-se a transformada de Fourier na integral de convolução , obtém-se a seguinte relação para um meio linear e invariante no tempo: D ( ω ) = ε ( ω ) E ( ω ) , {\displaystyle \mathbf {D(\omega )} =\varepsilon (\omega )\mathbf {E} (\omega ),} onde ω {\displaystyle \omega } é a freqüência do campo aplicado (por exemplo, em radianos/s). O vínculo de causalidade leva às relações de Kramers-Kronig , que impõe limitações sobre a forma da dependência em freqüência. O fenômeno da permissividade dependente da freqüência é um exemplo de dispersão no material. Na verdade, todos os materiais físicos têm alguma dispersão material, porque eles não podem responder instantaneamente aos campos aplicados, mas para muitos problemas (os com uma largura de banda estreita) a dependência em freqüência de ε {\displaystyle \varepsilon } pode ser desprezada. No contorno, D 1 , ⊥ − D 2 , ⊥ = σ f {\displaystyle D_{1,\perp }-D_{2,\perp }=\sigma _{f}} , onde σ f {\displaystyle \sigma _{f}} é a densidade de carga livre. [ 1 ] Unidades [ editar | editar código-fonte ] No sistema de unidades padrão SI , D é medido em coulombs por metro quadrado (C/m 2 ). Esta escolha de unidades (juntamente com a medição do campo de magnetização H em ampères por metro (A/m)) é escolhida de modo a absorver as constantes elétricas e magnéticas nas equações de Maxwell expressas em termos da carga e corrente livres, e resulta numa forma muito simples para a Lei de Gauss e para a equação de Ampère-Maxwell : ∇ ⋅ D = ρ f {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {D} =\rho _{f}} ∇ × H = J f + ∂ D ∂ t {\displaystyle \nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} _{f}+{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}} A escolha das unidades tem sido modificada ao longo da história. Por exemplo, no sistema de unidades gaussiano CGS , a unidade de carga é definida de forma que E e D sejam expressos nas mesmas unidades. Exemplo: campo de deslocamento em um capacitor [ editar | editar código-fonte ] Um capacitor de placas paralelas. Usando uma superfície imaginária em forma de caixa, é possível utilizar a lei de Gauss para explicitar a relação entre o deslocamento elétrico e carga livre. Considere uma placa infinita paralela capacitor colocado no vácuo (ou num meio) livre de cargas livres, exceto sobre o capacitor. Em unidades SI , a densidade de carga nas placas é igual ao valor do campo D campo entre as placas. Isto segue diretamente da lei de Gauss , com a integral sobre uma caixa retangular pequena estendendo-se por uma placa do capacitor: ∮ A ⁡ D ⋅ d A = Q f r e e {\displaystyle \oint _{A}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {A} =Q_{free}} Nas laterais da caixa, d A {\displaystyle d\mathbf {A} } é perpendicular ao campo, de modo que parte da integral é nula exceto no espaço dentro do capacitor, onde os campos das duas placas somam | D | = Q / A {\displaystyle |\mathbf {D} |=Q/A} , onde A {\displaystyle A} é área da placa superior da caixa retangular pequena e Q / A {\displaystyle Q/A} é apenas a densidade de carga livre da superfície na placa positiva. Fora do capacitor, os campos das duas placas se anulam e | D | = 0. {\displaystyle |\mathbf {D} |=0.} Se o espaço entre as placas do capacitor é preenchido com um dielétrico linear homogêneo isotrópico com permissividade ε {\displaystyle \varepsilon } , o campo elétrico entre as placas é constante: | E | = Q / ( ε A ) {\displaystyle |\mathbf {E} |=Q/(\varepsilon A)} . Se a distância d {\displaystyle d} entre as placas de um capacitor de placas paralelas finito é muito menor do que suas dimensões laterais, podemos aproximá-la usando o caso infinito e obter a sua capacitância como C = Q V ≈ Q | E | d = ε A d {\displaystyle C={\frac {Q}{V}}\approx {\frac {Q}{|\mathbf {E} |d}}=\varepsilon {\frac {A}{d}}} . Referências ↑ David Griffiths. Introduction to Electrodynamics 3rd 1999 ed. [S.l.: s.n.] Este artigo foi inicialmente traduzido do artigo da Wikipédia em inglês , cujo título é « Electric displacement field », especificamente desta versão . 'electric displacement field' at PhysicsForums Ver também [ editar | editar código-fonte ] Densidade de polarização Susceptibilidade elétrica Campo de magnetização (campo H) Momento de dipolo elétrico Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Campo_de_deslocamento_elétrico&oldid=45866416 ' Categoria : Eletricidade Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas العربية Boarisch Беларуская Български Català Čeština Deutsch English Esperanto Español Eesti فارسی Suomi Français Magyar Italiano 日本語 ქართული 한국어 मराठी Nederlands Norsk nynorsk Polski Română Русский Slovenščina Shqip Српски / srpski Svenska Татарча/tatarça Українська 中文 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 16h10min de 12 de junho de 2016. 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São Paulo 1 2 Mais informações Sobre o Mercado Livre Investor relations Mapa do site Tendências Outros sites Desenvolvedores Mercado Pago Mercado Envios Mercado Shops Mercado Livre Publicidade Vale-Presente Mercado Livre Contato Comprar Vender Solução de problemas Segurança Redes sociais Twitter Facebook Instagram YouTube Minha conta Entre Vender Copyright © 1999-2018 Ebazar.com.br LTDA. Trabalhe conosco Termos e condições Políticas de privacidade Contato CNPJ n.º 03.007.331/0001-41 / Av. das Nações Unidas, nº 3.003, Bonfim, Osasco/SP - CEP 06233-903 - empresa do grupo Mercado Livre. Baixe grátis o App do Mercado Livre!



https://pt.wikipedia.org/wiki/Capacit%C3%A2ncia
  Capacitância – Wikipédia, a enciclopédia livre Capacitância Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática ... livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda ... Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física ... elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência ... por duas linhas perpendiculares ao sistema elétrico e com a letra C, simbolizando duas placas CACHE

Capacitância – Wikipédia, a enciclopédia livre Capacitância Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e A Wikipédia possui o portal: Portal de eletrônica Capacitância refere-se a capacidade de armazenar energia e capacitores são dispositivos feitos para armazenar energia elétrica. Capacitância ou capacidade elétrica é a grandeza escalar determinada pela quantidade de energia elétrica que pode ser acumulada em si por uma determinada tensão e pela quantidade de corrente alternada que atravessa um capacitor numa determinada frequência . Sua unidade é dada em farad . [ 1 ] Quanto maior a carga elétrica (Q) acumulada maior a Energia potencial elétrica (Epe). Tradicionalmente representa-se um capacitor por duas linhas perpendiculares ao sistema elétrico e com a letra C, simbolizando duas placas metálicas separadas por um dielétrico. [ 2 ] Portanto a capacitância corresponde à relação entre a quantidade de carga acumulada pelo corpo e o potencial elétrico que o corpo assume em consequência disso. O dispositivo mais usual para armazenar energia é o capacitor ( português brasileiro ) ou condensador ( português europeu ) . A capacitância depende da relação entre a diferença de potencial (ou tensão elétrica ) existente entre as placas do capacitor e a carga elétrica nele armazenada. É calculada de acordo com a seguinte fórmula: C = Q V {\displaystyle C={\frac {Q}{V}}} , Onde: C {\displaystyle C\,} é a capacitância, expressa em farads . Como esta unidade é relativamente grande, geralmente são utilizados os seus submúltiplos, como o microfarad , o nanofarad ou o picofarad . Q {\displaystyle Q\,} é a carga elétrica armazenada, medida em coulombs . V {\displaystyle V\,} é a diferença de potencial (ou tensão elétrica ), medida em volts . Convém observar que a capacitância depende da geometria do condensador ( português europeu ) ou capacitor ( português brasileiro ) (de placas paralelas, cilíndrico, esférico). Para um determinado material, a capacitância dependera somente de suas dimensões: quanto maiores forem, maior será a capacitância. A capacitância se verifica sempre que dois condutores estiverem separados por um material isolante. Assim, a capacitância depende do dielétrico que se introduza entre as duas superfícies do condensador. Quanto maior for a constante dielétrica do material não condutor introduzido, maior será a capacitância. É possível calcular a energia potencial elétrica Epe do corpo eletrizado, que é a área do triângulo formado no gráfico cartesiano V x Q : E p e = Q . V 2 {\displaystyle Epe={\frac {Q.V}{2}}} ou E p e = Q . V .2 4. π {\displaystyle Epe={\frac {Q.V.2}{4.\pi }}} Índice 1 Condutores Esféricos 2 Potencial de Equivalência ou Equivalente (Veq) 3 Ver também 4 Referências Condutores Esféricos [ editar | editar código-fonte ] Para condutores esféricos: C = q V {\displaystyle C={\frac {q}{V}}} C = q k . q r {\displaystyle C={\frac {q}{\frac {k.q}{r}}}} C = r k {\displaystyle C={\frac {r}{k}}} , Onde: r = raio da esfera k = constante eletrostática ou de Coulomb k = 9.10 9 {\displaystyle k=9.10^{9}} N.m²/s² Potencial de Equivalência ou Equivalente (Veq) [ editar | editar código-fonte ] Eletrização por contato gera um potencial de equivalência entre os corpos A capacitancia de cada corpo não é alterada após a eletrização Equilibrio Eletrostático: ΣQ = ΣQa Onde: ΣQ: Soma das cargas antes da eletrização ΣQa: Soma das cargas após a eletrização Q1 + Q2 + Q3 + ... + Qn = Q1a + Q2a + Q3a + ... + Qna Q1 + Q2 + Q3 + ... + Qn = C1.Veq + C2.Veq + C3.Veq + ... + Cn.Veq Q1 + Q2 + Q3 + ... + Qn = Veq.(C1 + C2 + C3 + ... + Cn) ΣQ = Veq.ΣC V e q = ∑ i = 1 n Q ∑ i = 1 n C {\displaystyle Veq={\frac {\sum _{i=1}^{n}{Q}}{\sum _{i=1}^{n}{C}}}} Carga após o contato (Qa): Qa = C.Vep Q a = C . ∑ i = 1 n Q ∑ i = 1 n C {\displaystyle Qa=C.{\frac {\sum _{i=1}^{n}{Q}}{\sum _{i=1}^{n}{C}}}} Para esferas (X e Y) de mesmo raio: Q a = Q x + Q y 2 {\displaystyle Qa={\frac {Qx+Qy}{2}}} Ver também [ editar | editar código-fonte ] Lei de Coulomb Campo elétrico Potencial elétrico Referências ↑ http://guiadoestudante.abril.com.br/estudar/fisica/resumo-fisica-capacitancia-tensao-eletrica-646802.shtml ↑ http://eletronicos.hsw.uol.com.br/capacitor1.htm Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Capacitância&oldid=49954365 ' Categorias : Grandezas físicas Grandezas da eletrônica Categoria oculta: Palavras que diferem em versões da língua portuguesa Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas አማርኛ العربية Azərbaycanca Boarisch Български বাংলা Bosanski Català Čeština Dansk Deutsch Ελληνικά English Esperanto Español Eesti Euskara فارسی Suomi Français Nordfriisk Gaeilge Galego עברית हिन्दी Hrvatski Kreyòl ayisyen Magyar Հայերեն Bahasa Indonesia Íslenska Italiano 日本語 Қазақша 한국어 Lietuvių Latviešu Македонски മലയാളം Монгол मराठी Bahasa Melayu नेपाल भाषा Nederlands Norsk nynorsk Norsk Polski Piemontèis Română Русский Scots Srpskohrvatski / српскохрватски Simple English Slovenčina Slovenščina Српски / srpski Svenska தமிழ் Türkçe Татарча/tatarça ئۇيغۇرچە / Uyghurche Українська اردو Tiếng Việt 中文 Bân-lâm-gú 粵語 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 02h59min de 26 de setembro de 2017. Este texto é disponibilizado nos termos da licença Creative Commons - Atribuição - Compartilha Igual 3.0 Não Adaptada (CC BY-SA 3.0) . pode estar sujeito a condições adicionais. Para mais detalhes, consulte as condições de uso . Política de privacidade Sobre a Wikipédia Avisos gerais Programadores Declaração sobre cookies Versão móvel



https://pt.wikipedia.org/wiki/Condutividade_el%C3%A9trica
  Condutividade elétrica – Wikipédia, a enciclopédia livre Condutividade elétrica Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção foi marcada para revisão, devido a inconsistências e/ou dados de confiabilidade duvidosa. Se tem algum conhecimento sobre o tema, por favor verifique e melhore a consistência e o rigor deste artigo. Pode encontrar ajuda no WikiProjeto ... necessário. Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère ... Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC CACHE

Condutividade elétrica – Wikipédia, a enciclopédia livre Condutividade elétrica Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre. Ir para: navegação , pesquisa Esta página ou secção foi marcada para revisão, devido a inconsistências e/ou dados de confiabilidade duvidosa. Se tem algum conhecimento sobre o tema, por favor verifique e melhore a consistência e o rigor deste artigo. Pode encontrar ajuda no WikiProjeto Física . Se existir um WikiProjeto mais adequado, por favor corrija esta predefinição. Este artigo está para revisão desde julho de 2014 . Este artigo ou secção contém fontes no fim do texto , mas que não são citadas no corpo do artigo , o que compromete a confiabilidade das informações. (desde junho de 2011) Por favor, melhore este artigo inserindo fontes no corpo do texto quando necessário. Eletromagnetismo Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada . Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm História História da Física Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz v • e Condutividade elétrica ( σ {\displaystyle \sigma } ) é usada para especificar o caráter elétrico de um material . Ela é simplesmente o recíproco da resistividade , ou seja, inversamente proporcionais e é indicativa da facilidade com a qual um material é capaz de conduzir uma corrente elétrica . A unidade é a recíproca de ohm - metro , isto é, [(Ωm)-1]. As seguintes discussões sobre propriedades elétricas usam tanto a resistividade quanto a condutividade. σ = 1 ρ {\displaystyle \sigma ={1 \over \rho }} Materiais sólidos exibem uma espantosa faixa de condutividades. De fato, uma maneira de classificar materiais sólidos é de acordo com a facilidade com que conduzem uma corrente elétrica. dentro deste esquema de classificação existem 3 grupamentos: condutores, semicondutores e isolantes. Metais são bons condutores, tipicamente tendo condutividades da ordem de 107 (Ωm)-1. No outro extremo estão os materiais com muito baixas condutividades, situando-se entre 10-10 e 10-20 (Ωm)-1. estes são os isolantes elétricos. Materiais com condutividades intermediárias, geralmente entre 10-6 e 104 (Ωm)-1, são denominados semicondutores. No Sistema Internacional de Unidades , é medida em siemens por metro . Constitui engano achar que o ouro é o melhor condutor elétrico. Na temperatura ambiente, no planeta Terra, o material melhor condutor elétrico ainda é a prata. Relativamente, a prata tem condutividade elétrica de 108%. o cobre 100%. o ouro 70%. o alumínio 60% e o titânio apenas 1%. A base de comparação é o cobre. O ouro, em qualquer comparação, seja no mesmo volume, ou na mesma massa, sempre perde em condutividade elétrica ou térmica para o cobre. Entretanto, para conexões elétricas, em que a corrente elétrica deve passar de uma superfície para outra, o ouro leva muita vantagem sobre os demais materiais, pois sua oxidação ao ar livre é extremamente baixa, resultando numa elevada durabilidade na manutenção do bom contato elétrico. Entre os citados, o alumínio seria o pior material para as conexões elétricas, devido à facilidade de oxidação e à baixa condutividade elétrica da superfície oxidada. Assim, um cabo condutor de cobre com os plugues de contatos dourados levam vantagens sobre outros metais. Uma conexão entre superfícies de cobre, soldada com prata constitui a melhor combinação para a condução da eletricidade ou do calor entre condutores distintos. Tabela de Condutividades Elétricas Material Condutividade (S.m/mm2) Prata 62,5 Cobre puro 61,7 Ouro 43,5 Alumínio 34,2 Tungstênio 18,18 Zinco 17,8 Bronze 14,9 Latão 14,9 Níquel 10,41 Ferro puro 10,2 Platina 9,09 Estanho 8,6 Manganina 2,08 Constantan 2 Mercúrio 1,0044 Nicromo 0,909 Grafite 0,07 Condutividade de semicondutores (com electrões e lacunas) [ editar | editar código-fonte ] Num condutor sólido existe uma nuvem muito densa de eletrões de condução, que não estão ligados a nenhum átomo em particular. Por exemplo, os átomos de cobre no seu estado neutro têm 29 eletrões à volta do núcleo. 28 desses eletrões estão fortemente ligados ao átomo, enquanto que o último eletrão encontra-se numa órbita mais distante do núcleo e sai com maior facilidade para a nuvem de eletrões de condução. Um pequeno deslocamento da nuvem de eletrões de condução faz acumular um excesso de cargas negativas num extremo e cargas positivas no extremo oposto. As cargas positivas são átomos com um eletrão a menos em relação ao número de protões. Quando se liga um fio condutor aos elétrodos de uma pilha, a nuvem eletrônica é atraída pelo elétrodo positivo e repelida pelo elétrodo negativo. estabelece-se no condutor um fluxo contínuo de eletrões desde o eletrodo negativo para o positivo. Os semicondutores são materiais semelhantes aos isoladores, sem cargas de condução, mas que podem adquirir cargas de condução passando a ser condutores, através de diversos mecanismos: aumento da temperatura, incidência de luz , presença de cargas elétricas externas ou existência de impurezas dentro do próprio material. Atualmente os semicondutores são construídos a partir de silício ou germânio . Os átomos de silício e de germânio têm 4 eletrões de valência. Num cristal de silício ou germânio, os átomos estão colocados numa rede uniforme, como a que aparece na figura abaixo: os 4 eletrões de valência ligam cada átomo aos átomos na sua vizinhança. [ 1 ] Os átomos de arsênio têm 5 eletrões de valência. Se forem introduzidos alguns átomos de arsênio num cristal de silício, cada um desses átomos estará ligado aos átomos de silício na rede por meio de 4 dos seus eletrões de valência. o quinto eletrão de valência ficará livre contribuindo para uma nuvem de eletrões de condução. Obtém-se assim um semicondutor tipo N , capaz de conduzir cargas de um lado para outro, através do mesmo mecanismo que nos condutores (nuvem de eletrões de condução). Os átomos de gálio têm três eletrões de valência. Nos semicondutores tipo P existem alguns átomos de gálio dentro de um cristal de silício (ou germânio). os 3 eletrões de valência de cada átomo de gálio ligam-no à rede, ficando um buraco onde um átomo de silício tem um eletrão de valência que não está ligado a outro eletrão de um átomo vizinho. Esses buracos também podem ser usados para transportar corrente. os eletrões podem deslocar-se para um átomo de gálio na vizinhança, onde exista um desses buracos. Na figura abaixo representam-se dois blocos semicondutores dos dois tipos, N e P. Cada bloco é um cristal de silício ou de germânio. os círculos representam os átomos de arsênio e de gálio introduzidos no cristal. Esses átomos encontram-se fixos na rede, em quanto que os eletrões de condução, no semicondutor N , e os buracos no semicondutor P , podem deslocar-se entre os sítios(locais) onde existam outros átomos de arsénio ou de gálio. [ 1 ] Os dois tipos de semicondutores. Se os extremos do um fio semicondutor do tipo P forem ligados aos elétrodos de uma pilha. Os buracos perto do elétrodo negativo serão preenchidos com eletrões fornecidos por esse elétrodo. esses eletrões poderão saltar para outros buracos vizinhos e assim sucessivamente. Os eletrões deslocam-se no sentido do elétrodo negativo para o positivo, mas saltam apenas de um buraco para o vizinho. No entanto, os buracos deslocam-se todo o percurso desde o elétrodo positivo até o negativo. É semelhante à circulação de automóveis à hora de ponta, quando há filas compactas. os automóveis conseguem apenas deslocar-se uma pequena distância no sentido da estrada, mas aparecem buracos na fila, que se deslocam rapidamente no sentido oposto. Assim, quando ligamos um fio semicondutor entre os elétrodos da pilha, o resultado é o mesmo, independentemente do tipo de semicondutor: passagem de cargas positivas do elétrodo positivo para o negativo, e passagem de carga negativa do elétrodo negativo para o positivo. [ 1 ] Nos condutores líquidos, gasosos ou em pó existem cargas de condução tanto negativas como positivas. Já vimos por exemplo o caso do eletrólito de uma pilha, onde existem iões positivos e negativos. Num gás ionizado também existem iões positivos e negativos que se podem deslocar dentro do gás. Quando existir uma fem entre dois pontos desse tipo de condutores, os iões positivos e negativos deslocam-se em sentidos opostos. O efeito resultante, em termos de condução de cargas, produzido pelo movimento dos dois tipos de iões é o mesmo: entram cargas negativas no elétrodo positivo e entram cargas positivas no elétrodo negativo. [ 1 ] Numa lâmpada fluorescente, uma força eletromotriz é usada para ionizar o gás. A ionização do gás produz iões positivos e eletrões livres (ver figura abaixo). Se num determinado instante o elétrodo A estiver a maior potencial que o elétrodo B , os iões positivos deslocar-se-ão de A para B, e os eletrões de B para A. A passagem dessas partículas produz colisões com moléculas do gás que produzem mais iões e luz. Assim, uma vez aquecida, é precisa uma diferença de potencial menor para manter o fluxo de cargas na lâmpada. Iões positivos e eletrões livres dentro de uma lâmpada fluorescente. No ponto o elétrodo A está a maior potencial que o elétrodo B . Existem outros mecanismos de condução das cargas elétricas, como por exemplo o que é usado nos detetores de incêndio. Dentro do detetor existe uma câmara de ionização (cilindro preto) onde a passagem de cargas é devida à produção de partículas alfa emitidas por uma substância radioativa . As partículas alfa são núcleos de hélio , com carga igual a duas unidades elementares de carga. As partículas são disparadas para fora da substância radioativa, passando pelo ar à volta da substância, antes de serem recolhidas num elétrodo no detetor. A presença de fumo introduz partículas sólidas no ar, que travam as partículas alfa, produzindo uma redução do número de partículas recolhidas no elétrodo. A redução do fluxo de cargas faz disparar um sinal de alarme. [ 1 ] Fórmula da Condução no semicondutor representa-se por: σ = q ( n μ n + p μ p ) [ Ω . c m ] − 1 {\displaystyle \sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{-1}} onde σ {\displaystyle \sigma } – condutividade q – módulo da carga elétrica do electrão n – concentração de elétrons p – concentração de lacunas μn – mobilidade dos elétrons (1350 cm2/(V.s)) μp – mobilidade das lacunas (500 cm2/(V.s)) Agitação térmica (ionização térmica) ⇒ quebra de ligação covalente⇒ geração de par electrão –lacuna. Também por agitação térmica ⇒ restabelecimento de ligação covalente por recombinação de par electrão –lacuna Então: p = n = n i {\displaystyle p=n=n_{i}} onde p - concentração de lacunas (lacunas / cm³) n - concentração de elétrons livres (electrões / cm³) n i {\displaystyle n_{i}} - concentração intrínseca (portadores / cm³) A n i {\displaystyle n_{i}} é independente da concentração de impurezas dadores. é função da temperatura. Referências ↑ a b c d e [ Eletricidade e Magnetismo . Porto: Jaime E. Villate, 20 de março de 2013. 221 págs]. Creative Commons Atribuição-Partilha (versão 3.0) ISBN 978-972-99396-2-4 . Acesso em 11 jun. 2013. Ver também [ editar | editar código-fonte ] Resistividade Condutância elétrica Supercondutividade Resistência de folha Este artigo sobre física é um esboço . Você pode ajudar a Wikipédia expandindo-o . v • e Obtida de ' https://pt.wikipedia.org/w/index.php?title=Condutividade_elétrica&oldid=48973852 ' Categorias : Eletromagnetismo Eletroquímica Grandezas físicas Categorias ocultas: !Páginas que usam links mágicos ISBN !Artigos a revisar sobre Física !Artigos a revisar desde julho de 2014 !Artigos que carecem de notas de rodapé desde junho de 2011 !Artigos de ciência que carecem de notas de rodapé !Esboços sobre física !Esboços maiores que 10000 bytes Menu de navegação Ferramentas pessoais Não autenticado Discussão Contribuições Criar uma conta Entrar Domínios Artigo Discussão Variantes Vistas Ler Editar Editar código-fonte Ver histórico Mais Busca Navegação Página principal Conteúdo destacado Eventos atuais Esplanada Página aleatória Portais Informar um erro Loja da Wikipédia Colaboração Boas-vindas Ajuda Página de testes Portal comunitário Mudanças recentes Manutenção Criar página Páginas novas Contato Donativos Imprimir/exportar Criar um livro Descarregar como PDF Versão para impressão Ferramentas Páginas afluentes Alterações relacionadas Carregar ficheiro Páginas especiais Hiperligação permanente Informações da página Elemento Wikidata Citar esta página Noutros idiomas Afrikaans العربية Asturianu Български Bosanski Català Čeština Dansk Deutsch English Esperanto Español Eesti Euskara فارسی Suomi Français Galego हिन्दी Kreyòl ayisyen Bahasa Indonesia Italiano 日本語 한국어 Lietuvių Македонски മലയാളം Bahasa Melayu Plattdüütsch नेपाली Nederlands Norsk nynorsk Norsk ਪੰਜਾਬੀ Polski Piemontèis Română Srpskohrvatski / српскохрватски Simple English Slovenčina Slovenščina Српски / srpski Svenska Türkçe اردو Tiếng Việt Wolof 中文 Editar hiperligações Esta página foi editada pela última vez à(s) 22h17min de 5 de junho de 2017. 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CATEGORIA Vidro elétrico FABRICANTES Dial Filtrar por Carros Fiat 147 Doblo Ducato Fiorino Idea Palio Punto Siena Strada Uno Uno mille Mostrando 1-37 de 37 produtos Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Punto 2007/2012 Traseiro - Com Comando Retrovisor Elétrico De: R$ 761,88 Por: R$ 571 ,41 12x de R$ 60,00 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Novo Uno 2P 2011/.. Fiorino 2014/.. De: R$ 299,88 Por: R$ 224 ,91 8x de R$ 34,10 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Doblo De: R$ 461,88 Por: R$ 346 ,41 12x de R$ 36,37 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Ducato 1999/.. De: R$ 431,88 Por: R$ 323 ,91 11x de R$ 36,75 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Fiat 147 De: R$ 347,88 Por: R$ 260 ,91 9x de R$ 35,50 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Idea 2005/2017 Traseiro De: R$ 899,88 Por: R$ 674 ,91 12x de R$ 70,87 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Idea 2005/2017 Traseiro De: R$ 839,88 Por: R$ 629 ,91 12x de R$ 66,14 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Palio 2P Strada De: R$ 347,88 Por: R$ 260 ,91 9x de R$ 35,50 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Uno 2P 1985/2003 De: R$ 371,88 Por: R$ 278 ,91 10x de R$ 34,48 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Uno 2P 2004/2013 De: R$ 371,88 Por: R$ 278 ,91 10x de R$ 34,48 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Palio 2012/.. 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Traseiro - Sem Comando Retrovisor Elétrico De: R$ 767,88 Por: R$ 575 ,91 12x de R$ 60,47 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Uno 1985/2003 Fiorino 1988/2003 Dianteiro De: R$ 371,88 Por: R$ 278 ,91 10x de R$ 34,48 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Uno Fiorino 2004/2013 Dianteiro De: R$ 371,88 Por: R$ 278 ,91 10x de R$ 34,48 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Novo Uno 4P 2011/2015 Completo De: R$ 617,88 Por: R$ 463 ,41 12x de R$ 48,66 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Uno 2011/2015 Dianteiro De: R$ 299,88 Por: R$ 224 ,91 8x de R$ 34,10 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Palio 2P 1996/2002 Strada 2P De: R$ 347,88 Por: R$ 260 ,91 9x de R$ 35,50 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Palio 2P Strada 2P 2004/2013 De: R$ 347,88 Por: R$ 260 ,91 9x de R$ 35,50 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Palio 2P Strada 2P 2006/2011 De: R$ 347,88 Por: R$ 260 ,91 9x de R$ 35,50 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Palio Siena 1996/2002 Dianteiro De: R$ 347,88 Por: R$ 260 ,91 9x de R$ 35,50 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Simples para Palio 1996/2002 2P Strada 1998/2001 2P De: R$ 317,88 Por: R$ 238 ,41 8x de R$ 36,15 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Simples para Uno / Fiorino 2004/2013 Dianteiro De: R$ 341,88 Por: R$ 256 ,41 9x de R$ 34,89 Ver detalhes Lançamento Kit Vidro Elétrico Simples para Uno 1985/2003 Fiorino 1988/2003 Dianteiro De: R$ 341,88 Por: R$ 256 ,41 9x de R$ 34,89 Ver detalhes Mostrando 1-37 de 37 produtos Ver mais produtos Fechar compra Compre por telefone Fale com um de nossos especialistas. 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Na Tuning Parts você encontra kits de vidro elétrico para praticamente todos os carros, inclusive modelos com sistema de anti-esmagamento. menos FABRICANTES Dial (41) Original (1) Filtrar por Carros Gol Gol 1980 até 1986 Gol 1987 até 1990 Gol 1991 até 1996 Gol g2 1995 até 2005 Gol g3 2000 até 2001 Gol g3 2002 até 2005 Gol g4 2006 até 2013 Gol g5 2008 até 2012 Gol g6 2013 até 2016 Gol g7 2017 até 2018 Tipo Completo (13) Dianteiro (16) Traseiro (12) Portas 2 (12) 4 (29) Acionamento Sensorizado (28) Simples (13) Mostrando 1-32 de 42 produtos 1 2 Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati G4 Traseiro - Com Moldura Painel De: R$ 701,88 Por: R$ 526 ,41 12x de R$ 55,27 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati Saveiro G3 Dianteiro De: R$ 317,88 Por: R$ 238 ,41 8x de R$ 36,15 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Saveiro Parati Voyage Quadrado 2P De: R$ 299,88 Por: R$ 224 ,91 8x de R$ 34,10 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G2 Parati Saveiro Dianteiro De: R$ 299,88 Por: R$ 224 ,91 8x de R$ 34,10 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Simples para Gol G3 2P 2001/2005 De: R$ 257,88 Por: R$ 193 ,41 7x de R$ 33,19 Ver detalhes Vidro Elétrico Gol / Parati / Saveiro / Voyage 2P 87/95 De: R$ 539,88 Por: R$ 449 ,90 12x de R$ 42,52 (1) Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G3 2P 2000/2001 De: R$ 299,88 Por: R$ 224 ,91 8x de R$ 34,10 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G3 2P 2002/2005 De: R$ 299,88 Por: R$ 224 ,91 8x de R$ 34,10 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G4 2P De: R$ 305,88 Por: R$ 229 ,41 8x de R$ 34,78 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G2 Parati Saveiro 2P Bola De: R$ 299,88 Por: R$ 224 ,91 8x de R$ 34,10 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Simples para Gol 2P G2 Special 2001/2005 De: R$ 269,88 Por: R$ 202 ,41 7x de R$ 34,74 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Simples para Gol 2P G3 2000/2001 De: R$ 245,88 Por: R$ 184 ,41 6x de R$ 34,15 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Saveiro G5 G6 G7 Gol 2P G6 G7 De: R$ 317,88 Por: R$ 238 ,41 8x de R$ 36,15 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G5 G6 G7 Voyage Dianteiro De: R$ 317,88 Por: R$ 238 ,41 8x de R$ 36,15 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G6 Voyage GVI Traseiro De: R$ 533,88 Por: R$ 400 ,41 12x de R$ 42,04 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G7 Voyage GVII Traseiro De: R$ 629,88 Por: R$ 472 ,41 12x de R$ 49,60 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati 4P G3 Completo Cinza De: R$ 767,88 Por: R$ 575 ,91 12x de R$ 60,47 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati 4P G3 Completo Grafite De: R$ 767,88 Por: R$ 575 ,91 12x de R$ 60,47 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati 4P G3 Completo Preto De: R$ 767,88 Por: R$ 575 ,91 12x de R$ 60,47 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati G3 Traseiro Cinza De: R$ 473,88 Por: R$ 355 ,41 12x de R$ 37,32 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati G3 Traseiro Grafite De: R$ 473,88 Por: R$ 355 ,41 12x de R$ 37,32 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati G3 Traseiro Preto De: R$ 473,88 Por: R$ 355 ,41 12x de R$ 37,32 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati Bola G2 Traseiro De: R$ 473,88 Por: R$ 355 ,41 12x de R$ 37,32 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati Saveiro G4 Dianteiro De: R$ 305,88 Por: R$ 229 ,41 8x de R$ 34,78 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G2 2P Special 2001/2005 De: R$ 317,88 Por: R$ 238 ,41 8x de R$ 36,15 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G5 Voyage 4P Completo De: R$ 767,88 Por: R$ 575 ,91 12x de R$ 60,47 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G5 Voyage GV Traseiro De: R$ 461,88 Por: R$ 346 ,41 12x de R$ 36,37 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G6 Voyage 4P Completo De: R$ 839,88 Por: R$ 629 ,91 12x de R$ 66,14 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol G7 Voyage 4P Completo De: R$ 929,88 Por: R$ 697 ,41 12x de R$ 73,23 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati 4P G2 Completo De: R$ 767,88 Por: R$ 575 ,91 12x de R$ 60,47 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati 4P G4 Completo De: R$ 857,88 Por: R$ 643 ,41 12x de R$ 67,56 Ver detalhes Kit Vidro Elétrico Sensorizado para Gol Parati 4P G4 Completo - Com Moldura Painel De: R$ 965,88 Por: R$ 724 ,41 12x de R$ 76,06 Ver detalhes Mostrando 1-32 de 42 produtos 1 2 Avaliações dos produtos deste departamento Nota geral (4) 4 - Aparência 4 - Custo/Beneficio 4 - Facilidade de Instalação 4 - Qualidade Cada cliente pode deixar um comentário sobre nosso serviço e do produto que foi comprado. 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